水力学实验报告.pdf

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水力学实验报告
学院:
班级:
姓名:
学号:
第三组同学:
姓名:学号:
姓名:学号:
姓名:学号::.
平面静水总压力实验
实验目的
,测定矩形平面上的静水总压力。
。
实验原理
作用在任意形状平面上的静水总压力P等于该平面形心处的压强p与平面面积
c
A的乘积:
PpA,
c
方向垂直指向受压面。
对于上、下边与水面平行的矩形平面上的静水总压力及其作用点的位置,可采
用压力图法:静水总压力P的大小等于压强分布图的面积和以宽度b所构成的压
强分布体的体积。
Pb
若压强分布图为三角形分布、如图3-2,则
1
PgH2b
2
1
eH
3
式中:e-为三角形压强分布图的形心距底部的距离。
若压强分布图为梯形分布,如图3-3,则
1
Pg(H+H)ab
212
a2H+H
e12
3H+H
12
式中:e-为梯形压强分布图的形心距梯形底边的距离。:.
图1-1静水压强分布图(三角形)图1-2静水压强分布图(梯形)
本实验设备原理如图3-4,由力矩平衡原理。
图1-3静水总压力实验设备图
GLPL
01
其中:LLe
1
求出平面静水总压力
GL
P0
L
1
实验设备
在自循环水箱上部安装一敞开的矩形容器,容器通过进水开关K,放水开关K
l2
与水箱连接。容器上部放置一与扇形体相连的平衡杆,如图3-5所示。:.
L0
??
???????
?
160
150
140
130
120
110
100
90
??80
70
60
50
40
30
??20
10
K
??K
?????
图1-43-5?静水总压力仪?????
实验步骤
,测记有关常数。
,使水准泡居中。
。
,待水流上升到一定高度后关闭。
1
。若平衡杆仍无法达到水平状态,可通过进水开关
进水或放水开关放水来调节进放水量直至平衡。
。
~6,水位读数在100mm以下做3次,以上做3次。
,将水排净,并将砝码放入盒中,实验结束。
2
实验数据记录及处理
:
天平臂距离L=cm,扇形体垂直距离(扇形半径)L=cm,
0
扇形体宽b=cm,矩形端面高a=cm,=103kg/cm3
0
:.
水位读数
0Ha(cm
压强分布形式测次水位读数H(cm)h0砝码质量m(g)
HaHa
00
)
1
2
三角形分布
3
4
1
梯形分布2
3

作用点距底作用力距支点实测力矩实测静水总理论静水误差
压强分测
部距离(cm)垂直距离(N·cm)压力(N)总压力(N)(%)
布形式次LLe(cm)MmgLM
Hh2hH
100P=0
3hH实L
1
1
三角形2
分布3
4
1
梯形分
2
布
3
理论值-实验值
注:误差100%
理论值
注意事项
,进水或放水速度要慢。
,一定要等平衡杆稳定后再读。
思考题
,扇形体的其他侧面所受到的压力是否对实验精度产生影响为什么:.
,作用在平面上的压强分布图是什么形状

:.
2能量方程实验
实验目的
,与管道断面发生改变时水流的位置势能、压强势能、
动能的沿程转化规律,加深对能量方程的物理意义及几何意义的理解。
、渐变流断面及其水流特征。
。
,并绘制管道的测压管水头线及总水头线。
实验原理
实际液体在有压管道中作恒定流动时,其能量方程如下
pv2pv2
Z111Z222h
12g22gw
它表明:液体在流动的过程中,液体的各种机械能(单位位能、单位压能和单位
动能)是可以相互转化的。但由于实际液体存在粘性,液体运动时为克服阻力而要消
耗一定的能量,也就是一部分机械能要转化为热能而散逸,即水头损失。因而机械
能应沿程减小。
对于均匀流和渐变流断面,压强分布符合静水压强分布规律:
p
zC

