文档介绍：激光外文文献翻译+,,,,b,,ébergea,c,,’Optique,PhotoniqueetLaser(COPL)andDépartementdephysique,degéniephysiqueetd’optique,UniversitéLaval,Québec,QC,CanadaG1V0A6bInstituteofModernOptics,NankaiUniversity,Tianjin300071,PRChinacDefenceResearchandDevelopmentCanada–Valcartier,2459Pie-XIBlvdNorth,Québec,QC,CanadaG3J1X5于2007年11月30日发表,2007年12月2日投稿,2007年12月26日在线刊登。摘要用移动焦点的方法测量飞秒脉冲激光在氦气中的临界功率。试验值是(1atm)268千兆瓦。使用这个试值,非线性折射率推断是  ×10-21cm2/W。另外,区域电子密度或能量和压力也用于决定氦气的临界功率,取决于丝状形成过程的夹紧程度。试值与移动焦点的方法的试值相同。文章概述1、介绍2、实验3、结果和讨论4、结论致谢参考文献1、介绍最近,飞秒脉冲激光在空气中生产少周期豆类丝状形成有重要进展。(见文[1],[2],[3],[4]和[5]。)。最明显的结果是那获得高效率(换能效率:85%)[4]。这重要的是我门达到了不用补偿任何色散或压力梯度。然而,[7]。二者择一地,一日本研究小组曾经使用氩填装的空心纤维以5mJ的压力梯度能量产生次级脉。而且,(变换比:<=88%)用100mJ,40飞秒脉冲,氦气填装(<=1托)多通栅格(长度: 6m,镜子半径:)[9]。在2006年,,30飞秒脉冲在一个被(80托)氦气填装的充气电池的空间演变[10]。作者断言“直接观测激光在高位振荡谐波形成丝状”。然而,,对于压力为80托的氦推断非线性折射率值为[11]。因此,它曾经被建议重新检查Kerr的氦气非线性形。然而,它由同样的作者承认他们的结果同样要用的值来解释[12]和[13]。所以,进行氦气的临界功率的一个直接测量是重要的。在这工作,我们运用移动焦点的方法实验性地测量了氦气的临界功率[14]。同时,临界功率从电子密度得到了,取决于夹紧过程的强度,像测量能量和压力的方法一样。2、实验  实验使用42fs脉冲(重复率执行了:10赫兹)中心波长大约800纳米。脉冲()被聚焦进入一个充满压力可能从50托变化到1atm的纯净的氦气气体的空气室内。能量能在1-63毫焦的范围内变化。脉冲在房间里面生成了等离子体线柱。荧光从边上收集长细丝进入长度分光仪的入射狭缝(ActonResearchCorp.,光谱入口-500i).细丝通过被打开的大裂缝零秩序反射被分光仪抽象的记录它的图象(存储记录:20)。一条唯一的细丝被核实出现了。光谱采取的是1200纹/mm的滤栅。(裂纹宽度: 100微米)[15]。D(ICCD,普林斯顿仪器最大Pi为512)检波。ICCD门宽度设置为20ns。侦查窗口在激光等离子相互作用后以零延迟打开。这仪器的响应用在250-800纳米距离内的钨灯校准。3、结果和讨论图1是荧光信号以在3-45mJ范围内以能量的形式显示的峰值位置线性日志。压力固定在1atm。D单位的高斯配件得到补偿[14]。注意到较小的映象点的值对应的距离离聚焦透镜较近。在图1中可以看见峰值位置随着功率的增加朝聚焦透镜移得越近。这现象解释了前面[14]的结果---在临界功率之上能量服从自行聚焦的距离[16]。参考文献 [1]机械设计手册(3部件,机械及总体设计) ***出版社出版[2]加工中心设计与应用      廉国元主编[3]《数字控制机床》 廖效果朱启逑主编华中理工大学出版社[4]FANUC-BESK直流伺服电机      机械部北京数控设备厂出版[5]课程设计   王昆何小柏汪信远主编 高等教育出版社[6]奇异的光   姚建铨主编  清华大学出版社