文档介绍：该【新编电动力学复习总结第三章-稳恒磁场2024答案 】是由【朱老师】上传分享，文档一共【17】页，该文档可以免费在线阅读，需要了解更多关于【新编电动力学复习总结第三章-稳恒磁场2024答案 】的内容，可以使用淘豆网的站内搜索功能，选择自己适合的文档，以下文字是截取该文章内的部分文字，如需要获得完整电子版，请下载此文档到您的设备，方便您编辑和打印。1稳恒磁场填空题半径为圆柱形空间的磁矢势(柱坐标),该区域的磁感应强度为〔〕.答案:稳恒磁场的能量可用矢势表示为〔〕.答案:分析稳恒磁场时,能够中引如磁标势的条件是〔〕.在经典物理中矢势的环流表示〔〕.答案:或求解区是无电流的单连通区域无界空间充满均匀介质,该区域分布有电流,密度为,空间矢势的解析表达式〔〕.答案:磁偶极子的矢势等于〔〕;标势等于〔〕.答案:2在量子物理中,矢势具有更加明确的地位,其中是能够完全恰当地描述磁场物理量的〔〕.答案:相因子,磁偶极子在外磁场中受的力为〔〕,受的力矩〔〕.答案:,电流体系的磁矩等于〔〕.答案:无界空间充满磁导率为均匀介质,该区域分布有电流,密度为,空间矢势的解析表达式〔〕.答案:::D引入磁场的矢势的依据是A.;B.;C.;:D3电流处于电流产生的外磁场中,外磁场的矢势为,:A对于一个稳恒磁场,;;;答案:::B问答题在稳恒电流情况下,导电介质中电荷的分布有什么特点?答:稳恒电流请况下,因稳恒电流是闭合的,那么有,由电荷守恒定律:,知:,即:。所以导电介质中电荷的分布不随时间改变,为一守恒量,至于处ρ值大小由介质形状、大小等决定。假设是均匀导电介质,由得,,根据高斯定理,导体内处处无净余电荷分布,,并说明理由:不同的矢势,描述不同的磁场;不同的矢势,可以描述同一磁场;的区域,也为零。答:〔1〕〔3〕不正确,〔2〕的说法是正确的,理由如下:因为任意函数φ的梯度的旋度恒为零,那么:,说明:不同的矢势,可以描述同一磁场。B=0的区域,假设可以表为某一函数的梯度,即,那么亦满足,所以矢势可以不为零。在空间充满介质与无介质两种情况下,假设电流分布相同,它们的磁场强度是否相同?答:对于各向同性的均匀非铁磁介质,有:即又:所以。即:假设电流分布相同,它们的磁场强度也相同。但假设不满足以上条件,即非均匀介质或非静磁场,即那么一般不同。由,,有人认为静磁场的能量密度是,有人认为是,你怎么认为,为什么?答:能量密度是而不是,因为仅对电流分布区域积分,磁场能量是分布于整个磁场中,而不是仅在电流分布区域内。试比较静电场和静磁场。答:静电场和静磁场的比较静电场:无旋场静磁场:无源场5可引入标势:,可引入矢势:,,,微分方程微分方程边值关系:,能量描述磁场B的、满足的矢势,是什么性质的矢量场?它是否是唯一的?理由是什么?答:依题意有:知为一个有旋无源的场,既为横场,但不是唯一的,还需在边界上的法向分量。我们知道,在J=0的区域,磁场强度满足,如果我们把它表示成,此方程仍能成立。试述这样引入所存在的问题。答:假设对静磁场,时,,在此引入。只考虑了即没有自由电流分布,但只有在没有自由电流分布的单连通区域内的环量才为零,只有对任意回路,都有时,一定成立,才可以引入磁标势。磁标势微分方程是否说明存在真正的磁荷?答:磁标势微分方程▽2φ=-ρm/μ0。不是,这是一种假设,把电流圈看成磁偶极子,它即磁场是由磁偶极子产生的。而磁偶极子可看成极性不同的两个“磁荷〞形成,因而“磁荷〞是磁偶极子的等效的假设。对于直长导线的磁场,在什么样的区域可以引入磁标势?答:可以在除去以直长导线为边线的半平面以外的区域引入磁标势。7试用磁荷观点与分子电流观点求一个磁化矢量为的永磁体在空间激发的磁场,并证明所得结果是一致的。