文档介绍：电介质材料的介电常数及损耗的频率特性
第1页，本讲稿共10页
〈一〉实验目的
〈二〉实验仪器
〈三〉实验原理
〈四〉操作步骤
〈五〉数据处理
第2页，本讲稿共10页
〈一〉实验目的
1．熟练掌握MODEL TH2816电介质材料的介电常数及损耗的频率特性
第1页，本讲稿共10页
〈一〉实验目的
〈二〉实验仪器
〈三〉实验原理
〈四〉操作步骤
〈五〉数据处理
第2页，本讲稿共10页
〈一〉实验目的
1．熟练掌握MODEL TH2816型宽频LCR数字电桥的使用；
2．测量几种介质材料的介电常数 和介质损耗角正切（tan）与频率的关系，从而了解它们的 、tan 的频率特性。
第3页，本讲稿共10页
〈二〉实验仪器
TH2816型宽频LCR数字电桥、样品
第4页，本讲稿共10页
〈三〉实验原理
介电常数，又称电容率，是电位移D与电场强度E之比 = D/E ，其单位为F/m ，真空的介电常数 F/m ，而相对介电常数为同一尺寸的电容器中充入电介质时的电容和不充入电介质时真空下的电容之比。介电常数小的电介质，其分子为非极性或弱极性结构，介电常数大的电介质，其分子为极性或强极性结构。在交变电场作用下，电介质的介电常数为复数，复介电常数的实部与上述介电常数的意义是一致的，而虚部表示损耗。介质的介电损耗是指由于导电或交变电场中极化弛豫过程在电介质中引起的功率损耗。这一功率损耗是通过热耗散把电场的电能消耗掉的结果。
第5页，本讲稿共10页
电介质的介电损耗一般用损耗角正切tan 表示，并定义为： 。在直流电场下，电介质内只有泄漏电流所产生的电导损耗；但在交变电场中，除电导损耗外还存在着各种形式的极化所产生的损耗，即松弛极化损耗。此时，复介电常数 的虚部与实部的比值，即为介电损耗值，即 ，又称介质损耗因数。δ是电介质的电位移D由于极化弛豫而落后电场E的一个相位角。由于介质的各种极化机构在不同的频率范围有不同的响应和不同频率下产生不同的电导率，所以介质的介电常数和介电损耗都是随频率的变化而变化。如不考虑边缘效应，平板试样的电容量可用下式表示：
(1)
式中 s —— 电极的面积，米2；d —— 介质的厚度，米；εr—— 介质材料的相对介电常数。
第6页，本讲稿共10页
将ε0的值代入（1）式，得到：
由此得
如果电极呈圆形，当其直径为D米时，介电常数的计算公式如下：
其所用单位d ——米， Ｃ— pF , D ——米。
第7页，本讲稿共10页
〈四〉操作步骤
（1）接通电源，电桥开始自检。自检结束后，面板显示：
显示A：C（电容） 显示B：D（即损耗tan） 显示C：F（显示：）
速度：慢（40ms A/D积分时间） 读数：直