文档介绍：羁大学物理A1复****公式蒁第一章质点运动学蒇1位置矢量:羅位移:路程:质点运动轨迹的长度,是标量,有大小,没方向。莄即时(瞬时)速度:描述质点位置变更快慢和方向的物理量,袀即:芇瞬时速率:描述物体路程变化快慢的物理量,即肇加速度:描述物体速度变化快慢的物理量,,\蒂芀2、曲线运动的描述羈袄袅图1-13、相对运动蝿(1)位置矢量关系:螈(2)速度关系(在平动参照系中):羅力学中常见的力:羃(1)弹性力:(为形变量)蒃(2)摩擦力:摩擦力的方向永远与相对运动方向(或趋势)相反。葿最大静摩擦力:羇滑动摩擦力:肁(3)万有引力:袂艿惯性参考系中的力学规律牛顿三定律螄(1)牛顿第一定律(惯性定律):蒄时,。芁(2)牛顿第二定律:罿普遍形式:;经典形式:(为恒量)袆(3)牛顿第三定律(作用力与反作用力定律):薂。蚁牛顿运动定律是物体低速运动()时所遵循的动力学基本规律,是经典力学的基础。蚀袇羄膀第二章:运动的守恒量和守恒定律蒀蚄动量定理和动量守恒定律肃动量:冲量:力对时间的累积效应,定义为:蕿动量定理:.羆(4)动量守恒定律时,常矢量。螆膁碰撞问题:动量守恒定律:罿定义,称为恢复系数。完全弹性碰撞中,动量守恒,动能也守恒;完全非弹性碰撞,碰撞后速度相同。蚇力矩:角动量:角动量定理:,袇薃角动量守恒定律:蚂功:蒇动能和动能定理薄(1) 动能:蚂(2)动能定理:作用于质点的合力所作的功,等于质点动能的增量。数学上可以表示为:,膂保守力的功膈如果力沿任意闭合路径绕行一周所作的功恒等于零, 蚆则该力是保守力。只有保守力才能引入势能。羄功能原理薁系统从一个状态变化到另一个状态,其机械能的增量等于外力及系统的非保守内力所作功的代数和,袈式中E(P)和E(Q)分别表示系统在初状态P和末状态Q的机械能。螇机械能守恒定律:膃当一个系统在一个确定的过程中,只有保守内力作功,而外力和非保守内力都不存在,或都不作功,或所作功的代数和为零的情况下,系统内质点的动能和势能可以互相转换,但它们的总和,即系统的机械能保持恒定。羀蚈第三章:刚体运动薄蒅1、刚体定轴转动的运动学描述:莀(1)角位移,(2)角速度,(3)角加速度荿(4)角速度与刚体中处的线速度的矢量关系:薆2、转动定律薃(1)力矩(2)转动惯量J:表示物体转动惯性的物理量,与物体的质量大小、质量的分布及转轴位置有关。衿(a)定义式:不连续分布的质点系:质量连续分布的物体:腿(b)平行轴定理:任意物体绕某固定轴O的转动惯量为,绕通过质心C而平行于固定轴O的转动惯量为,O轴与C轴间距为d,转动物体的总质量为m,那么:蚇(3)转动定律:(a)一般形式为:(b)刚体定轴转动:螂3、角动量定理薂(1)刚体对转轴角动量(2)刚体对转轴的角动量定理:、角动量守恒定律:,肄5、转动中的功能关系(1)力矩的功:(2)刚体的转动动能:羂(3)动能定理:合外力矩对刚体所作的功等于刚体转动动能的增量。即蚀蒆膂第四章:相对论基础莁肆1、经典力学时空观:牛顿力学运动学的特点(绝对时空观)(1)时间间隔的测量是绝对的;(2)空间间隔的测量是绝对的;(3)力学规律对一切惯性系都是等价的。薇2、爱因斯坦假设:(1)相对性原理:物理学定律有所有惯性系中都是相同的;(2)光速不变原理薅3、相对论洛仑兹变换和速度变换螁(1)洛仑兹变换袇(2)速度变换莅4、狭义相对论的时空观蚃(1)同时的相对性。对于两相对运动的惯性系,在一惯性系中不同地点同时发生,在另一惯性系中并不同时发生,而是处于前一惯性系运动后方的事件先发生。芀(2)长度收缩效应:薇(3)时间膨胀效应:莆5、狭义相对论的动力学基础螂(1)相对论中的质量:(2)相对论的动量:虿(3)相对论中的动能、质能关系:(a)动能:莇(4)质能关系式:蒈(5)能量和动量的关系:膄聿第五章:气体动理论肈芅理想气体状态方程,为理想气体的摩尔质量(分子量*10-3千克),为单位体积内的分子数,称为玻尔兹曼常数。节螂气体分子的平均平动动能与温度的关系:袈它揭示了宏观量温度是气体分子无规则运动量度的物理本质。莆(5)能量均分原理:任一自由度上的平均能量都是,这叫能量均分原理。蚅(a)单原子分子:(b)刚性双原子分子膁(c)刚性多原子分子薈(6)理想气体的内能膄3、速率分布函数及麦克斯韦速率分布率螃(1)速率分布函数的意义,表示单位速率区间内的分子数占总分子数的百分数。蚁(2)麦克斯韦速率分布函数:艿它满足归一化条件;膅(3)三种统计速率袁肀图7-1(a)最概然速率:时聿(b)算术平均速率:芆芄(c)方均根速率:蒀螀(4)麦克斯韦速率分布曲线(图7-1)主要特点:肄(a)曲线与速率轴所包围的面积为1。莂(b)最可几速率附近的分子数占总分子数的百分数最大,速率很大或很小的分子数占总分子数的百分数都很少