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旋磁性和铁磁共振现象
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(下面 M＝MS，H 都是矢量）
在第二章关于抗磁性讨论中，我们曾给出原子磁距在外磁场中运动方程： 是原子磁距，γ是旋磁比，g 是朗德因子。
推广到大块物质上，则是：
由此方程能够看出，当磁距不在磁场方向时，将围绕磁场做进动，永远不会转向磁场方向，显然这与事实不符，必须考虑阻尼项影响。阻尼存在使进动能量逐步消耗，进动角减小直至磁距和磁场平行为止。所以，进动方程完整表示应为：
进动方向
一. 磁矩进动方程
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旋磁性和铁磁共振现象
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阻尼起源是复杂，人们唯像地提出了三种表示方式：
朗道－栗弗席兹形式
吉尔伯特形式
布洛赫形式
或：
三种形式对阻尼表述是不一样，但作用是一致，处理磁共振问题时能够依据情况选择使用，当进动角很小，损耗也很小时，能够证实它们系数之间关系是：
旋磁性和铁磁共振现象
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上述方程中磁场应该指铁磁体内有效磁场：
为了集中说明铁磁体在恒磁场和交变场同时作用时基本性质，我们首先排除恒磁场之外其它影响，提出如上假定。
1. 无阻尼时自由进动频率：只存在恒磁场情况
因为有：
这是一个经典简谐振动方程，其解能够表示为：
恒定值
二. 各向同性、均匀、饱和磁化、无限大样品中一致进动
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代入方程中有：
有解条件是其系数行列式为零，即：
这就是自由进动频率。代入方程能够证实：
显然进动是右旋。
进动频率
对自旋系统，g＝2，有：
交变磁场在微波频段
旋磁性和铁磁共振现象
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令：
在 h<<H，m<<M 时，能够忽略二次小量，旋磁方程能够写作：
按二元一次方程求解，能够得到：
2. 恒磁场和交变场同时作用下磁导率变为张量，且有共振特征：
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显然，恒磁场和交变磁场共同作用下，磁化率变为张量。其张量元都是频率函数，在ω＝ω0时，发生共振，张量元（在无损耗下）无限大。
出现张量磁化率意义是：因为进动，某方向上微波磁感应强度不但与同方向上微波磁场强度相关，也与垂直方向微波磁场强度相关。或者说某方向上微波磁场不但影响该方向上磁感应强度，而且还影响垂直方向上磁感应强度。
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旋磁性和铁磁共振现象
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求解有阻尼项旋磁方程：
共振频率发生漂移：
张量元变为复数：
求解方法同上，过程从略，其结果是：
张量元实部和虚部都是频率函数，会发生频散和吸收，其计算曲线以下列图所表示，靠近共振频率时， 改变猛烈并可能出现负值， 出现最大值，即损耗到达极大。
3. 有阻尼时，磁导率张量元变为复数：
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