文档介绍：...
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XX大学物理实验报告
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学生XX：
学号：
专业班级：材料
124 班
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实验时间：
10 时
图4 入射光频率不同的 I －U曲线图5 入射光强度不同的 I －U曲线
爱因斯坦方程是在同种金属做阴极和阳极， 且阳极很小的理想状态下导出的。实际上
做阴极的金属逸出功比作阳极的金属逸出功小，所以实验中存在着如下问题：
暗电流和本底电流。当光电管阴极没有受到光线照射时也会产生电子流，称为暗电
流。它是由电子的热运动和光电管管壳漏电等原因造成的。室内各种漫反射光射入光电管
造成的光电流称为本底电流。暗电流和本底电流随着 K、A之间电压大小变化而变化。阳极电流。制作光电管阴极时，阳极上也会被溅射有阴极材料，所以光入射到阳极
上或由阴极反射到阳极上，阳极上也有光电子发射，就形成阳极电流。由于它们的存在，使得实际 I ～U曲线较理论曲线下移，如图 6。
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图6 伏安特性曲线
由于暗电流是由阴极的热电子发射及光电管管壳漏电等原因产生，与阴极正向光电流相比，其值很小，且根本上随电位差 U呈线性变化，因此可忽略其对遏止电位差的影响。阳极反向电流虽然在实验中较显著，但它服从一定规律。因此，确定遏止电位差值可采用以下两种方法：
⑴ 交点法
光电管阳极用逸出功较大的材料制作，制作过程中尽量防止阴极材料蒸发，实验前对光电管阳极通电，减少其上溅射的阴极材料，实验中防止入射光直接照射到阳极上，这样
可使它的反向电流大大减少， 其伏安特性曲线与图 5十分接近， 因此曲线与 U轴交点的电位差值近似等于遏止电位差 U0，此即本实验采用的交点法〔或零电流法〕。
⑵ 拐点法
光电管阳极反向电流虽然较大，但在构造设计上，假设使反向光电流能较快地饱和，那么
伏安特性曲线在反向电流进入饱和段后有着明显的拐点，如图6中虚线所示的理论曲线下
移为实线所示的实测曲线，遏止电位差 U0也下移到 U’0点。因此测出 U’0点即测出了理论值U0。
五、实验内容及步骤：
1、调整仪器
(1) 连接仪器；接好电源，翻开电源开关，充分预热〔不少于20 分钟〕。
在测量电路连接完毕后，没有给测量信号时，旋转“调零〞旋钮调零。每换一次量程，必须重新调零。
取下暗盒光窗口遮光罩，换上 滤光片，取下汞灯出光窗口的遮光罩，装
好遮光筒，调节好暗盒与汞灯距离。
2、测量普朗克常数h
〔1〕 将电压选择按键开关置于– 2～＋ 2V档，将“电流量程〞选择开关置于A
档。将测试仪电流输入电缆断开，调零后重新接上。
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〔2〕 将直径为 4mm的光阑和 的滤色片装在光电管电暗箱输入口上。
〔3〕 从高到低调节电压，用“零电流法〞测量该波长对应的U 0，并数据记录。
〔4〕 依次换上 405nm、4