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实验十四 迈克耳孙干预仪的调节和使用
迈克耳孙干预仪在近代物理学的开展中起过重要作用。19世纪末，迈克耳孙〔〕与其合作者曾用此仪器进展了“以太漂移〞实验、标定米尺与推断光谱精细结构等三项著名的实验。第一项实验解决了当时关于“以太〞的争论，并为爱因斯坦创立相对论提供了实验依据；第二项工作实现了长度单位的标准化。迈克耳孙发现镉红线〔波长λ〕是一种理想的单色光源。可用它的波长作为米尺标准化的基准。他定义1m=，精度达到10-9,这项工作对近代计量技术的开展作出了重要贡献；迈克耳孙研究了干预条纹视见度随光程差变化的规律，并以此推断光谱线的精细结构。
今天，迈克耳孙干预仪已被更完善的现代干预仪取代，但迈克耳孙干预仪的根本结构仍然是许多现代干预仪的根底。
【实验目的与要求】
。
。
－Ne激光束的波长和钠光双线波长差。
【实验仪器】
迈克耳孙干预仪，He－Ne激光束，钠光灯，扩束镜，毛玻璃
迈克耳孙干预仪是应用光的干预原理，测量长度或长度变化的精细的光学仪器，其光路图如图7-1所示。
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S-激光束；L-扩束镜；G1-分光板；G2-补偿板；M1、M2-反射镜；E-观察屏。
图7-1迈克耳孙干预仪光路图
从氦氖激光器发出的单色光s，经扩束镜L将光束扩束成一个理想的发散光束，该光束射到与光束成45˚倾斜的分光板G1上，G1的后外表镀有铝或银的半反射膜，光束被半反射膜分成强度大致一样的反射光(1)和(2)。这两束光沿着不同的方向射到两个平面镜M1和M2上，经两平面镜反射至G1后集合在一起。仔细调节M1和M2，就可以在E处观察到干预条纹。G2为补偿板，其材料和厚度与G1一样，用以补偿光束(2)的光程，使光束(2)与光束(1)在玻璃中走过的光程大致相等。
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迈克耳孙干预仪的结构图如图7-2所示。两平面镜M1和M2放置在相互垂直的两臂上。其中平面镜M2是固定的，平面镜M1可在精细的导轨上前后移动，以便改变两光束的光程差，移动X围在0~100nm内。平面镜M1、M2的背后各有三个微调螺丝(图中的3、12)，用以改变平面镜M1、M2的角度。在平面镜M2的下端还附有两个相互垂直的拉簧螺丝10、11，可以细调平面镜M2的倾斜度。
移动平面镜M1有两种方式：一是旋转粗调手轮7可以较快地移动M1：二是旋转微调鼓轮9可以微量移动M1(如果迈克耳孙干预仪有紧固螺丝8，如此在转动微调鼓轮前，先要拧紧紧固螺丝8，转动粗调手轮前必须松开紧固螺丝8，否如此会损坏精细丝杆。假如没有紧固螺丝，直接旋转微调鼓轮9如此可微量移动M1)。平面镜M1的位置读数由三局部组成：从导轨上读出毫米以上的值；从仪器窗口的刻度盘上读到
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；在微动手轮上最小刻度值为，还可估读到的1/10。
【实验原理】
一、等倾干预条纹
等倾干预条纹是迈克耳孙干预仪所能产生的一种重要的干预图样。如图7-1和图7-3所示，
当M1和M2垂直时，像M'2是M2对半反射膜的虚象，其位置在M1附近。当所用光源为单色扩展光源时，我们在E处观察到的干预条纹可以看作实反射镜M1和虚反射镜M'2所反射的光叠加而成的。
设d为M1、M'2间的距离，θ为入射光束的入射角，θ'为折射角，由于M1、M'2间是空气层，折射率n=1，θ=θ'。当一束光入射到M1、M2镜面而分别反射出(1)、(2)两条光束时，由于(1)、(2)来自同一光束，是相干的，两光束的光程差δ为
当d一定时，光程差δ随着入射角θ的变化而改变，同一倾角的各对应点的两反射光线都具有一样的光程差，这样的干预，其光强分布由各光束的倾角决定，称为等倾干预条纹。当用单色光入射时，我们在毛玻璃屏上观察到的是一组明暗相间的同心圆条纹，而干预条纹的级次以圆心为最大(因
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δ=2dconθ=mλ，当d一定时，θ越小，conθ越大，m的级数也就越大)。
当d减小(即M1向M'2靠近)时，假如我们跟踪观察某一圈条纹，将看到该干预环变小，向中心收缩(因d变小，对某一圈条纹2dconθ保持恒定，此时θ就要变小)。每当d减小λ/2，干预条纹就向中心消失一个。当M1与M'2接近时，条纹变粗变疏。当M1与M'2完全重合(即d=0)时，视场亮度均匀。
当M1继续沿原方向前进时，d逐渐由零增加，将看到干预条纹一个