文档介绍：11天线辐射的方向特性
实验报告：天线辐射的方向特性
一、实验题目：
天线辐射的方向特性
二、实验目的：
1 理解天线辐射的相关原理知识，对天线的方向图及其相关参数有一定的认识。 2 测定右手螺旋天线的方向特性。
三、实验仪器:
旋转天线盘、喇叭形天线、微波吸收器、右手螺旋天线、波导式天线、计算机及测试软件。
四、实验原理：
任何实用天线的辐射都具有方向性，通常将天线远区辐射场的振幅与方向间的关系用曲线表示出来，这种曲线图被称之为天线的辐射方向图；而将离开天线一定距离R 处的天线远区的辐射场量与角度坐标间的关系式称为天线的方向图函数，记为|F(θ,φ)|。电流元的远区辐射场量在相同距离R的球面上不同方向的各点，场强是不同的，它与|sinθ|成正比，因此，电流元的方向图函数，记为|F(θ, φ)| =| F(θ)| = |sinθ|。为了画出电流元的辐射方向图，将电流元中心置于坐标原点，向各个方向作射线，并取其长度与场强的大小成正比，即得到一个立体图形，也就是得到电流元的立体方向图，它的形状像汽车轮胎。如图1（a）所示。天线的立体方向图一般较难画出，通常只画出相互垂直的两个平面内的方向图，即E面和H面方向图。电流元E面的方向图处于子午面，即电场分量Eθ所处的平面内的方向图，故称为E面方向图，H面方向图处于赤道面内，即与磁场分量Hφ平行的平面内的方向图，故称为H面方向图。
(a) 立体方向图； (b) E面方向图； (c) H面方向图
图1 电流元的方向图
二维平面方向图可以在极坐标系中绘制，也可以在直角坐标系中绘制，但在极坐标系中绘制的方向图较为直观，因此较为常用。在极坐标系中绘制的电流元的E面和H面方向图如图1(b)T和（c）所示。显然，E面方向图关于电流元的轴线呈轴对称分布，在θ=90˚方向出现最大值“1”，其他方向上按矢径作出，而在轴线（θ=0˚和θ=90˚）上其值为零。在H面（θ=90˚）上，各方向场强均相同，故其方向图是一个单位圆，这样，将E面方向图绕电流元的轴线旋转一周，即可得到电流元的立体方向图。而天线设计是用来有效辐射电磁能的一种装置，实际中没有一种天线能在空间中任何方向辐射，故研究其辐射的方向性可以更好的了解天线特性。
天线的方向图及其有关参数
任何实用天线的远区辐射场都是随空间的位置而变化的，因此在球坐标系中（见图2所示）天线至场点距离r处的远区辐射场量只是角度θ，φ的函数，这个函数就是方向图函数F (θ, φ ) ，通常将方向图函数关于最大值 Fmax(θ,φ)进行归一化的函数称为归一化方向图函数，记为F(θ, φ) /Fmax(θ, φ)。按归一化方向图函数绘制的方向图称为天线的归一化方向图。显然，图3中示出的电流元E面和H面方向图也是归一化的方向图（因为其最大辐射方向上的最大值为1）。
图2电流元的电磁场 图3 天线方向图的波瓣
1）主瓣宽度
当天线的E面和H面方向图具有如图3所示的多瓣形状时，通常将天线最大辐射方向所在的波瓣称为主瓣，其余瓣称为副瓣（或旁瓣）及后瓣（或尾瓣），在主瓣两侧分别取辐射功率（场强）等于最大值方向的辐射功率的1/2（场强的1）处的两点，这两点间的夹角
称为主瓣半功率点张角，记为(，H) 或(2θ－3dB E，H)，或称半功率波束宽度(或称为主瓣
S
E(θ,ϕ)2η0
2
=
Emax
2
F(θ,ϕ)
2
240π
EmaxR2240π
2
⎰
π
F(θ,ϕ)sinθdθ
4π
2
即得方向性系数的计算式 D=
2
⎰⎰
2ππ
F(θ,ϕ)sinθdθdϕ
若 F(θ, φ) =F(θ) ，即方向图与φ无关，则 D=
4π
⎰
π
F(θ)sinθdθ
2
效率
由于实际天线中导体和介质都要引入一定的欧姆损耗，因此天线的平均辐射功率一般都小于天线的平均输入功率Pin。天线效率定义为，天线的辐射功率Pr与输入功率Pin之比，为ηA，即η=Pr=
A
Pin
Pr
Pr+Pd
，式中，Pd为天线平均损耗功率，它同损耗电阻Rd间的关系可
2表为Pd=1Im
Rd。
2
增益系数
天线的增益系数定义为：天线在远场最大辐射方向上某点的平均功率密度与平均功率相同的无方向性天线在同一点的平均功率密度之比，记为G ，即
G=
(Smax)av(Smax)avPr(Smax)av
|PIN,R相同===DηA
(S0)avPr4πR2PIN⎛Pin⎫
2⎪4πR⎭⎝
等效高度
天线的等效高度（或有效长度）定义为：在保持实际天线最大辐射方向上场强值不变条件下，假设天线上电流为均匀分布时无线的