薄膜干涉(一)等倾干涉.ppt

文档介绍：CH4-8薄膜干涉(一)等倾干涉 frings with thin film(1) fringes of equal inclination
分振幅干涉
透明薄板、薄膜
反射光中的双光束干涉
入射角不大时,反射率都很小,除反射的1、2两束强度相近外,其他反射光束及所有透射光束的光强随序号迅速衰减。
薄膜干涉
分振幅法
薄膜
1
2
反射空间任何区域都可以呈现干涉条纹—非定域
以S为中心
圆环状条纹
S对M1
的像
S经M2
的像
二等效镜像源S1和S2形成的干涉场
具有确定
相位关系
薄膜平板有一定交角,傍轴近似下仍可得到二点像源的干涉场
注意:光源为非点光源—扩展光源
各点源不相干—干涉条纹的重合--有错位—消失部分条纹
只在某些特定空间区域才有干涉条纹--该区域中各点源的条纹无错位或错位量明显小于一个条纹间距
定域条纹
干涉条纹定域
薄膜干涉(一) 等倾干涉
反射(透射)倾角相同--反射(透射)的光线对具有恒定的相位差干涉
一. 等倾条纹的产生
薄膜
1
2
反射光干涉
薄膜
透射光干涉
1
2
等倾条纹产生
只要光线的入射方向相同,各源点均在L后焦面上相同点P产生相同的干涉强度
光程差入射角i0  i0 光线空间中以法线为轴的圆锥面上
每一条纹对应于同样的光线倾角—等倾干涉
1
2
1’
2’
P
L
S
S’
i
n
M
L
S
f
屏幕
观察等倾条纹的实验装置和光路
1) 扩展光源增加干涉条纹的亮度—无衬比度下降
可以为单色或非单色光源
2) 条纹定域于无限远或正透镜后焦面
3) 条纹观察面上一点对应一个入(出)射方向,一个条纹对应
一个i0 等倾圆条纹
小结
L
f
P
o
r环
B
e
n
n
n > n
i
r
A
C
D
·
·
2
1
S
i
i
i
·
·
·
i
P
i
f
o
r环
e
n
n
n > n
面光源
·
·
·
二. 光程差公式
亮纹
暗纹
由几何关系和折射定律
当薄膜上下介质相同时,上下界面反射光束间有π的附加相位差
三. 等倾圆环条纹的分析
透镜光轴垂直于介质膜面-介质膜上下方介质相同(n0)-有半波损失
1. 条纹级次变化
正入射中心点
亮纹
中心干涉级次
不一定为整数—设为整数—中央为级亮纹(不影响条纹性质)
中心向外—i0增大减小干涉级次降低(m减小)
中心
亮纹序号
径向向外