文档介绍：第三篇热学(Thermodynamics)
第十六章热力学第二定律………………………………………… 2学时
§16—1 热力学第二定律
一、热力学过程的方向性二、可逆过程与不可逆过程
三、热力学第二定律的两种表述四、热力学第二定律的统计意义
§16——2 熵
一、克劳修斯熵二、熵的计算
三、熵增加原理四、玻耳兹曼熵
小结例题
知识网络框图
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第十六章热力学第二定律(The Second 上节回顾:
问题: Law of the Thermodynamics) : dQ = 0
M
1)热机η>100%? 由能量守恒定律否定。= −− EEA abQ )( −= ()−TTC
μ abV
2)热机η=100%? 即从单一热源吸热, 过程方程:PV γ= C 或TV γ−1 = C′
全部变为有用功,而不对外放热呢? γ−1 −γ
T = C ′′
此乃第二类永动机。
:闭合曲线;系统状态未变; ΔE=0
有人算过:如果能成功,从海水中吸热,
2. 分类:正循环:P—V图按顺时针循环
只要使海水T↓,其所做功足以
系统吸热→对外做功为正,用于热机。
让全世界所有工厂使用一千年。
逆循环:P—V图按逆时针方向的循环。
3)能否制造一种制冷机,不需外界做功,
外界对系统做功为负,应用于致冷机。
就能使Q自动从低温传递给高温物体?
利用外界做功获得低温。
这些问题不能由热第一定律来解决。
A − QQ Q
:η== 21 1 −= 2
究中逐渐总结提炼出来,它实际上要 Q1 Q1 Q1
Q Q
解决热力学过程的方向问题。:w == 22
§16—1 热力学第二定律 A − QQ 21
: Q2 T2
:η卡 1 1−=−=
例:1)热传递:热自发→冷,相反的过程 Q1 T1
没有看到,表明:热传递具有方向性致冷系数: Q2 T2
w卡= =
2)热功转换:焦耳叶轮实验− QQ 21 −TT 21
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§第十六章16—1 热力学第二定律热力学第二定律(The Second 物体下落h →液体T↑
一问题:.热力学过程的方向性:Law of the Thermodynamics)1)热传递、功→热(自发)
2)热功转换、3)理想气体的自由膨胀
1)热机η>100%? 由能量守恒定律否定。而无液体T↓→物体上升h h
2)热机η=100%? 即从单一热源吸热, 具有方向性。 A
A
全部变为有用功,而不对外放热呢? 3)理想气体的自由膨胀 A
此乃第二类永动机。无阻力
A B
有人算过:如果能成功,从海水中吸热, 自由膨胀
真空
只要使海水T↓,其所做功足以
隔板拿掉
让全世界所有工厂使用一千年。
3)能否制造一种制冷机,不需外界做功,相反的过程未看到。说明
就能使Q自动从低温传递给高温物体? 理想气体的自由膨胀也是有方向性的。
这些问题不能由热第一定律来解决。
A − QQ Q
:η== 21 1 −= 2
究中逐渐总结提炼出来,它实际上要 Q1 Q1 Q1
Q Q
解决热力学过程的方向问题。:w == 22
§16—1 热力学第二定律 A − QQ 21
: Q2 T2
:η卡 1 1−=−=
例:1)热传递:热自发→冷,相反的过程 Q1 T1
没有看到,表明:热传递具有方向性致冷系数: Q2 T2
w卡= =
2)热功转换:焦耳叶轮实验− QQ 21 −TT 21
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§第十六章16—1 热热力学第二定律力学第二定律(The Second 物体下落h →液体T↑
一问题:.热力学过程的方向性:Law of the Thermodynam1)热传递、ics) 功→热(自发)
2)热功转换、3)理想气体的自由膨胀
1)热机η>100%? 由能量守恒定律否定。而无液体T↓→物体上升h h
2)热机η=100%? 即从单一热源吸热, 具有方向性。 A
A
全部变为有用功,而不对外放热呢? 3)理想气体的自由膨胀 A
此乃第二类永动机。无阻力
A B
有人算过:如果能成功,从海水中吸热, 自由膨胀
真空
只要使海