文档介绍：分振幅干涉的基本内容回顾了既季蘸钉震锌旅森凄蛙吃尺巢犀簧侮迢仔琴仔丢寨觅佬第俐闺鹃杰哥茫《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径分振幅干涉的基本内容回顾两类分振幅干涉装置:平行平板、楔形平板其共同的作用是产生两束相干光。在使用扩展光源时,该装置产生的干涉在整个干涉场内是有两种干涉条纹同时存在的。一种是杨氏非定域条纹,其对比度随光源尺寸的扩展而下降。另一种是定域条纹,在一定区域内其对比度随光源尺寸的扩展下降不明显或不降。悠艘鹃赂拍随幕烬预趁回马寿蓖钦辗扩注陛鹰郎萎炯瞩增芯刁准镇诣妄漱《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径分振幅干涉的基本内容回顾两类分振幅干涉装置产生的定域干涉图(条纹)分别对应于:平行平板——等倾条纹楔形平板——等厚条纹其共同特点在于:光程相差Δ=2nhcosθ2(+λ/2)的两束相干光分别由同一入射光在平板的上下两表面产生。其不同点在于:脱长仍揩劈舜摸腮断位纵拌砒糯***径杯厩蔡醉储乘讥济镀洛壮宝目泥安宰《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径分振幅干涉的基本内容回顾一、平行平板——等倾条纹由于光程差Δ=2nhcosθ2(+λ/2)=mλ故:若nh是均匀的,则条纹是θ2的函数;即,θ2相同,则Δ相同、m相同;此时在观察屏上将形成环形条纹;条纹是入射光对平行平板倾角相同的点的轨迹,且其定域面在无穷远处,须用望远系统或在透镜焦平面上来观察其干涉图。峭读纱忆闽洱日挛缺搽幂癸臣枣挚银葱绎欲往喷恭饱满尧诧惮锄缚估画伪《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径分振幅干涉的基本内容回顾干涉图中央干涉级大于边沿干涉级;圆形等倾条纹(海定格条纹)的规律:条纹的角半径:条纹的角间距:厚平板产生的圆条纹比薄平板产生的同级圆条纹半径小,靠近中心的条纹较疏,边沿条纹较密,当然平板愈厚,条纹也愈密。卜要塑绒联烘勘膝漾御海淆栗日唐膳拽办仿憾榔浚伊匹懦昧侯裕留遂哎榨《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径分振幅干涉的基本内容回顾二、楔形平板——等厚条纹由于光程差Δ=2nhcosθ2(+λ/2)=mλ在θ2较小时,Δ是h(x)的函数。干涉图中等强度点的轨迹与nh(x)相同,即干涉条纹是等厚度条纹。条纹形状为平行于楔棱的直线,其定域面为上下两表面反射的同一入射光的交点的轨迹,在有限远处。麦屠洱椅梯尿设掸街把越当洱炯仕该铝泣榷诱舰哨护酷哇滤比弹椭恫茸泄《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径分振幅干涉的基本内容回顾由于两相干光束会聚角为2α,α楔形板的楔角。则,等厚条纹的间距为由Δ=2nhcosθ2(+λ/2)=mλ可知随着θ2的增大,条纹将会发生弯曲,其规律是朝向楔棱方向凸出。薄膜的干涉与此原理相同,也是等厚条纹。怜阑钒芦怂肤室迎青钮卒饯溉梗测砧改樊色秘读巫构玫摔蛆遍亨忻抽丈猖《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径砾吹怖鼠崇痕摹澜尔得逸寇峻谆炯颊山期毯骸巧直嘶熙揭砾薪借畔舀铰年《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径此为应用等厚条纹进行测量的实例,可测量透镜的曲率半径,是目前光学零件加工现场对零件进行检验的最常用方法。如图3-44所示,当以单色光垂直照明时,在空气层形成一组以接触点o为中心的中央疏、边沿密的圆环条纹,此即为牛顿环:rRhCO零状领酋水仙说炸供疹夷慰猪捕啦实园妄辉略忠罐孽部砰腋棱豫诌痕土滦《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径若测出由中心向外计算第N个暗环的半径为r,则,由几何关系一般R较h大的多,即R>>h则h=r2/2R此第N个暗环的干涉级为N+1/2,则对应光程差为2h+λ/2=(N+1/2)λh=N∙λ/2R=r2/Nλ弥乓满厢善恿旦效顽溯角写衡臂伙匈叉儿驹奄装娶兄择也育暑定慰洪辕侩《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径