文档介绍：’sequations及物质方程微分形式(1-1)传导电流密度的单位为安培/米2(A/m2),自由电荷密度的单位为库仑/米2(C/m2)。同时有电磁场对材料介质作用的关系式,即物质方程(或称本构方程)(1-2)麦克斯韦方程组及物质方程描写了整个电磁场空间及全时间过程中电磁场的分布及变化情况。因此,所有关于电磁波的产生及传播问题,均可归结到在给定的初始条件和边界条件下求解麦克斯韦方程组的问题,这也正是用以解决光波在各种介质、各种边界条件下传播问题的关键及核心。、、、发生跃变,因此这些量的导数往往不连续。这时不能在界面上直接应用微分形式的Maxwell’sequations,而必须由其积分形式出发导出界面上的边界条件。积分形式(1-3)得边界条件为(1-4)式(1-4)的具体解释依次如下(具体过程详见《光学电磁理论》P20):(1)电场强度矢量的切向分量连续,为界面的法向分量。(2)为界面上的面传导电流的线密度。当界面上无传导电流时,=0,此时的切向分量连续。比如在绝缘介质表面无自由电荷和传导电流。(3)为界面上的自由电荷面密度。(4)磁感应强度矢量的法向分量在界面上连续。,在界面上将产生反射和折射。现假设二介质为均匀、透明、各向同性介质,分界面为无穷大的平面,入社、反射和折射光均为平面光波,其电场表达式为入射波反射波折射波界面两侧的总电场为:由电场的边界条件,有欲使上式对任意的时间t和界面上均成立,则必然有:(1-5)(1-6)可见,时间频率ω是入射电磁波或光波的固有特性,它不因媒质而异,也不会因折射或反射而变化。(1-7)由于可以在界面内选取不同方向,上式实际上意味着矢量和均与界面的法线平行,由此可以推知,、、与共面,该平面称为入射面。由此可得出结论:反射波和折射波均在入射面内。上式是矢量形式的折、反射定律。将上式写成标量形式,并约掉共同的位置量,可得(1-8)又由于,,,得(1-9)、反射定律给出了反射波、折射波和入射波传播方向之间的关系。而反射波、折射波和入射波在振幅和位相之间的定量关系由Fresnel公式来描述。电场是矢量,可将其分解为一对正交的电场分量,一个振动方向垂直于入射面,称为‘s’分量,另外一个振动方向在(或者说平行于)入射面,称为‘p’分量。首先研究入射波仅含‘s’分量和仅含‘p’分量这两种特殊情况。当两种分量同时存在时,则只要分别先计算由单个分量成分的折射、反射电场;然后根据矢量叠加原理进行矢量相加即可得到结果。(1)单独存在s分量的情形首先规定:电场和磁场的s分量垂直于纸面,向外为正,向内为负。在界面上电场切向分量连续:另外由式(1-5)、(1-6),可得(2-1)在界面上磁场的切向分量连续:注意,如图所示。所以同理有(2-2)非磁性各向同性介质中、的数值之间的关系:那么式(2-1)整理为(2-3)联立式(2-1)(2-3)可得(2)单独存在p分量的情形首先规定:p分量按照其在界面上的投影方向,向右为正,向左为负。根据、的边界条件得:再利用、的数值关系以及正交性,得到综上所述,S波及P波的反射系数和透射系数的表达式为:上面左边的式子就是著名的Fresnel公式。利用折射定律,Fresnel公式还可以写成右边的形式。<n2的情况(1)反射系数和透射系数①两个透射系数ts和tp都随着入射角增大而单调降低,即入射波越倾斜,透射波越弱,并且在正向规定下,ts和tp都大于零,即折射光不发生相位突变。②rs始终小于零,其绝对值随着入射角单调增大。根据正方向规定可知,在界面上反射波电场的s分量振动方向始终与入射波s分量相反,既存在π相位突变(又称半波损失)。③对于rp,它的代数值随着入射角单调减小,但是经历了一个由正到负的变化。由公式,当时有,即,又由折射定律,联立可得此时入射角为布儒斯特角。布儒斯特定律内容:如果平面波以布儒斯特角入射,则不论入射波的电场振动如何,反射波不再含有p分量,只有s分量;反射角与折射角互为余角。(2)反射率和透射率上图中为波的横截面面积,为波投射在界面上的面积。若入射光波的强度为,则每秒入射到界面上面积的能量为又由光强表达式,上式可写成类似地,反射光和折射光的能量表达式为于是反射率和折射率分别为类似地,当入射波只含有p分量的时,可以求出p分量的反射率Rp和透射率Tp:与之间、与之间均存在‘互补’关系,即:这表明,在界面处,入射波的能量全部转换为反射波和折射波的能量(条件:界面处没有散射、吸收等能量损失)。当入射波同时含有s分量和p分