文档介绍：漏感算法
变压器的原副边无法完全耦合的磁通能量，表征为电感的特性，称之为漏感。下图为变压器垂直于磁芯中心的截面，Np为原边绕组，Ns为副边绕组，"•”和“X"代表磁通方向，根据漏感的定义，漏感的磁通为Ns所包围的磁通与Np所包围的磁通的差漏感算法
变压器的原副边无法完全耦合的磁通能量，表征为电感的特性，称之为漏感。下图为变压器垂直于磁芯中心的截面，Np为原边绕组，Ns为副边绕组，"•”和“X"代表磁通方向，根据漏感的定义，漏感的磁通为Ns所包围的磁通与Np所包围的磁通的差异部分，即下图所示的黄色区域的磁通。想要计算漏感，则把此部分磁通所形成的电感算出即可。
图1
那么如何计算空间上的磁通能量？空间磁场能量的公式为：
（推导参见赵修科《开关电源中的磁性元器件》（以下简称《磁》））
公式中“为磁导率，H为磁场强度，V为磁场空间体积，即上图1黄色区域的体积。而对于一个实际的变压器，上述参数应该如何确定呢？我们以一个ER型磁芯的三明治绕法变压器为例，垂直于绕线方向沿磁芯中柱切面如下图：
其中l为有效窗口宽度，lav为绕线/胶带/屏蔽绕一层的平均长度，x代表绕线从第一层到
最外层垂直方向的坐标轴，则有：
对于H,根据安培环路定则，磁场强度H沿磁力线的环路的积分等于磁力线所包围的电流,即
H(21-2a)=yI
N和I分别为磁力线环路所包围的绕线匝数及单匝电流。对于图2，线圈靠近高导磁芯的磁场被磁芯所短路，整个磁势N*l落在窗口的空气路径l上，即
(理论论述参见赵修科《磁》)
假设绕组线圈中的电流均匀分布，即在x轴上均匀分布，对于第一层绕组Np/2，随着x增大，磁力线环路包围的面积内电流
I线性增加大，磁场强度H也随x线性增大，则有：
其中Np为初级总匝数，Ip为初级电流，t_p1为初级第一层绕线厚度。对于初次间胶带或者屏蔽层，随着x增大，磁力线环路包围的电流I没有变化，H保持不变，则有：
次级第一层和第二层绕组线性变化近似为一层Ns/2,随着x增大，磁力线环路包围的电流I
线性减小，H也随之线性减小，且Np*Ip=Ns*Is，则有:
其中Ns为次级总匝数，Is为次级电流，t_s1为次级第一层绕组厚度，依次类推，图2结构的磁场强度H沿x方向的变化曲线如下：
图3
其中全部初级安匝在窗口产生的磁场强度为Hm=Np*Ip。
我们回到空间磁场能量公式，对于漏感的磁场空间均在窗口空气空间上，故|J=p0，因此我们需要的磁场能量公式变为：
代入上述H(x)公式，并将每层所得能量相加起来，可得图1黄色区域磁场能量:
从上式可以看出，在绕组层H(x)是x的一次函数，在胶带/屏蔽层H(x)与x无关，故我们对H(x)2求积分时，结果分别如下式简化形式，故绕组层对漏感能量的贡献只占1/3,而胶带/屏蔽层和绕组间的缝隙对漏感能量的贡献却是绕组的3倍；
对于能量与原边漏感量关系，我们有下式：
lavl--:4ts2
+lav2