文档介绍：单色仪的调整和使用
PB05210153 蒋琪
实验目的
了解光栅单色仪的原理、结构和使用方法,通过测量钨灯、钠灯和汞灯的光谱了解单色仪的特点。
实验原理
光栅单色仪的结构和原理
光栅单色仪由三部分组成:1、光源和照明系统,2、分光系统,3、接受系统。单色仪的光源有:火焰(燃烧气体:乙炔、甲烷、氢气)、电火花、电弧(电火花发生器)、激光、高低压气体灯(钠灯、汞灯等)、星体、太阳等。
PMT
M2
G
M1
S1:入射狭缝 S2:出射狭缝 M1:离轴抛物镜
G:闪耀光栅 M2:反光镜 PMT:光电倍增管
S2
图2 光栅单色仪的分光系统
S1
光栅单色仪的分光系统如图2所示,光源或照明系统发出的光束均匀地照亮在入射狭缝S1上,S1位于离轴抛物镜M1的焦平面上,光通过
M1变成平行光照射到光栅上,再经过光栅衍射返回到M1,经过M2会聚到出射狭缝S2,由于光栅的分光作用,从S2出射的光为单色光。当光栅转动时,从S2出射的光由短波到长波依次出现。
图3 闪耀光栅的工作原理
-qb
N
入射光
f
qb
d
衍射光
-q
n
分光系统中的光栅是闪耀光栅,以磨光的金属板或镀上金属膜的玻璃板为坯子,用劈形钻石尖刀在其上面刻画出一系列锯齿状的槽面形成光栅,由于光栅的机械加工要求很高,所以一般使用的光栅是该光栅复制的光栅,它可以将单缝衍射因子的中央主极大移至多缝干涉因子的较高级位置上去。因为多缝干涉因子的高级项(零级无色散)是有色散的,而单缝衍射因子的中央主极大即几何光学的方向集中了光的大部分能量,这个方向就是闪耀光栅的闪耀方向,使用闪耀光栅可以大大提高光栅的衍射效率,从而提高了测量的信噪比。
当入射光与光栅面的法线N 的方向的夹角为f(见图3)时,光栅的闪耀角为qb(光栅面和光栅刻槽面的夹角,因此也是刻槽面法线和光栅面法线N和n之间的夹角)。取一级衍射项时,对于入射角为f,而衍射角为q时,光栅方程式为:
d(sinf+sinq)= l
因此当光栅位于某一个角度时(f、q一定),波长l与d成正比,角度的符号规定由法线方向向光线方向旋转顺时针为正,逆时针为负。几何光学的方向为闪耀方向,所以可以算出不同入射角时的闪耀波长,由于几何光学方向为入射角等于反射角的方向,即,,所以有,,光栅方程式改为,
本次实验所用光栅,为每毫米1200条刻痕,一级光谱范围为380nm—1000nm, 刻划尺寸为64´64mm2。当光栅面与入射平行光垂直时,闪耀波长为570nm。由于此时入射角f=0,求得,再代入光栅方程式可以求得当入射角改变时实现不同波长光的闪耀,如时,l=587nm,, nm。
狭缝是单色仪的关键部件,它的宽度范围是0—3mm,
W0
a/an
图4 狭缝宽度与光谱宽度的关系曲线
a/an
图5 狭缝宽度与光谱分辨率及光谱强度的关系曲线
R
I
1
2
1
仪器不工作时狭缝开启宽度应放在最小的位置。在调节狭缝宽度时切记不要用力过猛和过快,要仔细缓慢的调到所要求的值。狭缝应该调到它的最佳宽度,为了说明这个问题先作一定的假设,设照明狭缝的光是完全非相干的(即每一点为独立的点光源),首先设狭缝为无限细,由衍射理论和实验可知谱线的半宽度约为:,这里l为光的波长,f为离轴抛物镜的焦距,D时由光栅和抛物镜的口径限制的光束的直径,当狭缝a逐渐变宽时谱线宽度的变化如图4 所示,图5 为狭缝宽度与光谱的分辨率R和光谱线的强度I的变化。
由图5 可见缝宽过大时实际分辨率下降,缝宽过小时出射狭缝上得到光强太小,取a=an最好。
根据光学的理论知识可以知道,光栅的特性主要有:谱线的半角宽度、角色散率和光谱分辨本领。理论上它们分别为:
式中为光栅的总线数,在本实验中为641200=76800,m为所用的光的衍射级次,本实验中m=1。实验中由于光学系统的象差和调整误差,杂散光和噪声的影响,加上光源的谱线由于各种效应而发生增宽,所以实际的谱线半角宽度远远大于理论值,因此光谱仪的实际分辨本领远远小于76800。
图6 光电倍增管的结构
,(D)。
下面说明光电倍增管的原理,它是利用光电子发射效应和二次电子发射效应制成的光电器件。其主要优点是灵敏度高、稳定性好、响应速度快和噪音低。其主要缺点是结构复杂、工作电压高、体积大。光电倍增管是电流放大元件,具有很高的电流增益,因而最适合于微弱信号的检测。光电倍增管的基本结构和工作原理如下:当光子打到光电倍增管(简称
GDB)的光电阴极K上时,由于光电效应会产生一些光电子,这些光电子在光电倍增管中的电场作用下飞向阳极A,在阴极K和阳极A之间还有n个电极