但不同断面的C值不同。
图2—1急变流断面动水压强分布图
对于急变流,由于流线的曲率较大,因此惯性力亦将影响过水断面上的压强分
布规律;
上凸曲面边界上的急变流断面如图3-7(a),离心力与重力方向相反,所以:.
pp。
动静
下凹曲面边界上的急变流断面如图2—1(b),离心力与重力方向相向,所以
pp。
动静
实验设备
实验设备及各部分名称如图2—2所示。
9
?B
8C
123456710
A
?
?
3-8???????
图2—2能量方程实验仪
实验步骤
。
,打开进水阀门,使水箱充水并保持溢流,使水位恒定。
,检查测压管与毕托管的液面是否齐平。若不平,则需检查管路
是否存在气泡并排出。
,量测测压管及毕托管水头。
。
,流量变化由大变小。
实验数据记录与处理
:.

d=cm,d=cm。(d即d,d即D)
5151
(测压管高度单位为cm)
测次145689A量筒内水的测量时间流量
总侧测外侧测中间测内侧测质量(g)(s)(m3/s)
测压管总压管测压管总压管测压管总压管测压管总压管测压管总压管测压管
压管高压管高压管高压管高
液面高液面高液面高液面高液面高液面高液面高液面高液面高液面高液面高
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10:.

(1)绘制测压管水头线和总水头线(任选一组)。
9
?B
8C
123456710
A
?
?
3-8???????
(2)计算断面5和断面2的平均流速和毕托管测点流速。
注意事项
,并注意测压管中水位的变化,不要使测压管水面下
降太多,以免空气倒吸入管路系统,影响实验进行。
,测压管水面有脉动现象,读数时要读取时均值。
思考题


:.
,测压管水头线是怎样变化的
3动量方程实验
实验目的
。
,加深对动量方程的
理解。
实验原理
应用力矩平衡原理如图3—1,求
射流对平面板和曲面板的作用力。
力矩平衡方程:
GL
FLGL,F1
1L
式中:F-射流作用力;L-作用力力
图3-1动量原理实验简图
臂;
G-砝码重量;L-砝码力臂。
11
恒定总流的动量方程为
FQ(vv)
2211
若令1,且只考虑其中水平方向作用力,则可求得射流对平面板和曲
21
面板的作用力公式为:.
FQv(1cos)
式中:Q-管嘴的流量;v-管嘴流速;
-射流射向平面或曲面板后的偏转角度。
90时,FQvF:水流对平面板的冲击力
平平
135时,FQv(1cos135)Qv
平
180时,FQv(1cos180)2Qv2F
平
实验设备
实验设备及各部分名称见图3—2,实验中配有900的平面板和1800及
1350的曲面板,另备大小量筒及秒表各一只。
实验步骤
。
,调节平衡锤位置,使杠杆处于水平状态。
,使水箱充水并保持溢流。此时,水流从管嘴射出,冲击平板中
心,标尺倾斜。加法码并调节砝码位置,使杠杆处于水平状态,达到力矩平衡。记
录砝码质量和力臂L。
l
。
理
,使水头和流量变化,重复上述步骤。
(1350及1800),又可实测和计算不同流量的
作用力。
,将水箱中水排空,砝码从杠杆中取下,实验结束。:.
水箱L1
支点
水准气泡杠杆
L平衡锤砝码
开关
水箱
图3-2动量原理实验仪
实验数据记录
相关常数:L=cm,管径d=cm
水的质时间流量流速砝码质力臂LFF误差
1理实
量(g)(s)(L/s)(m/s)量(g)(cm)(N(N(%)
))
900
1350
1800
注意事项
,量筒内水必须倒进接水器,以保证水箱循环水充足。
,计时与量简接水一定要同步进行,以减小流量的量测误差。
,以消除误差。
思考题
与F有差异,除实验误差外还有什么原因
实理
:.
,平衡锤产生的力矩没有加以考虑,为什么
4雷诺实验
实验目的
,以加深对层流、紊流形态的感性
认识。
。
,即lgh~lgv曲线,并计
ff
算图中的斜率m和临界雷诺数Re。
k
实验原理
同一种液体在同一管道中流动,当流速不同时,液体可有两种不同的流态。当
流速较小时,管中水流的全部质点以平行而不互相混杂的方式分层流动,这种形态
的液体流动叫层流。当流速较大时,管中水流各质点间发生互相混杂的运动,这种
形态的液体流动叫做紊流。
层流与紊流的沿程水头损失规律也不同。层流的沿程水头损失大小与断面平均
流速的1次方成正比,即h。紊流的沿程水头损失与断面平均流速的~次方
f:.
成正比,即h~。
f
视水流情况,可表示为hkvm,式中m为指数,或表示为lghlgkmlgv。
ff
每套实验设备的管径d固定,当水箱水位保持不变时,管内即产生恒定流动。
沿程水头损失h与断面平均流速v的关系可由能量方程导出:
f
pv2pv2
Z111Z222h
12g22gf
当管径不变,vv,取
1212
所以
pp
h(Z1)(Z2)h
f12
h值可以由压差计读出。
vd
在圆管流动中采用雷诺数来判别流态:Re

