文档介绍：
放好后，在试验过程中不能移动白纸．
5．数据处理及误差分析
(1)应多次进行碰撞，两球的落地点均要通过取平均位置来确定，以减小偶然误差.
(2)在试验过程中，使斜槽末端切线水平和两球发生正碰，否则两小球在碰后难以作平抛运动．
(3)适当选择挡球板的位置，使入射小球的释放点稍高．
说明：入射球的释放点越高，两球相碰时作用力越大，动量守恒的误差越小，且被干脆测量的数值OM、0IP、0N越大，因而测量的误差越小．
一．目的要求
1．用对心碰撞特例检验动量守恒定律；
2．了解动量守恒和动能守恒的条件；
3．娴熟地运用气垫导轨及数字毫秒计。
二．原理
1．验证动量守恒定律
动量守恒定律指出：若一个物体系所受合外力为零，则物体的总动量保持不变；若物体系所受合外力在某个方向的重量为零，则此物体系的总动量在该方向的重量守恒。
设在平直导轨上，两个滑块作对心碰撞，若忽视空气阻力，则在水平方向上就满意动量守恒定律成立的条件，即碰撞前后的总动量保持不变。
m1u1+m2u2=m1v1+m2v2() 其中，u
1、u2和v
1、v2分别为滑块m
1、m2在碰撞前后的速度。若分别测出式()中各量，且等式左右两边相等，则动量守恒定律得以验证。
2．碰撞后的动能损失
只要满意动量守恒定律成立的条件，不论弹性碰撞还是非弹性碰撞，总动量都将守恒。但对动能在碰撞过程中是否守恒，还将与碰撞的性质有关。碰撞的性质通常用复原系数e表达：
e=v2-v1() u1-u
2式()中，v2-v1为两物体碰撞后相互分别的相对速度，u1-u2则为碰撞前彼此接近的相对速度。
(1)若相互碰撞的物体为弹性材料，碰撞后物体的形变得以完全复原，则物体系的总动能不变，碰撞后两物体的相对速度等于碰撞前两物体的相对速度，即v2-v1=u1-u2，于是e=1，这类碰撞称为完全弹性碰撞。
(2)若碰撞物体具有肯定的塑性，碰撞后尚有部分形变残留，则物体系的总动能有所损耗，转变为其他形式的能量，碰撞后两物体的相对速度小于碰撞前的相对速度，即0<v2-v1<u1-u2于是，0<e<1，这类碰撞称为非弹性碰撞。
(3)碰撞后两物体的相对速度为零，即v2-v1=0或v2=v1ºv，两物体粘在一起以后以相同速度接着运动，此时e=0，物体系的总动能损失最大，这类碰撞称为完全非弹性碰撞，它是非弹性碰撞的一种特别状况。
三类碰撞过程中总动量均守恒，但总动能却有不怜悯况。由式()和()可求碰撞后的动能损失 DEk=(1/2)m1m21-e2(u1-u2)/(m1+m2) 。①对于完全弹性碰撞，因2()
e=1，故DEk=0，即无动能损失，或曰动能守恒。②对于完全非弹性碰撞，因e=0，故：DEkºDEkM，即，动能损失最大。③对于非完全弹性碰撞，因0<e<1，故动能损失介于二者之间，即：0<DEk<DEkM。
=m2ºm，且u2=0的特定条件下，两滑块的对心碰撞。
(1)对完全弹性碰撞，e=1，式()和