文档介绍：格式:用Word排版行距:单倍行距一级标题:小二号方正黑体简体HL-2A装置上芯部弹丸加料中的电子热输运研究①作者:小四号仿宋丁玄同杨青巍严龙文刘德全肖正贵朱根良刘仪周艳潘宇东崔正英刘泽田石中兵季小全肖维文刘永摘要:六号方正书宋简体本文将报道在HL-2A装置上无辅助加热条件下的弹丸加料实验结果。该工作的着重点是研究在中心加料欧姆放电中的电子热输运关键词:六号方正书宋简体关键词电子热输运约束弹丸注入正文:小五号方正书宋简体公式,数字,英文:小五号TimesNewRoman从80年代中期开始,在许多聚变装置上观察到了用弹丸注入改善的等离子体能量约束。在JET和一些大型托卡马克上[1]实现了弹丸增强约束模(PEP)。PEP模的机制也已在理论上做了分析[2]。分析表明,有多种机制在减小反常输运中起作用,而这些机制的作用依赖于实验的条件。本文将报道在HL-2A装置上无辅助加热条件下的弹丸加料实验结果。该工作的着重点是研究在中心加料欧姆放电中的电子热输运。二级标题:五号方正黑体简体1实验安排HL-2A装置是一个带封闭偏滤器的中型托卡马克装置(R=,a=)[3]。在本实验中,装置运行在孔栏位形下,主要参数范围为等离子体电流200~300kA,~,线平均密度(1~6)×1019,~。在装置弱场侧安装了一个弹丸注入机,它可以在一次放电中连续发出8个弹丸。2实验结果主要等离子体参数的典型时间分布是这样的,在第3个弹丸注入后,××1019。从ECE测量中可清楚地看到仅有第3发弹丸注入到等离子体芯部,这是因为芯部的电子温度有很大的下降,而边缘的温度下降很少。极向βp和能量约束的时间τE是用反磁线圈测出的。在第3个弹丸注入后,它们同时逐渐上升。τE从50ms上升到150ms。离子温度在弹丸注入后也明显上升到大于700eV。我们发现,放电似乎可以分为两个不同的状态,它们具有不同的Te/Ti值,从710ms到850ms,Te/Ti~1;从850~1200ms,Te/Ti>1。实验中电子热输运系数是用热脉冲传播的方法得到的。用软X射线锯齿可以测出在q=1面外的等离子体约束区(ρ~)的电子热输运系数[4]。图1表示电子热扩散脚注:六号方正书宋简体①国家自然科学基金资助项目(10335060和10235010)系数Xe的时间分布。它是通过对一个一个锯齿的测量得到的。在第3个弹丸注入之后,电子热扩散系数从大约6m2·减小到2m2·。它和能量约束时间成反比。我们认为能量约束时间的改善是和电子热输运有关的。图2表示在弹丸加料后出现的空芯电子温度分布。中心和边缘的电子温度分别下降了约为原来的40%和5%。激光干涉仪和微波反射仪测到的。在550ms(弹丸注入前)和720ms(弹丸注入后)峰化因子<ne>/ne(r/a=)。根据MHD模式分析,在弹丸注入前可以得到2个在r=7cm半径的q=1面和在弹丸注入后的2个在半径为±30cm的q=2面及2个在半径为±12cm的q=1面。由于在放电中等离子体电流和纵场不变,边缘±,这样可以给出q的趋势曲线,结果显示弹丸注入后出现较弱的磁剪切。图说明(六号方正书宋简体)图1在弹丸注入中电子热输运系数的变化