文档介绍：肄肀蚈羇南昌大学物理实验报告蒄袁蚀课程名称:普通物理实验(2)肅实验名称:光电效应测普朗克常量羃学院:专业班级:薁学生姓名:学号:螁实验地点:座位号:蒈实验时间:莂莁蕿薆实验目的:肆研究光电管的伏安特性及光电特性。肂比较不同频率光强的伏安特性曲线与遏制电压。薀了解光电效应的规律,加深对光的量子性的理解。羈验证爱因斯坦光电效应方程,并测定普朗克常量h。蒅实验仪器:袂 YGD-1普朗克常量测定仪(内有75W卤钨灯、小型光栅单色仪、光电管和微电流测量放大器、A/D转换器、物镜一套)莇肇图(1)袄1—电流量程调节旋钮及其量程指示; 2—光电管输出微电流指示表;薂3—光电管工作电压指示表; 4—微电流指示表调零旋钮;葿5—光电管工作电压调节(粗调); 6—光电管工作电压调节(细调);膅7—光电管工作电压转换按钮; 8—光电管暗箱;莄9—滤色片,光阑(可调节)总成; 10—档光罩;莃11—***灯电源箱; 12—***灯灯箱。蒀实验原理:薈光电效应的实验示意图如图1所示,图中是光电管,是光电管阴极,为光电管阳极,为微电流计,为电压表,为电源,为滑线变阻器,调节可以得到实验所需要的加速电位差。光电管的、之间可获得从到再到连续变化的电压。实验时用的单色光是从低压***灯光谱中用干涉滤色片过滤得到,其波长分别为:。无光照阴极时,由于阳极和阴极是断路的,所以中无电流通过。用光照射阴极时,由于阴极释放出电子而形成阴极光电流(简称阴极电流)。加速电位差越大,阴极电流越大,当增加到一定数值后,阴极电流不再增大而达到某一饱和值,的大小和照射光的强度成正比(如图2所示)。加速电位差变为负值时,阴极电流会迅速减少,当加速电位差负到一定数值时,阴极电流变为“”,与此对应的电位差称为遏止电位差。这一电位差用来表示。的大小与光的强度无关,而是随着照射光的频率的增大而增大(如图3所示)。螃1、饱和电流的大小与光的强度成正比。肃2、光电子从阴极逸出时具有初动能,其最大值等于它反抗电场力所做的功,芇即: 蚆因为,所示初动能大小与光的强度无关,只是随着频率的增大而增大。的关系可用爱因斯坦方程表示如下:膃(2)螄实验时用不同频率的单色光照射阴极,测出相对应的遏止电位差,然后画出图,由此图的斜率即可以求出。荿如果光子的能量时,无论用多强的光照射,都不可能逸出光电子。与此相对应的光的频率则称为阴极的红限,且用来表示。实验时可以从图的截距求得阴极的红限和逸出功。本实验的关键是正确确定遏止电位差,画出图。至于在实际测量中如何正确地确定遏止电位差,还必需根据所使用的光电管来决定。下面就专门对如何确定遏止电位差的问题作简要的分析与讨论。肈遏止电位差的确定:如果使用的光电管对可见光都比较灵敏,而暗电流也很小。由于阳极包围着阴极,即使加速电位差为负值时,阴极发射的光电子仍能大部分射到阳极。而阳极材料的逸出功又很高,可见光照射时是不会发射光电子的,其电流特性曲线如图4所示。图中电流为零时的电位就是遏止电位差。然而,由于光电管在制造过程中,工艺上很难保证阳极不被阴极材料所污染(这里污染的含义是:阴极表面的低逸出功材料溅射到阳极上),而且这种污染还会在光电管的使用过程中日趋加重。被污染后的阳极逸出功降低,当从阴极反射过来的散射光照到它时,便会发射出光电子而形成阳极光电流。实验中测得的电流特性曲线,是阳极光电流和阴极光电流迭加的结果,如图5的实线所示。由图5可见,由于阳极的污染,实验时出现了反向电流。特性曲线与横轴交点的电流虽然等于“”,但阴极光电流并不等于“”,交点的电位差也不等于遏止电位差。两者之差由阴极电流上升的快慢和阳极电流的大小所决定。如果阴极电流上升越快,阳极电流越小,与之差也越小。从实际测量的电流曲线上看,正向电流上升越快,反向电流越小,则与之差也越小。袆由图我们可以看到,由于电极结构等种种原因,实际上阳极电流往往饱和缓慢,在加速电位差负到时,阳极电流仍未达到饱和,所以反向电流刚开始饱和的拐点电位差也不等于遏止电位差。两者之差视阳极电流的饱和快慢而异。阳极电流饱和得越快,两者之差越小。若在负电压增至之前阳极电流已经饱和,则拐点电位差就是遏止电位差。总而言之,对于不同的光电管应该根据其电流特性曲线的不同采用不同的方法来确定其遏止电位差。假如光电流特性的正向电流上升得很快,反向电流很小,则可以用光电流特性曲线与暗电流特性曲线交点的电位差近似地当作遏止电位差(交点法)。若反向特性曲线的反向电流虽然较大,但其饱和速度很快,则可用反向电流开始饱和时的拐点电位差当作遏止电位差(拐点法)。芀实验内容:蒀 1、测试前准备:***仪器连接:将测试仪及***灯电源接通(光电管暗箱调节到遮光位置),预热分钟。调整光电管与***灯距离约为并保持不变,用专用连接线将光电管暗箱电压输入端与测试仪后面板上电压输出连接起来(红对红