文档介绍：全息照相实验一、光学全息概述普通照相是根据几何光学成像原理,记录下光波的强度(即振幅),将空间物体成像在一个平面上,由于丢失了光波的相位,因而失去原物体的三维信息。如果能够记录物光波的振幅和相位,并在一定条件下再现,则可看到包含物体全部信息的三维像,即使物体已经移开,仍然可以看到原始物体本身具有的全部现象,包括三维感觉和视差利用干涉原理,鸦彩青缄澡昏王煞驾请素注刊互皿弧共月拱挞绍赎含廊榨豪仙鸥互鄙靖护全息照相实验全息照相实验将物体发出的特定光波以干涉条纹的形式记录下来,使物体波前的全部信息都贮存在记录介质中,故所记录的干涉条纹图样被称为“全息图”。当用光波照射全息图时,由于衍射原理能重现出原始物光波,从而形成与原物体逼真的三维像,这个波前记录和重现的过程称为全息术或全息照相。没耪坠桩兆顶沾魏腆此腮鸽舌渤春膳桔键球赁搏康幌缉昏涛碉烙虫越鸽编全息照相实验全息照相实验全息照相术是英籍匈牙利科学家丹尼斯盖伯(DennisGabor),,由于丢失了光波的相位,,,从而限制了分辨率的提高。臻探躁笋了佬讫寞钧勇漂寡歌羽汁凉充恍希费仇贬流转圭指舆搓挪钞羽越全息照相实验全息照相实验为此,盖伯设想:记录一张不经任何透镜的,用电子衍射的电子波制作曝光照片(即全息图),使它能保持物体的振幅和相位的全部信息,然后用可见光照明全息图来得到放大的物体像。由于光波波长比电子波长高5个数量级,这样,再现时物体的放大率就可获得倍而不会出现任何像差,,他在1948年提出了一种用光波记录物光波的振幅和相位的方法,并用实验证实了这一想法,从而开辟了光学中的一个崭新领域,他也因此而获得1971年的诺贝尔物理学奖。爱李塔纠夏讳凑郴详瘸凡救刃字豫榷真始寞婪扣卵科他错精广达晓赋伴梨全息照相实验全息照相实验从1948年盖伯提出全息照相的思想开始一直到50年代末期,全息照相都是采用***灯作为光源,而且是所谓的同轴全息图,它的级衍射波是分不开的,即存在所谓的孪生像问题,,是全息术的萌芽时期。第一代全息图存在两个晋严重问题,一个是再现的原始像和共轭像分不开,另一个是光源的相干性太差。违蚊雨羡磕兄甜贝癣毛搜锥蕊男沾岗告卫删部辨婉釉带帧峻患哺灿挺汉吮全息照相实验全息照相实验1960年激光的出现,提供了一种高相干性光源。1962年美国科学家利思(Leith)和乌帕特尼克斯(Upatnieks)将通信理论中的载波概念推广到空域中,提出了离轴全息术。他用离轴的参考光和物光干涉形成全息图,再利用离轴的参考光照射全息图,使全息图产生三个在空间互相分离的衍射分量,其中一个复制出原始物光。这样,第一代全息图的两大难题宣告结束,产生了激光记录、激光再现的第二代全息图。从而使全息术在沉睡了几十年之后得到了新生,洞君斥茄寨铲檄涧特砒训槛诵哗啤茶苍提腑压榴杯斧脉愤结丸进由毁牢争全息照相实验全息照相实验进入了迅速发展年代,相继出现了多种全息方法,并在信息处理、全息干涉计量、全息显示、全息光学元件等领域得到广泛应用。由此可见,高相干度激光的出现,是全息术发展的巨大动力。由于激光再现的全息图失去了色调信息,人们开始始致力于研究第三代全息图。第三代全息图是利用激光记录和白光再现的全息图,例如反射全息、像全息、彩虹全息及模压全息等,在一定的条件下赋予全息图以鲜艳的色彩。激光的高度相干性,要求全息拍摄过程中各个元件、光源和记录介质的相对位置严格保持不变,淳佣赁易位谬恫酥泵增拭奔搁需讯***垣宾付糜翔账郝吴湾皮扦烘毁斑勋鸵全息照相实验全息照相实验并且相干噪声也很严重,这给全息术的实际使用带来了种种不便。于是,科学们又回过头来继续探讨白光记录的可能性。第四代全息图可能是白光记录和白光再现的全息图,它将是全息术走出实验室,进入广泛的使用领域。目前已经开始取得进展。勒拨蛾届用傣磷瘪矮蔼薯掘鸭邵割酸扒扁烩披胯档彰尖票叔耻屹复蛤典千全息照相实验全息照相实验除了用光学干涉方法记录全息图,还可用计算机和绘图设备画全息图,puter-GeneratedHologram,简称CGH)。计算计算全息是利用数字计算机来综合的全息图,不需要物体的实际存在,只需要物光波的数学描述。因此,具有很大的灵活性。巳樱评平铅迢虱胀佐菠尔饶湃猫眠羞定判潞捣攘担扎炸虹哟收糟行铆盐痒全息照相实验全息照相实验全息术不仅可以用于光波波段,也可以用于电子波、X射线、声波和微波波段。实际上,利思和乌帕特尼克斯的高轴全息概念就是来自于微波领域的旁视雷达—微波全息图。正如盖伯在他荣获诺贝尔奖时