文档介绍：、塑性变形物理机制概述考虑一种简单的假想情况,在长、高、宽各主L、h和L的正平行六面体形状的物质单元中含有柏矢量为b的刃型位错。当位错滑移经过距离L(或扫过面积A)时,单元平均剪切变形可由滑移几何求出。如果物质单元中有Nm个长度为L平行可动位错,当每一个位错在滑移面上移动L时扫过面积A,采用简单的累加方法处理。在从理想化的示意情况转入一个含有非直线位错的实际晶体,在许多滑移面上应该采用基元变形的平均值。变形速度为应变对时间的导数。、、,m-2S面上的位错根数,根/m-、、塑性变形物理机制概述可动位错密度随时间急剧而迅速地变化。这便是在钉扎点上的冻结位错突然释放时的情况,因此有大量的可动位错迅速地扫过距离⊿L,这就是在拉伸曲线上引起锯齿的位错“雪崩”,变形速度由位错的产生来控制,式中的第一项是最重要的(Mecking,Lucke,1970)。——、塑性变形物理机制概述变形速度由位错的移动控制。即位错移动速度比产生速度小得多。换句话说,在固体变形发生变化的时间△t内可动位错密度为常数。与第二项相比,式中的第一项可以忽略。这种情况在高温变形时最为重要。此时变形速度与位错滑移速度间的关系即为Orowan方程。——、塑性变形物理机制概述考虑一种简单的假想情况,在长、高、宽各主L、h和L的正平行六面体形状的物质单元中含有柏矢量为b的刃型位错。并建立坐标系:1、2、3,位错的出露点在1方向。考虑通过吸收空位而攀移的位错①,当位错扫过整个单元时,一个原子面消失,该单元在3方向经受一个伸长的负值。但是由于位攀移是非保守的,此时必须导入第二个位错②以提供第一个位错攀移时需要的空位。该位错本身将通过增加附加半原子面的面积,以与第一个位错相同的速度攀移。设在与位错①与位错②均扫过面积△A,则单元变形的变形可以作如下描述。、、——小结第八章、塑性变形物理机制概述变形速度还可以写成另一种等价形式。若在时间内变形速度保持不变,则变形速度可以表示为位错某种运动频率的函数。