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童
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件下所得最大的偏转角不过左右,这与
用了一个简单的关系式::—.但
.规范的推荐数据相去甚远。在国外
按此式所得偏转角偏小且值越大值越
文献中.—/曾对这一问题进
】.使汽流小,这与实际也不相符。根据上述情况,有
必要对这一问题再作探讨,以便提出一个理
论上有依据、、
围较大。。
,
.
、. 一
.
丁向视团
·
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; , 一蓬
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.斜切口出流偏转角的几何关系式
:
当气流通过斜切口喉部临界出流时,气可√丽写’
流偏转角与斜切角之间的凡何关系,可
: ·
按圈来推导。导
对喉部截面和斜切截面分别列将式、代人式得:
出质量连续方程式: :一‘.
喉部截面处:詈/匝
± 、
斜切截面处:詈·
式中,、——琅部截面处的流速及比√一【】一
容。.膨胀波方程
、——斜切截面处的流速及比容。当蒸汽流在斜切喉部即排汽营末
按图有:及端达到临界流动参数时,气流在斜切:内
/ ,故可对式改写如下: ,设均匀
的超声速气流沿方向平行于流道壁白
·
左向右运动,在点处流通壁外折一个角
联立求解式、可得: 度,则由气体动力学理论得知,此时以
一旦⋯点为扰动源将形成一个扇形膨胀波区,气流
咖一. , 、
已知气体在斜切口内的流动为绝热过低,马赫敷提高;波后的参数取决于波
程,按热力学可以写出下列方程: 前气流,散及外折角并可按下列方程
一、式来描述。
.
量· 醋产避气褫搴毫外祈苴量啊氟觏
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可以指出’若流遘壁在点突然扩:
√嘶一而外界压强小于气流在点处出流压力
, 这种低气压对超声速气流所造成的
·,则有: 扰动
, 与外折直壁所造成的低压扰动效果是
趣
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等同的。因此,只要知道气流的膨胀情况, .方程的求解
就能利用式来计算气流折角上面所建立的三个方程式、、
,实质上包含了两组不同涵义的特性
气流通过膨胀渡的流动为等熵过程,故线:
可应用等熵流动状态方程,其中的压比方程与斜切角:一密切相关的特
为:
性线“,由方程式所表达。
■
畏: 等斜切角无关的特性线屯
,由方程式、所表达。