文档介绍：一、流体静力学基本方程式
P2 = Pl + 储（Z] - Z2）
或 P = 1% + pgh
注意：1、应用条件：静止的连通着的同一种连续的流体。
2、 压强的表示方法：绝压一大气压=表压表压常由压强表来测量；
大气压一绝压=真空度真空度常由真空表来测量。
3、 压强单位的换算：
latm=760mmHg====
4、 应用：水平管路上两点间压强差与U型管压差计读数R的关系：
A -P2 =（从—P）gR
处于同一水平面的液体，坚持等压面的条件必须时静止、连续和同一种液体。
二、定态流动系统的连续性方程式一物料衡算式
Pa工常数 ws =m1A1/j1二冷&门= ="内0 =常数
pA =常数， 匕=miA = u2A2 = = uA =常数
必=常数 圆形管中流动 "]/“2= &/4]=盃/〃；
三、定态流动的柏努利方程式——能量衡算式
lkx 流体:gZx + — + — + We = gZ2 + — + — + lLhf 「J/kx]
p 2 p 2
讨论点：1、流彳
2、理想流体，无外功输入时,机械能守恒式：
3、 可压缩流体，当△ p/pi<20%,仍可用上式，且P = P mo
4、 注意运用柏努利方程式解题时的一样步骤，截面与基准面选取的原则。
5、流体密度Q的运算:
理想气体 p =PM/RT 混合气体 Pm = pxxvX + p2xv2 + …+ pnxvn
混合液体—=
Pm
汕+也+...+弘
Pm Pl Pn
上式中：——体积分率；兀讷——质量分率。
6、 gz, u2/2, p/P三项表示流体本身具有的能量，即位能、动能和静压能。工hf为流经 系统的能量缺失。We为流体在两截面间所获得的有效功，是决定流体输送设备重要参数。 输送设备有效功率Ne=We*«S,轴功率N=Ne/n （W）
7、 IN流体 H =AZ + _^^+ — Hf |m] （压头）
Pg 2g /
lm3流体
wep = pgh+^p+ J + Ghf [pa] 而
四、柏努利式中的:Ehf
流动类型：
1、 雷诺准数Re及流型 Re=du P / P =du/v , P为动力粘度，单位为[Pa-S]； v = u/p 为运动粘度，单位[nr/s]o
层流:ResS2000,湍流:Re^4000； 2000<Re<4000为不稳固过渡区。
2、 牛顿粘性定律t = u （du/dy）
气体的粘度随温度升高而壇加，液体的粘度随温度升高而隆低。
3、 流型的比较：①质点的运动方式；
速度分布，层流：抛物线型，；
湍流：碰撞和混和使速度平均化。
阻力，层流：粘度内摩擦力，
湍流：粘度内摩擦力+湍流切应力。
流体在管内流动时的阻力缺失
2hf — hf + hf [J/kg]
1、直管阻力缺失hf hf =2-— = -^ 范宁公式（层流、湍流均适用）.
d 2 p
层流：& = /（©） BP2 = — 或哈根一泊稷叶公式。
Re 『Pd2
湍流区（非阻力平方区）:
八/（砖）；
高度湍流区
（阻力平方区）：2 =
具体的定性关系参见摩擦因数图，并定量分析hf与u之间的关系。
推广到非圆型管d = de
=4x流通截面积
5=润湿周边长
注：不能用de来运算截面积、流速等物理量。
2
2、局部阻力缺失hf'①阻力系数法，h广佥 =
1 2
②当量长度法,hf=—J
f d 2
注意：截面取管出口内外侧，对动能项及出口阻力缺失项的运算有所不同。
当管径不变时，W = （^£（/ + /f） + s：O— d 2
流体在变径管中作稳固流动，在管径缩小的地方其静压能减小。流体在等径管中作稳 固流动流体由于流动而有摩擦阻力缺失，流体的流速沿管长丕变。流体流动时的摩擦阻力 缺失hf所缺失的是机械能中的静压能项。完全湍流（阻力平方区）时，粗糙管的摩擦系数 数值只取决于相对粗糙度。
水由敞口恒液位的高位槽通过一管道流向压力恒定的反应器，当管道上的阀门开度减 小时，水流量将减小,摩擦系数增大,管道总阻力不变。
五、管路运算
并联管路：1、# = %+匕+岭
2、Zhf=Zhf\=Zhf2=Zhf3 各支路阻力缺失相等。
即并联管路的特点是：（1）并联管段的压强降相等;（2）主管流量等于并联的各管段 流量之和;（3）并联各管段中管子长、直径小的管段通过的流量小。
分支管路：1、卩=岭+匕+%
2、分支点处至各支管终了时的总机械能和能量缺失之和相等。
六、柏式在流量测