文档介绍：准稳态法测导热系数和比热
实验名称：准稳态法测量不良导体的导热系数和
比热二、实验目的：
1. 了解准稳态法测量不良导体的导热系数和比热原理，并通过快速测量学****掌握该方法；
;
。
以试样中心为坐标原点，上述模型的数学描述可表达如下：
dt(x,r) d^t()
=a ;—
dr dx2
dt(R,r) = qc 刁(0, r)
dx 2 Qx
心 0) = 5
c期締铉魏为材料的导热系数―为材料的密度,
可以给出此方程的解为（参见附录）:
(B2-
心,+织亠+丄宀冬+李常)
° 2 /? 2R 6 tv2 n2 R
-
2曰皿
.5
> r -2
当
以后，上述级数求和项可
(B2
(B2
以忽略。这时式（B2 — 1 ）可简写成:
ar
X2
1
—
R
R
I
2R
6
■
心 r) = r0+^
-2)
这时，在试件中心处(x = 0)有: /(x,r) = /o+W^-Al
0 A /? 6
-3 ）
在试件加热面处（x = ±R）有:
(B2
-4）
由式（B2 — 3 ）和（B2 — 4 ）可见，当加热时间满
足条件冬＞。5时，在试件中心面和加热面处温度和加
R2
热时间成线性关系，温升速率都为此值是一
dr AR
个和材料导热性能和实验条件有关的常数，此时加热面和中心面间的温度差为:
(B2
1 q [R
t =t(R, .)-t(0,.) —
2扎
—5）
由式（B2—5）可以看出，此时加热面和中心面间的温度差氏和加热时间•没有直接关系，保持恒定。系统各处的温度和时间呈线性关系，温升速率也相同，我们称此种状态为准稳态。
当系统达到准稳态时，由式（B2-5 ）得到
.座
2：t
（B2— 6）
根据式（B2- 6），只要测量进入准稳态后加热面和中心面间的温度差t，并由实验条件确定相关参量q 和R，则可以得到待测材料的导热系数 o
另外在进入准稳态后，由比热的定义和能量守恒关系，可以得到下列关系式：
q°=cPR#
(B2— 7)
比热为:
qc
CT
(B2— 8)
式中兰为准稳态条件下试件中心面的温升速率（进 CT
入准稳态后各点的温升速率是相同的）。
由以上分析可以得到结论：只要在上述模型中测量出系统进入准稳态后加热面和中心面间的温度差和中心面的温升速率，即可由式（B2— 6）和式（B2-8）得到待测材料的导热系数和比热。

热电偶结构简单，具有较高的测量准确度，测温范围为—50〜1600° C,在温度测量中应用极为广泛。
由A、B两种不同的导体两端相互紧密的连接在一起，组成一个闭合回路，如图 B2— 2 （a）所示。当两接点温度不等（T>T0）时，回路中就会产生电动势，从而形成电流，这一现象称为热电效应，回路中产生的电动势称为热电势。
（a）（（
图B2— 2热电偶原理
上述两种不同导体的组合称为热电偶，A、B两种导体称为热电极。两个接点，一个称为工作端或热端
(T),测量时将它置于被测温度场中，另一个称为自由端或冷端(
To)，一般要求测量过程中恒定在某一温度。
理论分析和实践证明热电偶的如下基本定律：
热电偶的热电势仅取决于热电偶的材料和两个接点的温度，而与温度沿热电极的分布以及热电极的尺寸与形状无关(热电极的材质要求均匀)。
在A B材料组成的热电偶回路中接入第三导体 C, 只要引入的第三导体两端温度相同，则对回路的总热电势没有影响。在实际测温过程中，需要在回路中接入导线和测量仪表，相当于接入第三导体，常采用图 B2- 2 (b)或 B2-2 (c)的接法。
热电偶的输出电压与温度并非线性关系。对于常用的热电偶，其热电势与温度的关系由热电偶特性分度表给出。测量时，若冷端温度为0C,由测得的电压，通过对应分度表，即可查得所测的温度。若冷端温度不为零度，则通过一定的修正，也可得到温度值。在智能式测量仪表中，将有关参数输入计算程序，则可将测得的热电势直接转换为温度显示。
3. ZKY-BRD型准稳态法比热、导热系数测定仪简介仪器设计必须尽可能满足理论模型。而模型中
的无限大平板条件通常是无法满足的，实验中总是要用有限尺寸的试件来代替。但实验表明：当试件的横向线度大于厚度的六倍以上时，可以认为传热方向只在试件的厚度方向进行
为了精确地确定加热面的热流密度qc，利用超薄型加热器作为热源，其加热功率在整个加热面上均匀并可精确控制