文档介绍：大连理工大学
大学 物理实 验报告
院（系）
材料学院
专业
材料物理 班级
0705
童凌炜 学号 200767025 实验台号
实验时间 2008 年 11月04日第11周，星期
第 5-6节
实验名称
光的等厚干涉
教师评语
实验目的与要求:
， 加深对等厚干涉现象的认识和理解。
。
。
实验原理和内容:
结构如图所示。
当平行单色光垂直照射到牛顿环器件上时,
由于平凸透镜和玻璃之间存在一层从中心向外厚度
递增的空气膜， 经空气膜和玻璃之间的上下界面反射的两束光存在光程差,
它们在平凸透镜
的凸面（底面）相遇后将发生干涉,
干涉图样是以接触点为中心的一组明暗相间、内疏外密的
同心圆，称为牛顿环（如图所示。
由牛顿最早发现）。由于同一干涉圆环各处的空气薄膜厚
度相等，故称为等厚干涉。牛顿环实验装置的光路图如下图所示:
;——W
■ Oy 0
牛顿环器件由一块曲率半径很大的平凸透镜叠放在一块光学平板玻璃上构成,
dk,则空气膜上下两界面依次反射的两束光线的光程差为
6 =2ndk+号
（空气）射到光密介质（玻璃）的交界
反之为半波长奇数倍时干涉相消， 故
式中，n为空气的折射率（一般取 1）,入/2是光从光疏介质
面上反射时产生的半波损失。
根据干涉条件， 当光程差为波长的整数倍时干涉相长, 薄膜上下界面上的两束反射光的光程差存在两种情况:
2k- K=1,2,3,….,明环
A
(2k +1)2 K=0,1,2,….,暗环
由上页图可得干涉环半径「k ,膜的厚度dk与平凸透镜的曲率半径R之间的关系
R2 =(R-dk)2
2
+ rk。由于dk远小于R,
故可以将其平方项忽略而得到
2
2Rdk =「k。结合以上
的两种情况公式,
得到:
「k2 =2Rdk
= kR・，k =0,1,2…,暗环
由以上公式课件,
「k与dk成二次幕的关系，
故牛顿环之间并不是等距的,
且为了避免背光因素干
扰，一般选取暗环作为观测对象。
而在实际中由于压力形变等原因,
凸透镜与平板玻璃的接触不是一个理想的点而是一个圆面;
另外镜面沾染回程会导致环中心成为一个光斑,
这些都致使干涉环的级数和半径无法准确测量。
使用差值法消去附加的光程差， 用测量暗环的直径来代替半径， 都可以减少以上类型的误差出现。
由上可得:
2 2
D2m — D n
R =
4(m -n)几
式中，Dm、Dn分别是第m级与第n级的暗环直径， 由上式即可计算出曲率半径
R。由于式中使
用环数差m-n代替了级数k，避免了圆环中心及暗环级数无法确定的问题。
凸透镜的曲率半径也可以由作图法得出。
测得多组不同的 Dm和m,根据公式D2m=4R几m
可知只要作图求出斜率 4R入,代入已知的单色光波长， 即可求出凸透镜的曲率半径
R。
将两块光学平玻璃叠合在一起， 并在其另一端插入待测的薄片或细丝（尽可能使其与玻璃的搭
当单色光垂直射