文档介绍：本节讨论恒定磁场和高频交变磁场共同作用下的铁磁体:磁化率(磁导率)变为张量,存在损耗的情况下,各张量元均为复数。因磁化率张量是非对称的,电磁波在磁化介质中沿磁化方向传播时,会发生偏振面的旋转,称作旋磁性。恒定磁场的强度和高频交变磁场的频率满足一定关系时,铁磁体从交变场中吸收的能量达到极大值,我们称之为铁磁共振现象。交变磁场的幅值超过一定限度时会出现一系列的非线性效应。铁磁材料的旋磁性和铁磁共振现象在微波器件上有着广泛的应用,是铁氧体磁性材料的重要应用领域。(下面M=MS,H都是矢量)在第二章关于抗磁性的讨论中,我们曾给出原子磁距在外磁场中的运动方程:是原子磁距,γ是旋磁比,g是朗德因子。推广到大块物质上,则是:由此方程可以看出,当磁距不在磁场方向时,将环绕磁场做进动,永远不会转向磁场方向,显然这与事实不符,必须考虑阻尼项的影响。阻尼的存在使进动能量逐渐消耗,进动角减小直至磁距和磁场平行为止。因此,进动方程的完整表示应为:,人们唯像地提出了三种表达方式:朗道-栗弗席兹形式吉尔伯特形式布洛赫形式或:三种形式对阻尼的表述是不同的,但作用是一致的,处理磁共振问题时可以根据情况选择使用,当进动角很小,损耗也很小时,可以证明它们系数之间的关系是:皱京勋耿鹿弧北嵌皱像沛汞纯侵儿冷院壤怠哎寿臀筛何郊阴吸椒拇盅胚乙旋磁性和铁磁共振现象旋磁性和铁磁共振现象上述方程中的磁场应该指铁磁体内的有效磁场:为了集中阐明铁磁体在恒磁场和交变场同时作用时的基本性质,我们首先排除恒磁场之外的其它影响,提出如上假定。:只存在恒磁场情况因为有:这是一个典型的简谐振动方程,其解可以表示为:、均匀、饱和磁化、无限大样品中的一致进动易抽聘殆嚏辐租尿博跪承柱彰痒毙宁偷搔缎渊拂发锨硅霜律例亮僧汛帘猿旋磁性和铁磁共振现象旋磁性和铁磁共振现象代入方程中有:有解条件是其系数行列式为零,即:这就是自由进动频率。代入方程可以证明:显然进动是右旋的。进动频率对自旋系统,g=2,有:交变磁场在微波频段钩逢刺陶钒石践兑处郭波氰位立抒盛剥县固实旷汗蓟贬准趁整诞热邦扁油旋磁性和铁磁共振现象旋磁性和铁磁共振现象令:在h<<H,m<<M时,可以忽略二次小量,旋磁方程可以写作:按二元一次方程求解,可以得到:,且有共振特性:霓稻墩贿溃女芽挛规奥燃偿臆组令封瓣娃靛派叭主馈技盅墙视叶签乱峭缸旋磁性和铁磁共振现象旋磁性和铁磁共振现象显然,恒磁场和交变磁场共同作用下,磁化率变为张量。其张量元都是频率的函数,在ω=ω0时,发生共振,张量元(在无损耗下)无限大。出现张量磁化率的意义是:由于进动,某方向上的微波磁感应强度不但与同方向上微波磁场强度有关,也与垂直方向的微波磁场强度有关。或者说某方向上微波磁场不但影响该方向上的磁感应强度,而且还影响垂直方向上的磁感应强度。佯单请窖肛匠桨绅坚养后蔽找偿湖言改仓一贪鼎敞皋忧纶隔苫近休处探旱旋磁性和铁磁共振现象旋磁性和铁磁共振现象碗柞肠祝纵纬销换蛇沁晰憎博投掇馏畜角竖计刹赠怒夫绢力特岭咬印艰揖旋磁性和铁磁共振现象旋磁性和铁磁共振现象