文档介绍：大连理工大学成绩教师签字大学物理实验报告院(系)材料学院专业材料物理班级0705姓名童凌炜学号200767025实验台号实验时间2009年05月08日,第11周,星期五第5-6节实验名称迈克尔孙和法珀两用干涉仪的调节和使用教师评语实验目的与要求:了解迈克尔孙干涉仪的构造非定域条纹观察和调节,以及激光波长的测量定域条纹观察和调节,以及钠光波长的测量白光干涉条纹的调整测空气的折射率测量透明介质薄片的折射率观察多光束干涉现象主要仪器设备:SGM-2型干涉仪由迈克尔孙和法珀干涉仪一体化组装而成,基本结构如右图所示实验原理和内容:迈克尔孙干涉仪的光路迈克尔孙干涉仪是一种分振幅双光束的干涉仪,光路如右图所示。入射光S到达分光板G1后分为两束,即反射光I和透射光II;如果入射角为45°时,光I和II相互垂直,且分别垂直射到反射镜M1和M2上;经反射后的两束光重新在G1的半反射膜上汇聚成一束光从E方向射出。补偿镜G2的作用是保证两束光的光程完全相同。干涉条纹的图样如上图所示,可以将M2的像作到M1的平行位置M2’,那么干涉图样的分析,就变为基于M1和M2’之间的空气层的干涉分析。,点光源照明——非定域干涉条纹激光束射向干涉镜的光可视作点光源,图中S1和S2’是点光源相对于M1和M2’的虚像,这两个虚光源发出的球面光波在相遇空间都可以发生干涉,因而在这个光场中任何位置放置毛玻璃屏都可以接收到干涉条纹,因而称之为非定域干涉。当M1和M2’非平行时,发生的是等厚干涉,观察到为平行条纹;平行时,发生的是等倾干涉,观察到为同心椭圆或双曲线形干涉条纹。(光路图如上页所示)非定域同心圆条纹的特性分析如下:两虚光源S1和S2’到接受屏上任意一点P的光程差均为,当偏心距r很小时(如上光路图所示),可以对一些小量做出忽略,可以认为光程差。显然,当光程差为波长的整数倍时候,对应的是亮条纹,此时同时可以得出,干涉条纹的级次从外向圆心递增。列出两相关式相见后可以得到,干涉条纹的间距为,且间距的大小与四个变量有关。条纹的吞吐,根据光程差表达式可见,当d增大时,rk也增大,此时圆心吐出条纹,反之的减小时,rk减小,中心吞进条纹。对于最中心的条纹,根据表达式2d=kλ,可以得到吞吐条纹数目N与动镜移动距离d的关系:2Δd=Nλ,这样便可以根据条纹吞吐的数目和动镜的移动距离来确定入射光的波长。——定域干涉条纹(1),等倾干涉。如右图所示,当M1与M2’的位置相平行时,表现为等倾干涉,两束反射光的光程差为,此时观察到干涉图样为一组同心圆,每个圆对应一定的倾角θ。且所有的同心圆中,以圆心处的干涉条纹级别最高,此处的光程差为,因而在改变动镜的位置d的时候也可以看到中心圆环条纹的吞吐现象。且每吞吐一个圆环,说明d变化了λ/2。再同样利用光程差的公式,同过相差级的表达式相减可以得到相邻两条纹之间的角间距为(2),等厚干涉。当M1与M2’的位置存在很小的一个夹角α,且M1与M2’所夹出的空气膜很薄时,用扩展光源照射便可以发生等厚干涉。其光程差仍可以表示为,但是由于存在半波损,因而使得第一条纹是暗条纹;如果反射状态不是通过空气面的背反射而是通过镜子上的镀膜来反射则不存在半波损的状况,因而第一条纹成为亮纹。当干涉位置较靠近交棱时,干涉图样为标准的明暗直线间隔条纹,但在较远离交棱的位置上,背反