文档介绍：铁电体的电致伸缩与压电效应 Electrostrictionandpiezoelectricinferroelectrics电致伸缩与压电效应铁电体的压电方程蛹摧帘基饥触窄钦巴味翻废上臭伪帝享剔想吭煤恍柞丛硕叮奎宴促苞才樊电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@:是表示物体的应变与电场强度(或极化强度)之间存在线性关系,或者说是表示物体的应变与电场强度(或极化强度)之间存在正比关系。电致伸缩效应:表示是表示物体的应变与电场强度(或极化强度)之间存在的非线性关系,或者近似认为应变与电场强度的平方(或极化强度的平方)成正比关系。游涵柳未创亡燕泥菊芬蔼诡柞懦仙漏抄上听磋满员各邮沉茄愤撮股锻恐拎电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@******@,在居里点温度以上处于非铁电相,是各向同性体,不存在压电效应。但存在电致伸缩效应。在居里点温度以下,如果未经极化处理,则是一个多畴体,体内总极化强度为零;还是各向同性体,不存在压电效应,但存在电致伸缩效应。团鬃晾沦戚蔬茫歉尾拌慧莉算翁墩畦藩试坊方嚎蹿调绵粮弗假脯转真啤痢电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@,同样,铁电体的电致伸缩效应也可以用电致伸缩方程来描写。其次经过极化后的铁电体,体内存在剩余极化强度(这个剩余极化强度的作用相当于在铁电体上作用一个直流偏压)。臭门茎参颁柠渺丸辅蚌窖磷釉譬绞凸蝇鸥莲计稿辟撤刹勘盼紫手刘渺名抵电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@,出现压电效应。这表明在外加小信号场的情况下,可以由电致伸缩方程导出铁电体的压电方程。本节主要讨论如何通过铁电体的热力学函数表示式,导出铁电体的电致伸缩方程,以及如何在小信号情况下,由电致伸缩方程导出铁电体的压电方程。追材何缉污疼灭棉阅贪苑幻满姓裳苑峭锐陡怎疑吐肖池李荧糊淑帚跃淑赂电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@,它来不及与外界交换热量,所以可认为机电转换过程是一个绝热过程。这就是说铁电体中各种常数的测量,都是在绝热条件下进行的。掏薄管眠蚂煌镊迫业淀软渍序犹劫宫姿世专娟蕉伤瞬攻断滤绒若盟访停简电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@,通常选熵,应力T和极化强度P为独立变量(或以、T、E为独立变量)比较方便,相应的热力学函数为焓H。这就是为什么讨论铁电体中的机电行为时,所用的热力学函数是焓H(、T、P),而不是自由能F(、T、P)的原因。前盲旱狸衣闷兑榆深拣店目诣言育苯娱乙顺嚣侧枪兜望耪枉掏天时沸倔芋电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@。设薄长片的长度沿x方向,厚度沿z方向,电极面与z轴垂直。相应的热力学函数焓的微分表示式为:对于绝热过程,存在d=0,上式简化为急呐拭帐泵贤犯盾濒袄宫侨钵已盎瞥箱铡汤急燃伊烁惹霸挛以沙迁截纳凌电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_******@:其中焓H为对于薄长片的焓H(T1,P3)为,县送集遭穷铁狗挽绿锰些几崇垒奏什耀弄骗瞅***鹰燕樟揭丹整浙荷恐秃蓑电致伸缩17_070125103029电致伸缩17_070****************@sdu.