文档介绍：气体电介质的击穿特性
2021/9/19
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不均匀电场中气体的击穿过程
持续电压作用下的击穿电压
雷电冲击电压下空气的击穿电压
引入新课
操作冲击电压下空气的击穿电压
提高气体间隙击穿场强的方法
沿面放电
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电晕放电
极性效应
先导主放电
雷击冲击电压的波形
伏秒特性
流注的形成和发展
沿面放电
知识点
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电晕放电
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电晕的产生
极不均匀电场中，间隙中的最大场强比平均场强大得多。外加电压比较低的时候，曲率大（曲率半径较小）的电极附近电场强度已足够大可引起强烈的游离，在这局部的强场区形成放电。这种仅仅发生在强场区的局部放电称为电晕放电。
电晕放电是极不均匀电场特有的自持放电形式。
电晕放电的现象
薄薄的发光层；
伴有“咝咝”放电声；
发出臭氧气味。
起始电压
起始场强
开始出现电晕时的电压
开始出现电晕时电极表面的场强
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输电线路的电晕起始场强与导线半径及空气密度有关，一般用经验公式来推算，应用最广的是皮克公式：
m：导线表面粗糙系数与气象系数的乘积;
δ:空气相对密度；
r: 导线半径（cm）
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3、电晕放电的效应
（1）电晕电流具有高频脉冲性质，对无线电通讯产生干扰。
（2）电晕使空气发生化学反应，产生O3、NO、NO2。
（3）产生能量损耗。电晕损耗是超高压输电线路设计时必须考虑的因素，坏天气时电晕损耗要比好天气时大得多。
对于500－750kV的超高压输电线路，在天气好时电晕损耗一般不超过几个W/km，而在坏天气时，可以达到100 W/km以上。
  因此在设计超高压线路时，需要根据不同天气条件下电晕损耗的实测数据和线路参数，以及沿线路各种气象条件的出现概率等对线路的电晕损耗进行估算
降低电晕的方法：
从根本上设法限制和降低导线的表面电场强度。
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在极不均匀电场中，放电一定从曲率半径较小的那个电极表面开始，与该电极极性无关。
对于电极形状不对称的不均匀电场气隙，如棒——板间隙，棒电极的极性不同时，间隙的起晕电压和击穿电压的大小也不同。这种现象称为极性效应。
原因：棒电极的极性不同时，间隙中的空间电荷对外电场的畸变作用不同。
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正棒—负板间隙
当电子崩发展到棒极时，电子进入棒极中和。正离子留在棒极附近以较慢速度向板极运动，正空间电荷使紧贴棒极附近的电场减弱，不易形成流注，放电难以自持，故起晕电压高。而正空间电荷加强了朝向板极的电场，有利于流注向板发展，故击穿电压较低。
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负棒—正板
阴极表面游离产生的电子通过强场区形成电子崩，电子向板极运动进入弱场区后不再引起游离，并大多形成负离子。因其浓度小，对电场影响小。正空间电荷加强了棒极附近的电场，易形成自持放电，故起晕电压低。朝向板极方向的电场被减弱，流注不易发展，故击穿电压较高。
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