式中:v-圆管水流的断面平均流速;d-圆管直径;-水流的运动粘滞系数。
当Re<Re(下临界雷诺数)时为层流状态,Re=2320;
kk
Re>Re’(上临界雷诺数)时为紊流状态,Re’在4000~12000之间。
kk
实验设备
实验设备及各部分名称见图4—1所示。:.
??
??
?
12
?K
?
?
4—1?????
实验步骤
(一)观察流动形态
将进水管打开使水箱充满水,并保持溢流状态;然后用尾部阀门调节流量,将
阀门微微打开,待水流稳定后,注入颜色水。当颜色水在试验管中呈现一条稳定而
明显的流线时,管内即为层流流态,如图1所示。
随后渐渐开大尾部阀门,增大流量,这时颜色水开始颤动、弯曲,并逐渐扩散,
当扩散至全管,水流紊乱到已看不清着色流线时,这便是紊流流态。
(二)测定h~v的关系及临界雷诺数
f
,测记有关常数。
,压差计液面是否齐平、若不平,则需排气调平。
,然后逐步关小阀门,使管内流量逐步减少;每改变一
次流量、均待水流平稳后,测定每次的流量、水温和试验段的水头损失(即压差)。
流量Q用质量法测量。用天平量测水的质量m,根据水的密度计算出体积V,用秒表
VQ
计时间T。流量Q。相应的断面平均流速v。
TA
,共做10次。当Re<2500时,为精确起见,每次压差减小值
只能为3~5mm。
,由此可查得运动粘滞系数,从而计算雷诺数:.
vd
Re。

,将调节阀由小逐步开大,管内流速慢慢加大,重复上述步骤。
实验数据记录

管径d=cm,水温T=°C。

测次质量m(g)时间t(s)流量Q(cm3/s)雷诺数流速(m/s)h(cm
)
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
,即lgh~lgv曲线,并计算图
ff
中的斜率m和临界雷诺数Re。(用方格纸或对数纸)
k:.
注意事项
,要特别注意保持水箱内的水头稳定。每变动一次阀门开
度,均待水头稳定后再量测流量和水头损失。
,流量变化的间隔要小些,使测点多些以便准确测定
临界雷诺数。
,由于流速v较小,所以水头损失h值也较小,应耐心、细致
f
地多测几次。同时注意不要碰撞设备并保持实验环境的安静,以减少扰动。
思考问题
,应注意什么问题
,压差计的读数差是不是沿程水头损失h值管内用
f
什么性质的液体比较好其读数怎样进行换算为实际压强差值
、下临界雷诺数值会有差别:.

