文档介绍：第二章 传输线的基本理论
2-1 导行电磁波与导行机构—传输线
[～]
2-2 无耗均匀传输线的工作状态及其表征量
[～]
2-3 传输线匹配与圆磁波时，已经导出波的相速度与波的相移常数之间的关系
波的相移常数β，是波传播方向上单位距离的相位滞后量。
可见传输线上波的相移常数β，决定于传输线的分布电路参量及所传输信号的角频率。而且相移常数β与角频率ω的关系很复杂，因此波的相速度vp与角频率ω的关系也很复杂。
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波在一周期T内，其相位为确定值的点（或等相位面）沿波传播方向移动的距离定义为相波长（简称为波长），记做λp。相波长也是表征波的传播特性的重要参量。按其定义
线无损耗，即传输线的R0 = 0, G0 = 0，这显然是实际上不可能存在的理想化条件。但通常传输线都是由良导体制成的，而且所用介质的高频损耗也很小，这样R0 <<ωL0，G0 <<ωC0是可以满足的，也就是说是很接近理想情况的。这里需要指出的是，我们分析工程问题经常要把实际问题理想化，这不仅仅是一种处理问题的方法，实质上是一种突出主要矛盾的科学观念。因为在分析处理工程问题时，很多情况下不能苛求纯数学那样的严密。
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在R0 = 0, G0 = 0的条件下
即传输线的衰减常数α为零，线上的入射波和反射波都是幅值不衰减的波。传输线的波阻抗Z0为实数，即为纯阻。这样
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双曲函数表述形式变为三角函数表述形式，即
此时波的相速度
所以均匀无损耗传输线无频率失真，即为无色散系统。那么对于 = α + jβ的一般情况，衰减常数α及相移常数β与频率关系复杂，是色散系统。
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②线上任一位置处的输入阻抗
当传输线终端接有负载ZL时，线上任一位置处的电压
与电流İ(d)之比，定义为该位置处传输线的输入阻抗，记做Zin(d)。对于均匀无损耗传输线
而对于有损耗的均匀传输线
输入阻抗Zin(d)是表征传输线工作状况的一个重要参量。传输线的输入阻抗Zin(d)不仅与其负载ZL和传输线波阻抗Z0有关，而且与位置d有关，这是与低频时不同的概念。
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解：运用无耗传输线输入阻抗计算公式
例2-1 均匀无损耗传输线的波阻抗Z0 = 75Ω，终端接50纯阻负载，求距负载端λp/4、λp/2位置处的输入阻抗。若信源频率分别为50MHz, 100MHz，求计算输入阻抗点的具体位置。
当距离为λp/4时，
，则
当距离为λp/2时，
，则
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信源频率f2 = 100MHz时，传输线上的相波长为
，Zin=；，Zin=50Ω。
由此算例可知
，
，称为四分之一波长线的阻抗变换性和二分之一波长线的阻抗重复性，是无损耗传输线的一个重要特性。
信源频率f1 = 50MHz时，传输线上的相波长为
，Zin = ；距负载端3m处，Zin = 50Ω。
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③匹配时的传输线
传输线上任一位置处的电压
、电流 İ(d) 可简化为
当负载阻抗ZL =Z0时，传输线上反射波电压
和反射波
电流İr(d)均为零，传输线上只存在入射波电压
及入射波电流İi(d)。这种情况称为传输线与负载匹配，其条件就是ZL =Z0。显然传输线的匹配与低频电路的匹配概念不同。
传输线与其终端负载匹配时，线上任一位置处的输入阻抗
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即Zin(d)与位置d无关，恒等于负载ZL或传输线的波阻抗Z0，这是匹配状态时传输线的重要性质之一。
同时我们还看到，传输线的波阻抗Z0等于传输线同一位置处的入射波电压
与入射波电流İi(d)之比，即
这个结果与传输线匹配与否无关。入射波电压
与传输线两导体间的电位差相关，或者说与双线导体间电场相关；入射波电流İi(d) 则与线外空间的磁场相关。因此可以说传输线的波阻抗与我们讨论过的均匀平面电磁波的波阻抗概念和含义是相通的。波阻抗无论对于导行电磁波（虽然我们这里使用的是电压、电流）还是自由空间中传播的电磁波，都是一个非常重要的概念和参量。
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当传输线与其终端所接负载匹配时，线上任一位置处向负载方向传送的功率为
就是说在传输线匹配状态下，线上任一位置处向负载方向传送的功率Pd ，都等于入射功率Pi。那么当传输线与其终端所接负载不匹配时，Pd < Pi