文档介绍：夫兰克—赫兹实验
前言
光谱学的研究证明了原子能级的存在。原子光谱的每根谱线都对应原子从某一较高能态向另一较低能态跃迁时的电磁辐射。然而，原子能级的存在，除了可由光谱研究推得外，1914年夫兰克（James Franck）和赫兹（G L Hertz）还通过用慢电子与稀薄气体原子碰撞的方法，实现了对原子的可控激发，证明了原子发生跃迁时吸收和发射的能量完全是确定的和不连续的，从而简单巧妙地直接证明了原子能级的存在。这是对量子理论的有力支持。这一杰出的研究成果使夫兰克和赫兹共获1925年诺贝尔物理学奖。
原子内部存在不连续能级的量子状态。量子态的概念是量子论对经典物理学的一场重大的改革。它不但有深刻的理论意义，而且人们已逐渐找到了它的实际应用。例如，已经有人在探索一种新型计算机——量子计算机的设计思路。
实验目的
通过对氩原子第一激发电位的测量，证明原子能级的存在。
实验仪器
FD-FH-1型夫兰克—赫兹实验仪、示波器。
实验原理
夫兰克—赫兹（F-H）管是一只充有稀薄气体的真空三极管。本实验的目的是测量氩原子的第一激发电位，因此F-H管里充的是氩气。
阴极由灯丝加热后发射的电子在电场中加速，并与气体原子发生碰撞。碰撞过程可以用以下能量守恒方程表示：
式中是电子质量；M是气体原子质量；v是电子碰撞前的速度；V是气体原子碰撞前的速度；’是电子碰撞后的速度；V’是气体原子碰撞后的速度；E为气体原子内能的变化。
实验原理
根据碰撞理论，注意到M>>m，碰撞前后原子的动能变化不大，主要是电子的动能和原子内能发生变化。由于原子的能级是不连续的，当电子的动能小于原子的第一激发态能量时，气体原子与电子发生的碰撞属于弹性碰撞，即E=0。只有当电子的动能大于原子的第一激发态能量时才会发生非弹性碰撞，即电子与气体原子碰撞后，电子相当一部分的动能转换为气体原子的内能E=E1。E1为气体原子的第一激发态能量。令U0=E1/e，式中e为电子电量，U0称为气体原子的第一激发电位。
实验原理
图中Vf用于加热灯丝。栅极G很靠近于阳极P，K-G之间有较大的空间距离。在阴极K与栅极G之间加可调的加速电压VG2，热电子从阴极出发经过K-G之间的电场逐渐加速并与原子碰撞。电子在电势差为U的电场中获得的动能为eU，当电子的动能大于等于原子的第一激发态的能量即eU≥eU0，这时电子将自身动能的一部分转换为原子的内能，使氩原子由基态跃迁到第一激发态，整个体系的动能因此而损失。这一过程发生的是非弹性碰撞。此后电子在电场的作用下重新加速获得动能，直到电子的动能重新等于原子的第一激发态的能量，将会又一次与气体原子发生非弹性碰撞。
实验原理
在G-P间加一个不太高的减速电压VP，电子穿过栅极G后受到G-P减速电场的作用，只有动能大于eVP的电子才能到达阳极P形成阳极电流Ip。由此，我们可以得到如图2所示IP-VG2的曲线。
该曲线的明显特征是出现一系列的电流峰、谷。谷的出现，表明此时电子与原子发生了非弹性碰撞，大部分电子的动能损失到不足以穿过G-P间的减速电场；峰的出现则表明大量的电子有足够的动能穿越G-P空间，这是电子在电场中重新加速获得动能但又不足以与原子发生非弹性碰撞的结果。可见曲线相邻两峰值或相邻两谷值之间的电压差值等于待测气体的第一激发电位U0，从而直接证明了原子内部能量状态的不连续性。
实验原理
也可以在三极的F-H管的阴极附近加一控制栅极改为四极管，如图。图中G1为控制栅极，其作用是加一个正向电压VG1，用以消除电子在阴极附近的堆积效应，并起到控制电子流大小的作用。VG1的大小一般取在1-2伏。
仪器介绍
本实验使用的FD-FH-1型夫兰克—赫兹实验仪已将F-H管、各级电源和电表集成在一个仪器箱里，只要接上交流220V电源和示波器就能进行实验。FD-FH-1型夫兰克—赫兹实验仪面板结构如图所示。
图4 H-F仪面板结构
仪器介绍
1
电压指示：通过波段开关9的选择，可分别指示VG2(衰减10倍)、VP、VG1和Vf。
注意：VG2被衰减10倍，故VG2=电压表读数×10
2
IP电流增益波段开关：1μA、100nA、10nA、1nA。
3
IP电流指示：电流=波段开关2的增益值×电流表示值（×10nA=）。
4
总电源开关。
5
VG2输出：接示波器、记录仪、或计算机接口，输出电压= VG2 /10。
6
VG2扫描开关：拨至“手动”时，由VG2电压调节旋钮13调节；拨至“自动”时，在13所调定的电压与0V间扫描
7
VG2扫描速度开关。
8
IP输出：接示波器、记录仪、或计算机接口。
9
电压指示波段开关。
10
Vf