文档介绍：COUETTE FLOW:GENERRAL DISCUSSION
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CONSTANT PROPERTY
”。
2017/11/11
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边界条件
At y=D: u=ue , T=Te。
上界流体和与动平板间的摩擦剪力e
热传导qe
Paralel streamline。
At y=0: u=0 , T=Tw。
下界流体和与动平板间的摩擦剪力w
热传导qw
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,产生温度梯度2. 动能由摩擦消耗变成内能,内能的变化由温度升高显示出来
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y方向的热流量
qy=-k dt/dy ()
流动方向从温度高的流向温度低的
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无穷长平行流动特点
任何特性沿x方向不变,(任何量如果变化,就会变到无穷大或者无穷小)
v=w=0 u/x= T/x= p/x=0
x-momentum equation:
/y( u/y)=0 ()
y-momentum equation:
p/y=0 ()
Energy equation:
/y( kT/y)+ /y( u/y)=0 ()
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无穷长平行流动特点
任何特性沿x方向不变,(任何量如果变化,就会变到无穷大或者无穷小)
v=w=0 u/x= T/x= p/x=0
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x-momentum equation:
/y( u/y)=0 ()
y-momentum equation:
p/y=0 ()
Energy equation:
/y( kT/y)+ /y( u/y)=0 ()
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是严格的由ns方程得来
() p/y=0代表垂直方向没有梯度,和以前的结果p/x=0联系
,现在讨论的粘性流动系另外一种可以对流体施加外力的流动
古爱塔流动中运动平扳对流体产生的剪力维持流体流动
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下面先讲不可压流体,
古爱塔流动中由于在x方向没有变化,只有y方向的变化所以偏微分方程变成常微方程
d/dy ( du/dy)=0
然而实际上总是偏微分方程,所以为了教学目的我们还继续采用偏微分符号.
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动量方程,,都是常数. 为常数不可压, ,都是常数表示T为常数.
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