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直升机空气动力学-涡流理论.doc

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文档介绍

文档介绍:友系列一缔光宁和描仪 电话 € FK)C
直升机空气动力攀
友系列一维光宁打描仪 电话 羽““邓誤
第三章 垂Jt在行时的璃流理芯
、 涡流基定常的(相当于无限多片桨叶); >桨叶环量沿半径不变(只在桨尖有尾涡逸出); -不计径向诱速、周向诱速对涡线延伸方向的影响; -轴向诱速对涡线延伸方向的影响,用桨盘处的等效 诱导速度来代表;
>旋翼桨叶的挥舞角度角略去不计;
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)附着涡盘
旋翼有*片桨叶,每片桨叶环量为厂, 假设*厂的总环量均匀分布在桨盘上, 即:在桨盘有无限多的强度无限小的 附着涡。
桨盘平面上,中心角为"&的微元中, 附着环量为MT"兀o
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)浆尖掰的B棲TST
在叶尖处,每个微元附着涡转换成 一条桨尖涡顺流逸出,它与桨盘圆周 形成aiTtanCV,/Q?)角度的螺旋线。 全部螺旋线桨尖涡形成圆筒形涡面。
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)中夹掰耒
在叶根处,附着涡汇集成环量为k卩的 中央涡束沿轴进入。
讨论:中央涡束应多长?
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¥四戸菜平处眄轴向够粤速度幵糞 涡的诱导速度用毕奧一沙瓦定理计算
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,一 r dsxl
dv = r—
兀/
在直角坐标系中的三分量为
r
dv =——(Ids -I ds ) x 兀y ' y ■严
r
d"严硕亿加厂“行)
r
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-釉向(>向丿痔專速度
名儿圃筒漏面西轴向痔导理度 筒面上任一点A处的涡元乂 ,在 桨盘平面上点的轴向诱导速度为;
dv =严■咯[(・-coV )(- ds{} cos ) p I
・(/sin/ )(•亦osing) 人表示儿与佻之间的距离,e表示极弋 坐标轴到**的夹角。
Ao ()是涡元dS在桨盘平面上的投影 的所在点。
友系列一纟作光学打描仪 电话IR 沏俺心山
把轴向诱导速度表达式加以整理,改写为:
kCidq cos(f - q "(血
av _
切z a; + b严
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先沿园筒面母线即y向积分,此时须采用代换^= w ,G •罟从丿)
叫=硏处吨•川他祐产
=器心「讪(*)扌
再沿积分,得整个圆筒涡面对%点的诱速:
—*G W 叫cos『・q)
—讦(石)。。
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代入几何关系式,
Zcos(/ ・ q)= rcos(y • g)・ r
积分得:
等(学)£【? 却
p Vj r
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肖(涡筒外)
当rv / (涡筒内)
p Vt
友系列一