文档介绍：序言： 刻的激励有关，与过去的激励无关。即：电阻电路是无记忆的.
实际上，许多实际电路并不能只用电阻元件和电源元件来构成它的模 ，这意味着此时电容端电压是时间&的连续 函数，它是不会跃变的。
(2)伏安关系的积分形式表明：任意时她的电容电 压与该时刻以前电谑的"全部历史》有关。或者说， 电容电压“记忆”了电流的作用效果，故称电容为汨 忆元件。与此不同，电阻元件任意时刻，的电压值仅取 决于该时刻的电流的大小，而与它的历史情况无关， 因此电阻为无记忆元件。
(3)由式(3—7)可知，任意时刻，，恒有亚€«(，后0,故电容 元件是储能元件。
(a)所示电容元件，,其 (b)所示。求电容电压〃和储能口。，并画 出它们的波形。
i/A
一
-凝A第3章动态电路分析
(b)所示的电流波形，可写出
0/ < 0,z > 3
/(/)= \A 0<r < 1
-\<t <3
根据式(3—3),电容伏安关系的积分形式为
0rvO/N3
w(/) = lj^ i(J)dJ = ・ 2tV0^t<\
(3-/)V1 wrv3
砥慈第3章动态电路分析
(C)所示。由式(3—7),电容元件储能为
0
之3
/ 7
owr< 1
14
1 </<3
(d)所示。
(d)
电感元件是存储磁场能一件的理超 化模型。
我们知道，用导线绕制的电感线圈, ，通以电流i后会产生磁通 ①,在箕周围空间建立磁场，磁场中存 储有磁场能。设电感线圈有N匝，磁通 8与线圈的每一匝均全部交链，则称 y/=N尹为磁链，单位为韦伯（Wb）。应用 韦安关系（即线圈磁链与其电流之间的 关系）表征电感线圈的外特性，经模型 化处理，得到电感元件模激。
4船第3章动态电路分析
导线中有电流 时，其周围即建立磁 场。通常把导线绕成 线圈，以增裁线圈内 部的磁场，称为电感 器或电感线■。因此 电感线圈是一种能够 存储磁场能量的部件。 理想的电”只具有 产生磁通《存俗磁场 能量）的作用百无任 何其他的作用。也就 是说，■■电・《墨 一笄电源和磁《（相妁 束的部件.
电感元件的定义为：一个二端元件，如果在任意 时刻， 为电感元件。若曲线是通过原点的一条直线，且不随 时代变化，(b)所示，则称为线性非时变电感。 本书只讨论线性非时变电感元件，其电路符号如图 (a)所示。
u
O
(fl)
在讨论电流和磁链的关 系时,通常采川关联的参 考方胸，即两者的参考方 卜句符介右手螺旋法!乩由 于电感元件的符号并不显 示绕线方向，我们在假定 电流的流入端处标以磁链 的+号，这就表示，与该 元件相对应的电感线圈中 电流与磁链的参考方向符 介右手螺旋法则。一般的, 图中的正负号联表示电压 的参考方向也表示磁链的 参考方向.
设磁通/与电流i的参考方向满足右手螺旋定则，由 (b)可知，磁链与电流的关系为
W)=L(t)(3—8)
式中L为电感元件的电感量，单位为享(H)。电感元 件简称电感，(a)所示。符号L既表示 电感元件，也表示元件参数电感
/凫第3章动态电路分析
三种理想元件伏安关系的不同特点：
当通过电感的电流发生变化时，磁链也相应 的发生变化，根据电磁感应定律，电感两端出现 (感应)电压；当通过电感的电流不变时，磁链 也不发生变化，这时虽有电流但并没有电压。这 和电阻、电容元件完全不同，电阻是有电压就一 定有电流；电容是电压变化了才有电流，电感则 是电流变化了才有电压。
品第3草动态电路分析
变化的电流会产生变化的磁镰，变化的磁锭将在 电感两端产生感应电动势****惯上，规定电动势的实 际方向由“-〃极指向“+〃极，这与电动势在电路中的 物理作用相一致，即在电动势作用下，将正电荷从低 电位点移至高电位点。
设电感元件的电流〃电压〃与感应电动势e的参考 方向一致，且电流i与磁链的参考方向符合右手螺旋定 则，(a)所示，则根据电磁感应定律，其感应电 动势为
(3—9)
网环中瀛前蜡应电动势产生
法和第电出够应定