文档介绍：9-7 点电荷如图分布,,、方向相反而相互抵消,-7图9-8 :(1)在棒的延长线,且离棒中心为r处的电场强度为(2)在棒的垂直平分线上,离棒为r处的电场强度为若棒为无限长(即L→∞),-,,在长直线上任意取一线元dx,其电荷为dq=Qdx/L,它在点P的电场强度为整个带电体在点P的电场强度接着针对具体问题来处理这个矢量积分.(1)若点P在棒的延长线上,带电棒上各电荷元在点P的电场强度方向相同,(2)若点P在棒的垂直平分线上,如图(a)所示,则电场强度E沿x轴方向的分量因对称性叠加为零,因此,点P的电场强度就是证(1)延长线上一点P的电场强度,利用几何关系r′=r-x统一积分变量,则电场强度的方向沿x轴.(2)根据以上分析,中垂线上一点P的电场强度E的方向沿y轴,大小为利用几何关系sinα=r/r′,统一积分变量,则当棒长L→∞时,若棒单位长度所带电荷λ为常量,则P点电场强度此结果与无限长带电直线周围的电场强度分布相同[图(b)].这说明只要满足r2/L2<<1,-14 设在半径为R的球体内电荷均匀分布,电荷体密度为,,,,依照高斯定理有上式中是高斯面内的电荷量,分别求出处于带电球内外的高斯面内的电荷量,,由高斯定理可得时,假设球体带正电荷,,带电球体内的电场强度为时,考虑到电场强度沿径向朝外,带电球体外的电场强度为9-15 两个带有等量异号电荷的无限长同轴圆柱面,半径分别为R1和R2(R2>R1),:(1)r<R1,(2)R1<r<R2,(3)r>-15图分析电荷分布在无限长同轴圆柱面上,电场强度也必定沿轴对称分布,取同轴圆柱面为高斯面,只有侧面的电场强度通量不为零,且,,根据高斯定理r<R1, R1<r<R2,r>R2,在带电面附近,电场强度大小不连续,如图(b)所示,电场强度有一跃变9-19 电荷面密度分别为+σ和-σ的两块“无限大”均匀带电的平行平板,如图(a)放置,取坐标原点为零电势点,-19图分析由于“无限大”均匀带电的平行平板电荷分布在“无限”空间,不能采用点电荷电势叠加的方法求电势分布:应该首先由“无限大”均匀带电平板的电场强度叠加求电场强度的分布,“无限大”均匀带电平板的电场强度,叠加求得电场强度的分布,电势等于移动单位正电荷到零电势点电场力所作的功电势变化曲线如图(b)-21 一半径为R的无限长带电细棒,其内部的电荷均匀分布,,-21图分析无限长均匀带电细棒电荷分布呈轴对称,,利用高斯定理可求得电场分布E(r),再根据电势差的定义并取棒表面为零电势(Vb=0),、半径为r且与带电棒同轴的圆柱面为高斯面,由高斯定理当r≤R时得当r≥R时得取棒表面为零电势,空间电势的分布有当r≤R时当r≥-22 一圆盘半径R=×10-,电荷面密度σ=×10-5C·m-2.(1)求轴线上的电势分布;(2)根据电场强度与电势梯度的关系求电场分布;(3)-22图分析将圆盘分割为一组不同半径的同心带电细圆环,利用带电细环轴线上一点的电势公式,将不同半径的带电圆环在轴线上一点的电势积分相加,即可求得带电圆盘在轴线上的电势分布,(1)如图所示,圆盘上