答:①依磁荷观点:整个空间中由引入,即可表为,其中……⑴②依分子电流观点:,而依照题意有:,,即:且……⑵比较⑴⑵知,所得结果是一致的。试说明:分布于有限区域的电流系,在时,其矢势,其磁感应强度。解:因有限区域的电流系可以分成许多闭合流管,时,其失势场主要由闭合流管的磁偶极势和场决定即:=我们知道,对于闭合电流圈,在场点离其很远的情况下,其矢势和场由其磁偶极势和场所决定。因此,在上述条件下,人们常说小闭合电流圈与一磁偶极子等效。试问,当场点离电流圈不是很远时,闭合电流能否与某种分布的磁偶极子等效?I3-12图解:,闭合电流的场不能等效为一个磁偶极子的场,,但闭合电流的磁场可看作线圈所围的一个曲面上许多载电流I的无限小线圈组合而成,如图,-12有一很长的柱面,外表有均匀分布的电流沿轴向流动,有人为了求柱面内长度为的一段柱体之中的磁场能量,使用了如下的公式:按此公式,由于柱内,因此磁场能。试问这样做对否?为什么?解:这样做显然是不对的,因为磁场能量应为,仅对总能量有意义,并非能量密度。如何对小电流圈在远处的矢势作多极展开?试证明展开式的第一项,第二项可表为,其中。解:对小电流圈在远处的矢势,〉〉时,那么又:所以8对于一个闭合流管,有:式中,与积分变量无关,且为线圈上各点坐标,那么又由〔全微分绕闭合回路的线积分为零〕得所以,其中。磁场矢势的展开中,这说明什么?:电势多极展开:矢势多极展开:可见,磁场和电场不同,展开式中不含磁单极项。—玻姆效应的结果答:在不存在磁场的区域,矢势,矢势可以对电子发生作用,哈罗诺夫—玻姆效应说明矢势和具有可观测的物理效应。哈罗诺夫—,每个瞬时有:〔1〕对无分支交流电路,电路各处的电流强度是相等的;〔2〕对有分支的交流电路,在分支点处基尔霍夫第一定律仍然成立。解:在似稳条件满足时,电磁场的波动性可以忽略,推迟效应可以忽略,场与场源的关系近似地看作瞬时关系,位移电流,所以场方程变为9对两边取散度得::⑴无分支电路,任选两处A,,外表,S2截面围成一闭合曲面,那么由似稳条件有由A,B任意性知:电路各处电流强度相同。⑵多分支电路,设聚集于节点处的各支路横截面为S1,S2……….Sn,总外表为同理那么有:即:即分支点处基尔霍夫第一定律仍然成立。计算和证明试用表示一个沿z方向的均匀恒定磁场,写出的两种不同表示式,证明二者之差为无旋场。解:是沿z方向的均匀恒定磁场,即,由矢势定义得;;三个方程组成的方程组有无数多解,如:,即:;,即:解与解之差为那么 这说明两者之差是无旋场均匀无穷长直圆柱形螺线管,每单位长度线圈匝数为n,电流强度I,试用唯一性定理求管内外磁感应强度。解:根据题意,取螺线管的中轴线为z轴。此题给定了空间中的电流分布,故可由求解磁场分布,又J只分布于导线上,所以10dl1)螺线管内部:由于螺线管是无限长r理想螺线管,所以其内部磁场是Oz均匀强磁场,故只须求出其中轴线上的磁感应强度,即可知道管内磁场。由其无限长的特性,不I妨取场点为坐标原点建立柱坐标系。,取的一小段,此段上分布有电流2)螺线管外部:由于螺线管无限长,不妨就在过原点而垂直于轴线的平面上任取一点为场点,其中。设有无限长的线电流I沿z轴流动,在z<0空间充满磁导率为的均匀介质,z>0区域为真空,试用唯一性定理求磁感应强度,然后求出磁化电流分布。解:设z>0区域磁感应强度和磁场强度为,;z<0区域为,,由对称性可知和均沿方向。由于的切向分量连续,所以。由此得到,满足边值关系,由唯一性定理可知,该结果为唯一正确的解。以z轴上任意一点为圆心,以r为半径作一圆周,那么圆周上各点的大小相等。根据安培环路定理得:,即,,(z>0);,(z<0)。在介质中所以,介质界面上的磁化电流密度为: