文档介绍：
上世纪50年代后期，海洋学者开始意识到了气泡研究对丁海洋探测的重要性，自从Urick和Hoover在1956年发现了气泡对丁声波的散射后，气泡的散射问题就一直是水声研究领域的经典问题错误!未找到5mm,1mm,。
基丁软球尺度和回波散射强度的关联性，可以根据不同中心频率的发射信号的回波变化来推算出热液喷口物质的尺度分布情况。
气泡层的浓度和深度与表层水的湍动混合强度、溶解在水中的空气的饱和程度、波浪要素及空气强度有密切联系。声波在水下传播通过气泡层，由丁气泡的
散射作用和气泡的吸收作用会产生不同程度的衰减［10］。
通常状况下，气泡可看作为一个充满气体的腔，是某些频率范围内声波的有效吸收体和散射体。声波在水下传播通过气泡层，由丁气泡中气体的存在使其传播介质出现不连续性，导致声波发生强烈的散射，声波强度大大减弱，这就是气泡对声波的散射作用声波在通过气泡层的过程中，气泡在声波的作用下作强迫振动，同时作为次级声源向周围介质中辐射声能，整个过程中伴随着声能量的衰减［11］。气泡在作强迫振动时受到压缩和伸张，引起气泡的形变及内部气体的温度的变化，气泡与海水介质进行热传导，将声能转化为热能扩散至海水介质中。此外，在流体的黏滞力作用下，作强迫振动的气泡表面在与介质之间产生摩擦作用，致使部分声能转化为热能散发出去。此为气泡对声波的吸收作用。另外，因为不同气体在水中的溶解度不同，所以气泡内所含气体成分与大气中的成分并不相同。
这也使气泡对丁声波的散射影响不同错误!未找到引用源。。声波通过气泡群传播时的衰减最大，对应丁声呐系统中的回声声源级的强烈衰减错误!未找到引用源。。
小气泡(？比丁一个弹性元件为：
令上式虚部为
ZmRsj(ms
Acs0(ka)2
Acs0kaka
D)
jAcs0kaPAs)V0
/22
aa
(2-6)
0,得到气泡的谐振频率为：
A
3Pa
1
2a
(2-7)
其中c为介质中的声速，k2f/c为波数，a为气泡半径，单位为
2
圆频率，S04a为气体表面积，气泡周围介质密度为
在压力为：PaP02/a,为表面张力,P0为1个标准大气压，为气泡等压比热与等容比热的比值，,气泡的体积是
V°=4a2/3。由此可见，气泡的谐振频率由气泡的半径以及气泡内部的压强决定。
对丁水中的气泡，,对丁在水面附近的气泡来说，Pa10N/cm2,水
的密度A=1g/cm3,代入到式(2-7)可得：
326
f0——
a
其中，a的单位为cm,f°的单位为kHz。
如果海水深度为d,则气泡的谐振频率表示为：
a
cm,
为声波
A,所以可知气泡的内
(2-8)
(2-9)
a,a为气泡半径)在声波作用下本身近似地作均匀形变，类错误!未找到引用源。。通过分析可知气泡做强迫振动时的等效机械阻抗
其中f0的单位为kHz,a的单位为cmd的单位为m
根据式(2-7)，在水深为1m的条件下，谐振频率％与气泡半径a(m)；在气泡半径一定为100m的条件下，。
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