文档介绍：Forpersonaluseonlyinstudyandresearch;mercialuse蒄§ 在在非线性二阶相互作用参量放大过程中,由于泵浦光与信号光在非线性介质中的相互作用,使信号光得以放大,同时空闲光也被产生和放大。如果将非线性介质放在谐振中,并使这个谐振腔对信号光和闲频光共振,在参量放大的增益超过损耗时,信号光和闲频光同时产生振荡。信号光和闲频光同时在谐振腔内共振的振荡器称双共振光参量振荡器(DRO),仅对信号光或闲频光共振的光参量振荡器称单共振光参量振荡器(SRO)。,泵浦光场损耗很小条件下的耦合波方程为:羅(莁(莇(蒅在非线性介质的入射端处两个光电场为和。莅简化成二阶其次微分方程:肃(莀的通解为:薅(蒂由边界条件,得薁(腿由薅(袃因此得:芃(袈同理可求得:羈(芄的共轭形式为:(,将角频率为信号光场和角频率为的闲频光场在谐振腔内处用矩阵形式描述:肈(蚅为简化公式推倒,我们将谐振腔处理成充满非线性介质,由蒃图1信号光和闲频光在腔内往返传输图蚀在处的矩阵为(膈输出耦合镜M2对信号光和闲频光的复数反射率系数为和,矩阵为肆(袁返程光束沿着方向信号光和闲频光没有增益葿(膈如果左侧高反镜M1的反射率与右侧输出耦合镜的反射率相等,则膃(薃(芈由自洽条件要求芈(薄或(肀即,(芁式中为单位矩阵。莈上式有非零解的条件是:(羄即(螂上式即是我们要求的光参量振荡器的振荡条件。聿考虑到光波在镜面上反射时有相位变化,令蒈(莅如果、,,即无增益条件下,得芀(螈(薈§、调谐、(薇上式整理后(蚇并利用:羃(莀当很小,利用泰勒基数展开:(蚀(螇通常莄因此双谐振阈值增益关系为:肂(,令螅(薀这就是单共振光参量振荡器阈值条件。膈 将上式分解为相位条件袇(膆和振幅条件节(膁对于的情况,阈值条件又可写成羇(芃双共振OPO和单共振OPO阈值比较:羃(罿下面估算一下双共振OPO和单共振OPO阈光强:肇(1)双共振OPO阈值光强蚃(蒁(2)单共振OPO阈值光强螈(,不考虑泵浦损耗,描述共线OPO场的耦合波方程为:膃(蒇(芇式中代表信号波的复振幅,代表闲频波的复振幅,代表泵浦波的复振幅,为介质吸收系数(假设介质对信号波和闲频波吸收系数相同),(蒅为有效非线性系数,为折射率,为光速。蚁 在单共振条件下,信号谐振而闲频光不振荡,,薀由边界条件,,得莆因此蚂其中(莃单程信号光功率增益为艿(莆 脉冲OPO运行条件下,从建立到达到阈值的过程中,可以认为入射泵浦光强度的时间线形是高斯型,因此与时间相关的增益系数为肃(螁式中为泵浦脉冲强度处的半宽度,峰值增益系数。肈信号光在腔内往返放大,在此过程中泵浦光光强为常数,或等同于蒆对第次往返,蒄(蒃上式大括号内的因子是信号光的净增益,为输出耦合镜的反射率。上面方程经过简单的数值重复运算,可计算出阈值。一般是增加泵浦强度,直到达到一个定义的阈值。这里定义为信号光能量达到100μJ,此时信号光功率与噪声功率比为(肁模型简化过程如下:薆现在将矩形脉冲高度与高斯型峰值相联系起来。矩形脉冲增益幅度与脉冲宽度的乘积等于高斯型脉冲在时间段内的总增益。袅(羀(袀因此(蚆上式用到了误差函数芆 OPO的光学腔长为蚂(蚈 为OPO腔的物理腔长,为折射率,为晶体物理长度。螆 腔内信号光经过次往返后,OPO达到阈值。莂(膀情况下,莇(袆(螃从上面表达式表明增益等于损耗的阈值条件下,阈值增益与第一项脉冲建立,第二项晶体吸收损耗,第三项输出耦合镜反射率有关。袂(蒀(羆式中(膄(芀能量通量(能量/面积)阈值由对整个脉冲时间轮廓积分计算,腿(羅为进一步简化模型设薅(肂(羈上式泵浦光为平面波且不考虑晶体离散效应的单共振OPO阈能流值。肅当考虑泵浦光为高斯光束,单共振OPO阈能流值为羆(蒀为高斯模耦合系数肁根据下面两式求膅(