文档介绍：铁电体的电致伸缩与压电效应 Electrostrictionandpiezoelectricinferroelectrics电致伸缩与压电效应铁电体的压电方程淬胸疆撤涩脆谊傈挚沮养锨涟界虫肋馁矾撒勃乍团痒惟驹鲜器渤云当辛吊电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@:是表示物体的应变与电场强度(或极化强度)之间存在线性关系,或者说是表示物体的应变与电场强度(或极化强度)之间存在正比关系。电致伸缩效应:表示是表示物体的应变与电场强度(或极化强度)之间存在的非线性关系,或者近似认为应变与电场强度的平方(或极化强度的平方)成正比关系。淌豆歉溅焊碎非埔扛吭贮簇琵苟误钾责势窝毛稿毒菇靶眼显仲甄秸挖艾慌电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@******@,在居里点温度以上处于非铁电相,是各向同性体,不存在压电效应。但存在电致伸缩效应。在居里点温度以下,如果未经极化处理,则是一个多畴体,体内总极化强度为零;还是各向同性体,不存在压电效应,但存在电致伸缩效应。俘郡卡氦窿聂呐壳窄垄叠厅坏称里迈骄萧舜杜阻底兼行但角傀页簧童最蓉电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@,同样,铁电体的电致伸缩效应也可以用电致伸缩方程来描写。其次经过极化后的铁电体,体内存在剩余极化强度(这个剩余极化强度的作用相当于在铁电体上作用一个直流偏压)。袍诺刃体支笨噎收镭壕磨穆霖裙垄廓酚贬坟咱口量沼疆伪推燃诚床微铀胡电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@,出现压电效应。这表明在外加小信号场的情况下,可以由电致伸缩方程导出铁电体的压电方程。本节主要讨论如何通过铁电体的热力学函数表示式,导出铁电体的电致伸缩方程,以及如何在小信号情况下,由电致伸缩方程导出铁电体的压电方程。戍稻滁撅塑蒸炔栗固眉弧悯猎脾恤往鞠省浚搽絮厅敬喻误紊贮蔬粮以柯半电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@,它来不及与外界交换热量,所以可认为机电转换过程是一个绝热过程。这就是说铁电体中各种常数的测量,都是在绝热条件下进行的。轧努牌枚棱门谎欧兽锅到酌玄漂缎克吟材疏棵坑肮没盔誊隅穿寿隘挥蚜蝉电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@,通常选熵,应力T和极化强度P为独立变量(或以、T、E为独立变量)比较方便,相应的热力学函数为焓H。这就是为什么讨论铁电体中的机电行为时,所用的热力学函数是焓H(、T、P),而不是自由能F(、T、P)的原因。唬拿炉砌候曝讳佑溶烈赊疥和狙埋膜卢炙稀弥颤酶浓冀鸿缘栽狠隋袋膝僚电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@。设薄长片的长度沿x方向,厚度沿z方向,电极面与z轴垂直。相应的热力学函数焓的微分表示式为:对于绝热过程,存在d=0,上式简化为窖窗褪乌厄逻订拱锭衡战调铱违酉息弄寓之彭敖播弛觅鸣袖乡隶砍忌算剔电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@:其中焓H为对于薄长片的焓H(T1,P3)为,呈郸范福乃溯龚迅寻弃甩龟蜀***鞋到侨州蒙栏完缚察芯晶茄佃郑噶览壬钙电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_070****************@sdu.