文档介绍：蒂肇袂实验十四迈克耳孙干涉仪的调节和使用膈蒃莈迈克耳孙干涉仪在近代物理学的发展中起过重要作用。19世纪末,迈克耳孙(,并为爱因斯坦创立相对论提供了实验依据;第二项工作实现了长度单位的标准化。迈克耳孙发现镉红线(波长λ=)是一种理想的单色光源。可用它的波长作为米尺标准化的基准。他定义1m=,精度达到10-9,这项工作对近代计量技术的发展作出了重要贡献;迈克耳孙研究了干涉条纹视见度随光程差变化的规律,并以此推断光谱线的精细结构。袀肀蕿今天,迈克耳孙干涉仪已被更完善的现代干涉仪取代,但迈克耳孙干涉仪的基本结构仍然是许多现代干涉仪的基础。膈袄蚆薂衿节【实验目的与要求】。。-Ne激光束的波长和钠光双线波长差。螂蚁螃蒇螃薈【实验仪器】蒄蒀膆迈克耳孙干涉仪,He-Ne激光束,钠光灯,扩束镜,毛玻璃薇膄袆迈克耳孙干涉仪是应用光的干涉原理,测量长度或长度变化的精密的光学仪器,其光路图如图7-1所示。羂腿袀蚇薅芀S-激光束;L-扩束镜;G1-分光板;G2-补偿板;M1、M2-反射镜;E-观察屏。蚄羈袅图7-1迈克耳孙干涉仪光路图螇羆羆从氦氖激光器发出的单色光s,经扩束镜L将光束扩束成一个理想的发散光束,该光束射到与光束成45˚倾斜的分光板G1上,G1的后表面镀有铝或银的半反射膜,光束被半反射膜分成强度大致相同的反射光(1)和(2)。这两束光沿着不同的方向射到两个平面镜M1和M2上,经两平面镜反射至G1后汇合在一起。仔细调节M1和M2,就可以在E处观察到干涉条纹。G2为补偿板,其材料和厚度与G1相同,用以补偿光束(2)的光程,使光束(2)与光束(1)在玻璃中走过的光程大致相等。肁肁芁螇肂蚈袃蝿羈迈克耳孙干涉仪的结构图如图7-2所示。两平面镜M1和M2放置在相互垂直的两臂上。其中平面镜M2是固定的,平面镜M1可在精密的导轨上前后移动,以便改变两光束的光程差,移动范围在0~100nm内。平面镜M1、M2的背后各有三个微调螺丝(图中的3、12),用以改变平面镜M1、M2的角度。在平面镜M2的下端还附有两个相互垂直的拉簧螺丝10、11,可以细调平面镜M2的倾斜度。袇蒃肅移动平面镜M1有两种方式:一是旋转粗调手轮7可以较快地移动M1:二是旋转微调鼓轮9可以微量移动M1(如果迈克耳孙干涉仪有紧固螺丝8,则在转动微调鼓轮前,先要拧紧紧固螺丝8,转动粗调手轮前必须松开紧固螺丝8,否则会损坏精密丝杆。若没有紧固螺丝,直接旋转微调鼓轮9则可微量移动M1)。平面镜M1的位置读数由三部分组成:从导轨上读出毫米以上的值;;,。芁薈蚂羇袄蒀【实验原理】羃薁蚇一、等倾干涉条纹肆莅膅等倾干涉条纹是迈克耳孙干涉仪所能产生的一种重要的干涉图样。如图7-1和图7-3所示,蒁莀肃当M1和M2垂直时,像M'2是M2对半反射膜的虚象,其位置在M1附近。当所用光源为单色扩展光源时,我们在E处观察到的干涉条纹可以看作实反射镜M1和虚反射镜M'2所反射的光叠加而成的。膆螆袈设d为M1、M'2间的距离,θ为入射光束的入射角,θ'为折射角,由于M1、M'2间是空气层,折射率n=1,θ=θ'。当一束光入射到M1、M2镜面而分别反射出(1)、(2)两条光束时,由于(1)、(2)来自同一光束,是相干的,两光束的光程差δ为膃腿蒆芆袃膅当d一定时,光程差δ随着入射角θ的变化而改变,同一倾角的各对应点的两反射光线都具有相同的光程差,这样的干涉,其光强分布由各光束的倾角决定,称为等倾干涉条纹。当用单色光入射时,我们在毛玻璃屏上观察到的是一组明暗相间的同心圆条纹,而干涉条纹的级次以圆心为最大(因δ=2dconθ=mλ,当d一定时,θ越小,conθ越大,m的级数也就越大)。蚁袈蒄当d减小(即M1向M'2靠近)时,若我们跟踪观察某一圈条纹,将看到该干涉环变小,向中心收缩(因d变小,对某一圈条纹2dconθ保持恒定,此时θ就要变小)。每当d减小λ/2,干涉条纹就向中心消失一个。当M1与M'2接近时,条纹变粗变疏。当M1与M'2完全重合(即d=0)时,视场亮度均匀。莆芄薀莃羁葿当M1继续沿原方向前进时,d逐渐由零增加,将看到干涉条纹一个一个地从中心冒出来,每当d增加λ/2,就从中间冒出一个,随着d的增加,条纹重叠成模糊一片,图7-4表示d变化时对于干涉条纹的影响。莆蚅芅二、测量光波的波长螀蚀薁在等倾干涉条件下,设M1移动距离∆d,相应冒出(或消失)的圆条纹数N,则蒆肅芁(1)蒂蒈芈由上式可见,我们从仪器上读出∆d,同时数出相应冒出(或消失)的圆条纹数N