文档介绍：基础物理实验研究性报告F-P干涉仪的实验总结以及基于误差分析的操作评估第一作者:陈凯翔学号:14051174院系:电子信息工程学院目录摘要 2实验重点 2实验原理 21、多光束干涉原理 22、多光束干涉条纹的光强分布 33、F—P干涉仪的主要参数 4实验仪器 4实验内容 51、操作内容 52、操作提示 63、操作注意事项 7原始数据及数据处理 71、原始数据列表 72、数据处理 8误差概括分析 9课后思考题 101、多光束干涉透射光强的推导 102、F-P干涉仪的分辨本领 11嵌套误差的深入思考 11实验总结以及建议 12参考文献 13实验数据照片 14摘要本实验内容为利用F-P干涉仪测算钠黄光双线光谱的波长差,通过实验操作,让我们对自由光谱范围、分辨本领等概念有进一步的认识。实验过程中利用两套条纹的嵌套作为测量的判据,要求条纹恰好在处于间隔的中间位置,而非两套条纹的重合(虽然指导书指出这样同样可行),却实际操作过程之中产生为何如此的疑虑,在完成实验报告的基本项目基础上,本文还会探究不严格的嵌套作为实验误差对实验结果的影响,并结合实际操作与理论分析实验中减小误差手段的效果。最后归纳总结收获与感想。关键词:F-P干涉仪;波长差;嵌套;误差实验重点1、了解F-P干涉仪的特点和调节;2、用F-P干涉仪观察多光束等倾干涉并测定钠光双线的波长差和膜厚;3、巩固一元线性回归方法在数据处理中的应用。实验原理1、多光束干涉原理F-P干涉仪由两块平行的平面玻璃板或石英板组成,在其相对的内表面上镀有平整度很好的高反射率膜层。为消除两平板相背平面上反射光的干扰,平行板的外表面有一个很小的楔角(见图1)。多光束干涉的原理如图2所示。自扩展光源上任一点发出的一束光,入射到高反射率的平面上后,光就在两者之间多次往返反射,最后构成多束平行的透射光1、2、3、……和多束平行的反射光1’、2’、3’、……。在这两组光中,相邻光的位相差δ都相同,振幅则不断衰减。位相差δ由δ=2π∆Lλ=2πλ2ndcosθ=4πndcosθλ给出。其中∆L=2ndcosθ是相邻光线的光程差;n和d分别为介质层的折射率和厚度,θ为光在反射面上的入射角,λ为光波波长。由光的干涉可知2ndcosθ=kλ亮纹k+12λ暗纹即透射光将在无穷远或透镜的焦平面上产生形状为同心圆的等倾干涉条纹。2、多光束干涉条纹的光强分布图1图2下面来讨论反射光和透射光的振幅。设入射光振幅为A,则反射光A1’的振幅为Ar',反射光A2’的振幅为At'rt,…;透射光A1的振幅为At't,透射光A2的振幅为At'rrt,…。式中r'为光在n’-n界面上的振幅反射系数,r为光在n-n’界面上的振幅反射系数,t'为光从n’进入n界面的振幅透射系数,t为光从n进入n’界面的振幅透射系数。由光的干涉可知,透射光将在无穷远或透镜的焦平面上产生形状为同心圆的干涉条纹,属等倾干涉。透射光在透镜焦平面上所产生的光强分布应为无穷系列光束A1、A2、A3、…的相干叠加。可以证明透射光强最后可以写成:It=I01+4R(1-R)2sin2δ2式中,I0为入射光强,R=r2为光强的反射率。图3表示对不同的R值It/I0与位相差图3δ的关系。由图可见,It的位置由δ决定,与R无关;但透射光强度的极大值的锐度却与R的关系密切,反射面的反射率R越高,由透射光所得的干涉亮条纹就越细锐。条纹的细锐程度可以通过所谓的半值宽度来描述。由上式可知,亮纹中心的极大值满足sinδ2=0,即δ0=2kπ,k=1,2,…。令δ=δ0+dδ=2kπ+dδ时,强度降为一半,这时δ应满足:4Rsin2δ2=(1-R)2代入δ0=2kπ并考虑到dδ是一个约等于0的小量,sinδ2≈δ2,故有:4R(dδ2)2=1-R2,dδ=1-RRdδ是一个用相位差来反映半值位置的量,为了用更直观的角度来反映谱线的宽窄,引入半角宽度∆θ=2dθ。由于dδ是一个小量,故可用微分代替,故dδ=-4πndsinθdθλ,dθ=-(只考虑大小),并用∆θ代替2dθ则有:∆θ=λdδ2ndsinθ=λ2ndsinθ1-RR它表明反射率R越高,条纹越细锐,间距d越大,条纹也越细锐。3、F—P干涉仪的主要参数表征多光束干涉装置的主要参数有两个,即代表仪器可以测量的最大波长差和最小波长差,它们分别被称为自由光谱范围和分辨本领。①自由光谱范围对一个间隔d确定的F-P干涉仪,可以测量的最大波长差是受到一定限制的。对两组条纹的同一级亮纹而言,如果它们的相对位移大于或等于其中一组的条纹间隔,就会发生不同条纹间的相互交叉,从而造成判断困难,我们把刚能保证不发生重序现象所对应的波长范围∆λ称为自由光谱范围。它表示用给定标准具研究波长在λ附近的光谱结构时所能研究最大光谱范围