文档介绍：目录实验05塞曼效应实验实验06电子顺磁共振实验实验07磁光共振实验实验08单光子计数实验实验05塞曼效应实验19世纪伟大的物理学家法拉第研究电磁场对光的影响,发现了磁场能改变偏振光的偏振方向。1896年荷兰物理学家塞曼(PieterZeeman)根据法拉第的想法,探测磁场对谱线的影响,发现钠双线在磁场中的分裂。洛仑兹跟据经典电子论解释了分裂为三条的正常塞曼效应。由于研究这个效应,塞曼和洛仑兹共同获得了1902年的诺贝尔物理学奖。他们这一重要研究成就,有力的支持了光的电磁理论,使我们对物质的光谱、原子和分子的结构有了更多的了解。至今塞曼效应仍是研究能级结构的重要方法之一。【实验目的】了解塞曼效应的重要意义和原理;学习调节光路,掌握法布里—珀罗标准具的原理和使用方法,学习光谱测量技术;;根据实验结果研究原子能级结构,获得有关分裂能级的参量。【实验原理】当发光的光源置于足够强的外磁场中时,由于磁场的作用,使每条光谱线分裂成波长很靠近的几条偏振化的谱线,分裂的条数随能级的类别而不同,这种现象称为塞曼效应。正常塞曼效应谱线分裂为三条,而且两边的两条与中间的频率差正好等于eB/4πmc,可用经典理论给予很好的解释。但实际上大多数谱线的分裂多于三条,谱线的裂矩是eB/4πmc的简单分数倍,称反常塞曼效应,它不能用经典理论解释,只有量子理论才能得到满意的解释。原子的总磁矩与总动量距的关系塞曼效应的产生是由于原子的总磁矩(轨道磁矩和自旋磁矩)受外磁场作用的结果。图1角动量和磁矩矢量图在忽略核磁矩的情况下,原子中电子的轨道磁矩mL和自旋磁矩mS合成原子的总磁矩m,与电子的轨道角动量PL,自旋角动量PS合成总角动量PJ之间的关系,可用图1表示,有:(1)(2)式中L,S分别表示轨道量子数和自旋量子数,e,m分别为电子的电荷和质量。由于mL和PL的比值不同于mS和PS的比值,因此,原子的总磁矩m不在总角动量PJ的延长线上,因此,m绕PJ的延线旋进。m只在PJ方向上分量mJ对外的平均效果不为零,在进行矢量迭加运算后,得到有效mJ为:(3)其中g为朗德因子,对于L,S耦合情况下(4)如果知道原子态的性质,它的磁矩就可以通过(3)和(4)式计算出来。在外磁场作用下原子能级的分裂。当原子放在外磁场中时,原子的总磁矩mJ将绕外磁场B的方向作旋进,使原子获得了附加的能量。如图2所示。(5)βαBμJPJ图2角动量旋进由于mJ或RJ在外磁场中取向是量子化的,则RJ在外磁场方向的分量PJcosb也是量子化的。它只能取如下数值。(6)M称为磁量子数,只能取M=J,(J–1),……,–J;共(2J+1)个值。把(6)式代入(5)式:(7)说明在稳定磁场作用下,由原来的只有一个能级,分裂成(2J+1)个能级,每个能级的附加量由(7)式计算,它正比于外磁场强度B和朗德因子g。,则其谱线的频率v同能级有如下关系:在外磁场作用下,上下两能级分裂为(2J1+1)个和(2J2+1)个子能级,附加能量分别为DE1、DE2,从上能级各子能级到下能级各子能级的跃迁产生的光谱线频率v',应满足下式:(8)即:,换以波数差来表示(t=v/c)(9)其中称为洛仑兹单位,L=,B的单位用T(特斯拉),L的单位是cm-1也正是正常塞曼效应中谱线分裂的裂距。M的选择定则与偏振定则如下:DM=0±1。当DM=0时的跃迁,产生p成分;DM=±1时的跃迁,产生s成分。当g1=g2=1时,从式(4)可知,总自旋量子数S为0,J=L。这意味着原子总磁矩唯一由电子轨道磁矩决定,这时原子磁矩与磁场相互作用能量为塞曼能级跃迁谱线的频率为式中拉莫尔旋进频率v0=(E2–E1)/h,vL=eB/4pm。跃迁谱线对称分布在v0两侧,期间距等于vL。即没有外加磁场时的一条谱线,在磁场作用下分裂成频率为v0和v0±vL三条谱线,这就是正常塞曼效应。由此可见,原子内纯电子轨道运动的塞曼效应,为正常塞曼效应。【实验装置】根据(9)式可知:正常塞曼效应所分裂的裂距为一个洛仑兹单位,即,我们将波数差Δt换成波长差Δλ时,则(10)设λ=500nm,磁场强度B=1T,则Δλ=Å,由此可知,塞曼效应分裂的波长差的数值是很小的,欲观察如此小的波长差,普通棱镜摄谱仪是不能胜任的必须使用高分辨本领的光谱仪器。我们所使用的是法布里-泊罗标准具和测量望远镜、联合装置来进行观察和测量。法布里-泊罗标准具(1)F—P标准具的结构为:两块平面玻璃板,板面的平整要求在1/20至1/100波长,为了消除背面的反射所产生的干涉与正面所产生的干涉重叠,每块都不是严格的平行平面玻璃板,板的两