文档介绍：固体导热系数实验报告
固体导热系数的测定实验报告
学生物理实验报告
实验名称固体导热系数的测定
学院专业班级报告人学号
同组人学号
理论课任课教师
实验课指导教师
实验日期报告日期
实验成绩
批改日期
篇二:导热系数实验报告
一、【实验目的】
用稳态法测定金属、空气、橡皮的导热系数。
二、【实验仪器】
导热系数测定仪、铜-康导热电偶、游标卡尺、数字毫伏表、台秤(公用)、杜瓦瓶、秒表、待测样品(橡胶盘、铝芯)、冰块
T1
ABC
T2
冰水混合物
测1
测1 表测2 风扇
220V
电源输入
测2
110V
导热系数测定仪
数字电压表调零
FD-TX-FPZ-II导热系数电压表
图4-9-1稳态法测定导热系数实验装置
三、【实验原理】
1、
良导体(金属、空气)导热系数的测定
根据傅里叶导热方程式,在物体内部,取两个垂直于热传导方向、彼此间相距为h、温度分别为θ
1、θ2
的平行平面(设θ1θ2),若平面面积均为S,在?t时间内通过面积S
的热量?Q免租下述表达式:
?Q(?1??2)
??S(3-26-1) ?th
式中,
?Q
为热流量;?即为该物质的导热系数,?在数值上等于相距单位长度的两平面?t
的温度相差1个单位时,单位时间内通过单位面积的热量,其单位是W(m?K)。
在支架上先放上圆铜盘P,在P的上面放上待测样品B,再把带发热器的圆铜盘A放
在B上,发热器通电后,热量从A盘传到B盘,再传到P盘,由于A,P都是良导体,其温度即可以代表B盘上、下表面的温度θ1、θ2,θ1、θ2分别插入A、P盘边缘小孔的热电偶E来测量。热电偶的冷端则浸在杜瓦瓶中的冰水混合物中,通过“传感器切换”开关G,切换A、P盘中的热电偶与数字电压表的连接回路。由式(3-26-1)可以知道,单位时间内通过待测样品B任一圆截面的热流量为
?Q(???)2
??12?RB (3-26-2) ?thB
式中,RB为样品的半径,hB为样品的厚度。当热传导达到稳定状态时,θ1和θ2的值不变,
遇事通过B 盘上表面的热流量与由铜盘P向周围环境散热的速率相等,因此,可通过铜盘P在稳定温度T2的散热速率来求出热流量
?Q
。实验中,在读得稳定时θ1和θ2后,即可?t
将B盘移去,而使A盘的底面与铜盘P直接接触。当铜盘P的温度上升到高于稳定时的θ2值若干摄氏度后,在将A移开,让P自然冷却。观察其温度θ随时间t变化情况,然后由此求出铜盘在θ2的冷却速率
???t
,而???2
???t
,就是铜盘P在温度为θ2时的散热速率。
???2
2、不良导体(橡皮)的测定
导热系数是表征物质热传导性质的物理量。材料结构的变化与所含杂质的不同对材料导热系数数值都有明显的影响,因此材料的导热系数常常需要由实验去具体测定。
测量导热系数在这里我们用的是稳态法,在稳态法中,先利用热源对样品加热,样品内部的温差使热量从高温向低温处传导,样品内部各点的温度将随加热快慢和传热快慢的影响而变动;适当控制实验条件和实验参数可使加热和传热的过程达到平衡状态,则待测样品内部可能形成稳定的温度分布,根据这一温度分布就可以计算出导热系数。而在动态法中,最终在样品内部所形成的温度分布是随时间变化的,如呈周期性的变化,变化的周期和幅度亦受实验条件和加热快慢的影响,与导热系数的大小有关。
本实验应用稳态法测量不良导体(橡皮样品)的导热系数,学****用物体散热速率求传导速率的实验方法。
e ,这是一种稳态法,实验中,样品制成平板状,其上端面与一个稳定的均匀发热体充分接触,下端面与一均匀散热体相接触。由于平板样品的侧面积比平板平面小很多,可以认为热量只沿着上下方向垂直传递,横向由侧面散去的热量可以忽略不计,即可以认为,样品内只有在垂直样品平面的方向上有温度梯度,在同一平面内,各处的温度相同。
设稳态时,样品的上下平面温度分别为
?1?2,根据傅立叶传导方程,在?t时间内通过
???2?Q
??1S
hhB?Q满足下式:?t样品的热量(1) 式中?为样品的导热系数,B
为样品的厚度,S为样品的平面面积,实验中样品为圆盘状。设圆盘样品的直径为半径为RB,则由(1)式得:
dB,则
?Q???2
??12?RB?thB (2)
实验装置如图1所示、固定于底座的三个支架上,支撑着一个铜散热盘P,散热盘P可以借助底座内的风扇,达到稳定有效的散热。散热盘上安放面积相同的圆盘样品B,样品B上放置一个圆