文档介绍：蒅莅膁膁蒆莀莆实验五弦音实验***膃荿芁袇薆羁ZCXS—A型吉他型弦音实验仪是弦振动、,移动支撑弦线劈尖地位置,观察到驻波地形成、:220V10%,50Hz5%.—40℃.羅节肄蚀蚈袂膂技术指标蚇芅芆螀聿蒆螈2-:50---%.袆袂肆羀薆芄螃2-,观察弦振动形成驻波时地波形,,1、接线柱插孔,2、频率显示,3、钢质弦线,4、张力调节旋钮,5、弦线导轮,6、电源开关,7、波型选择开关,8、频段选择开关,9、频率微调旋钮,10、,中间两支是用来测定弦线张力,,,,可以调节频率选择开关和频率微调旋钮,,可以改变弦线长度,并可适当移动磁钢地位置,:挂有砝码地弦线可用来间接测定弦线线密度或横波在弦线上地传播速度;利用安装在张力调节旋钮上地弦线,、实验原理芇薄芃虿蚆蚂莁如图1所示,实验时,将弦线3(钢丝)绕过弦线导轮5与砝码盘10连接,,通有电流地金属弦线会受到磁场力(称为安培力)地作用,若弦线上接通正弦交变电流时,则它在磁场中所受地与磁场方向和电流方向均为垂直地安培力,也随之发生正弦变化,移动劈尖改变弦长,当弦长是半波长地整倍数时,,将弦线振动调整到最佳状态,,振动向两边传播,在劈尖与吉它骑码两处反射后又沿各自相反地方向传播,,可调节张力调节旋钮改变张力,,当弦线上最终形成稳定地驻波时,我们可以认为波动是从骑码端发出地,沿弦线朝劈尖端方向传播,称为入射波,再由劈尖端反射沿弦线朝骑码端传播,,,、频率相同、,向左传播地用细虚线表示,当传至弦线上相应点时,位相差为恒定时,,两个波腹或波节间地距离都是等于半个波长,,沿X轴负方向传播地波为反射波,取它们振动相位始终相同地点作坐标原点“O”,且在X=0处,振动质点向上达最大位移时开始计时,则它们地波动方程分别为:Y1=Acos2p(ft-x/l),Y2=Acos2p(ft+x/l)jLBHrnAILg肅蚃艿莂莇膅袄式中A为简谐波地振幅,f为频率,l为波长,,其方程为:Y1+Y2=2Acos2p(x/l)cos2pft①xHAQX74J0X螆蒂袂蒂螇羀薁由此可见,入射波与反射波合成后,弦上各点都在以同一频率作简谐振动,它们地振幅为|2Acos2p(x/l)|,只与质点地位置X有关,***袈由于波节处振幅为零,即|cos2p(x/l)|=0,2px/l=(2k+1)p/2(k=.······),Zzz6ZB2Ltk羆芃膄蚂蕿蒀芇可得波节地位置为:莄羂螀螂螆羄芄X=(2K+1)l/4②dvzfvkwMI1膆螁节袁***衿聿而相邻两波节之间地距离为:薄螄膆袁薈肅蚇XK+1-XK=[2(K+1)+1]l/4-(2K+1)(l/4)=l/2③芆薃蒁羁罿艿莇又因为波腹处地质点振幅为最大,即螄莂羇肁莀肇蚅|cos2p(X/l)|=1,2pX/l=Kp(K=.······)rqyn14ZNXI蒅莅螃膁蒆羂螁