文档介绍：光学仪器玻璃对扩大光学玻璃光学常数的要求随着光学仪器使用范围的扩大及精度的提高, 要求不断改善光学系统的视场及成象貭量. 这可通过改进光学系统设计、增加透镜片数以及使用非球面透镜等来实现. 但透镜片数的增加将使光昕通过的反射表面增加并因此灭小光学系统的远过率,反而降低了光学系统貭量. 而非球面透镜又由于加王困难到目前为止还难于大§—2 光学 0C 器对扩大光学玻璃光学常数朗要求量应用. 所以, 采用具有特殊光学常数的新型光学玻璃是提高光学系统貭量的有效途径. 从光学仪器和光学玻璃的发展历史可以很清楚的看出这一点. 最简单的光学仪器如眼镜片、放大镜、简单的目镜等一般用单片透镜制成. 制造这些透镜应用了最普通的光学玻璃如 K516 / 641 , F616 / 366 等( 郎苏联牌号 K-8 ,中—2 或德国耶拿—萧特 BK —?, F-4) , 因而这些玻璃的用量也比较大. 对于较完善的光学仪器,: 轴向球面差、彗星差、象散、场曲及畸变等. 如使用白光则还包括对不同波长光綫因折射率不同而生的色差. 因此, 必须将不同类型及品种光学玻璃制成透镜组合, 依靠适当地选择折射面的曲率牛径和光焦度, 使这些误差减至最小. 目前为了便于制造, 绝大部分采用球面作为折射面, 但球形折射面由于边缘部分偏折较大而使同心光束折射后不能交于轴上一点,产生所谓球差. 此外,当入射光不是单色光时,由于不同波长光綫偏折不同,不同颜色的光綫聚焦于轴上不同位置而产生所谓色差,如图 2. 1-3 . n 小而 p 大的冕牌玻璃作为正透镜及 f2大v 小的础石玻璃作为负透镜组成胶合透镜时, 由远轴光綫偏折大而生的球差自 p 为负透镜所校正. 同时, 当胶合透镜满足下列方程时色差亦可得到校正. (A)(B) —3 球差 CA) 与色差(B)P , ——近轴光焦点:厂——远轴光焦点:尸扯——紫色光焦点: l ——红色光焦点;卜—光源(2. 1-5) 式中/为总焦距,/l,/2 为二透镜的焦距, v1,,,: 为相应二透镜的色散倒数. 在消除初级球差及色差后, 光学系统一般还存在着高级球差和剩余色差( 二级光谱) .如图 2. 1-4b 所示,虽然边缘带与近轴带的轴向象差已完全消除,但中间部分还有球差残余( 高级球差). 消除高级球差的方法之一是增大胶合面曲率牛径。为增加曲率半径必须使二玻璃 u 值之差增加. 因此, 新品种光学玻璃的一个发展方向是扩大第二编第一章光学仪器对光学玻璃的要求 p 值的范围, 德国牌号 LaK-15(nJc) =1. 620 ,v= 62. 3)与 F-16( ”。=1. 593 ,u= 35. 6) 是这方面发展的一个例子. 消除高级球差的另一途径是增加胶合面二方的折射率差, 因此, 高折射率的重婶及特重燧玻璃( 苏联 TO , CT 中, 德国 sF, SSF 等) 和低折射率的***冕玻璃(苏联刀 K 及德国 FK) 也得到了发展. 总之,为了进一步消除球差, — 4a二级光谱图 — 4h 鬲辙球差 I