文档介绍：薁紊流中细小颗粒凝聚的动力学螈摘要螆肁颗粒凝聚的动力学包括混凝动力学和疏水性絮凝动力学,,,,而疏水性絮凝过程主要受紊流中的惯性波段的凝聚物的破坏分裂机制的影响,,:细颗粒凝聚;混凝;疏水性凝聚;动力模型;],,颗粒表面的疏水性可能会导致在含水溶液中的一种密集颗粒凝聚[1-3].这种凝聚可称为疏水性絮凝或疏水性凝聚,,,当时VonSmoluchowski[4],凝聚动力只受颗粒的布朗动力的支配,可表示为:薅公式(1)肁蒈层流剪切流体中凝聚时,凝聚过程的动力公式为:公式(2),层流剪切流中的颗粒是自由碰撞的,也就是说,,[5]引入了一个俘获系数α到公式(2)中,,公式(2)就变成了:公式(3)艿荿如果讨论只限于混凝的最初阶段,根据VandeVen和Mason原始颗粒的双碰撞占支配地位,俘获系数α可以近似用以下形式表示:公式(4)肅芄这里CA代表vanderWaals吸引力与流体动力之间的相对值的无穷小参数,可表示为:罿公式(5)膆膄在公式(1)—(3)中,,如果能垒太高而不能被颗粒间的接近所超越的话,“慢凝聚”,Fuchs[6]引入了一个稳定率W到公式(2)中:公式(6)蚃并且提出了一个表达混凝的稳定率W的公式:公式(7)虿膈公式(7)更深一步的转换是:公式(8)薆肃也有提议认为紊流中凝聚的动力方程式与公式(2)形式相似,简单地用紊流的局部剪切度G1来代替统一的剪切率G:公式(9)蒀艿因此公式(2)就变成了:公式(10)蚄蒂尽管如此,,颗粒的碰撞不仅受流体速度的剪切度(在粘性波段)的影响,而且也受接下来的不连贯的不同涡流的颗粒的运动(在惯性波段)的影响,,凝聚率方程式可改为[12]:公式(11)膀肆公式(12) 在上面的讨论中,