5管道局部水头损失实验
实验目的
的方法。
。
,以及其他各种边界突
变情况下的测压管水头线的变化情况。
实验原理
由于边界形状的急剧改变,主流就会与边界分离出现旋涡以及水流流速分布的
改组,从而消耗一部分机械能。单位重量液体的能量损失就是局部水头损失。
边界形状的改变有水流断面的突然扩大或突然缩小、弯道及管路上安装阀门等。
局部水头损失常用流速水头与一系数的乘积表示:
v2
h
j
2g
式中:-局部水头损失系数,也叫局部阻力系数。系数是流动形态与边界形状
的函数,即f(Re,边界形状)。一般水流Re数足够大时,可认为系数不再
随Re数而变化,而看作一常数。
管道局部水头损失目前仅有突然扩大可采用理论分析。并可得出足够精确的结:.
果。其他情况可以用实验方法测定值,也可以通过查找经验公式来确定值。突
然扩大的局部水头损失可应用动量方程与能量方程及连续方程联合求解得到如下公
式:
v2A2
h=(21)
j22g2A
1
v2A2
h1=(12)
j12g1A
1
式中:A和v分别为突然扩大上游管段的断面面积和平均流速;A和v分别为突然
l122
扩大下游管段的断面面积和平均流速。
实验设备
实验设备及各部分名称如图5—1所示。
?
1819
3456789101112131720
12141516212223
?K
?
?
5—1?????????
实验步骤
,记录有关常数。
。
,打开进水阀门,使水箱无水,并保持溢流,使水位恒定。
,测压管的液面是否齐平,若不平,则需排气调平。:.
,使流量在测压管量程范围内最大,待流动稳定后,记录测
压管液面标高,用体积法测量管道流量。
,重复测量三次。
实验数据记录:.

D=cm,d=cm。水温t=.
要求测量90°弯管的曲率半径R=____cm。

水的质量m时间t1点测压3点测压4上点测压13侧点测压14点测压16点测压17点测压18点测压19点测压20点测压***测压
测次
(g)(s)管高(cm)管高(cm)管高(cm)管高(cm)管高(cm)管高(cm)管高(cm)管高(cm)管高(cm)管高(cm)管高(cm)
1
2
3
4
5
6
7
8:.

突然扩大突然缩小90°弯头
测

次误差(%)误差(%)误差(%)
实理实理实理
1
2
3
4
5
6
7
8
注意事项
。
,应注意选择相应的流速水头;所选量测断面应选
在渐变流断面上,尤其下游断面应选在旋涡区的末端,即主流恢复并充满全管的断
面上。
思考题
,有什么不同原因何在
jj
,所测出的值比实际的偏大还是偏小在工程中
f
使用此值是否安全
:.
,相应于同一流量,其突然扩大的值是否一定大于
突然缩小的值
,局部水头损失系数值是否相同通常值是否为一常数
6文德里流量计及孔板流量计实验
实验目的
。
,确定文德里流量计和孔板流量计的系数。
实验原理
文德里流量计是在管道中常用的流量计。它包括收缩段、喉管、扩散段三部分,
由于喉管过水断面的收缩,该断面水流动能加大,势能减小,造成收缩段前后断面
压强不同而产生的势能差。此势能差可由压差计测得。
孔板流量计原理与文德里流量计相同,根据能量方程和连续方程以及等压面原
理可得出不计阻力作用时的文德里流量计(孔板流量计)的流量计算公式:
Q=Kh
理:.
式中
D2d2
K2g
4D4d4
pphh(文德里)
h(z1)(z2)12

12hhhh孔板

1234
根据实验室的设备条件,管道的实测流量Q可由体积法测出。
实
在实际液体中,由于阻力的存在,水流通过文德里流量计(或孔板流量计)时有
能量损失,故实际通过的流量Q一般比Q稍小,因此在实际应用时,上式应予以
实理
Q
修正,实测流量与理想流体情况下的流量之比称为流量系数,即实
Q
理
实验设备
实验设备与各部分名称如图6—1所示。
??
?
?K
?
?
6—1????????????
实验步骤
,记录有关数据。
,打开进水开关,使水进入水箱,并使水箱水面保持溢流,使水
位恒定。
,压差计的液面是否齐平,若不平,则需排气调平。:.
,依次增大流量和依次减小流量。量测各次流量相应的压差值。
共做10次。流量Q用体积法测量。用量筒量测水的体积V,用秒表记录时间T。流
V
量Q。
实T
实验数据记录
:D=cm;喉管d=cm。孔口d=_____cm,水温t=____℃。
hQQ
测次压差(mm)水的质量(g)时间(s)
实理
孔口
1
文德里
孔口
2
文德里
孔口
3
文德里
孔口
4
文德里
孔口
5
文德里
(两条曲线可以画在一张图上)。
注意事项:.
,需待开关改变后,水流稳定之后(至少需3~5分钟),方可记录。
,测压管内水面会有波动现象。可读取波动水面的最高与
最低读数的平均值做为该次读数。
思考题