文档介绍：全息原理围绕黑洞的视界表面积是黑洞熵的测度的证明导致人们建议,任何闭合空间区域的最大熵永远不能超过其表面积的四分之一。由于熵正是包含在一个系统中的总信息的测度, 这便暗示,在和三维世界中的所有现象相关联的信息能被储存在它的二维边界上,正如一个全息像一样。在一定的意义上讲,这个世界是二维的。全息术利用干涉和衍射原理记录并再现物体光波波前的一种技术。其第一步是利用干涉原理记录物体光波信息,此即拍摄过程:被摄物体在激光辐照下形成漫射式的物光束(图A); 另一部分激光作为参考光束射到全息底片上, 和物光束叠加产生干涉,把物体光波上各点的位相和振幅转换成在空间上变化的强度,从而利用干涉条纹间的反差和间隔将物体光波的全部信息记录下来。记录着干涉条纹的底片经过显影、定影等处理程序后,便成为一张全息图,或称全息照片;其第二步是利用衍射原理再现物体光波信息,这是成象过程: 全息图犹如一个复杂的光栅, 在相干激光照射下(图B), 一张线性记录的正弦型全息图的衍射光波一般可给出两个象,即原始象(又称初始象)和共轭象。再现的图像立体感强,具有真实的视觉效应。全息图的每一部分都记录了物体上各点的光信息,故原则上它的每一部分都能再现原物的整个图像, 通过多次曝光还可以在同一张底片上记录多个不同的图像,而且能互不干扰地分别显示出来。全息照片可分为振幅型(又叫吸收型)和位相型两大类,它们按照与被记录时的曝光量相对应的方式分别改变照明光波的振幅或位相。如果根据干涉条纹的间距和感光膜层厚度的相对大小来划分,则有薄型(二维型或平面型)和厚型(三维型或体积型)两类全息照片。在薄型全息照片中,按拍摄时物光束与参考光束是否在感光膜的同侧入射,分为透射型全息照片和反射型全息照片。如按记录全息图时光路布局的不同分类,有同轴型全息图和离轴型全息图。全息学的原理适用于各种形式的波动,如X 射线、微波、声波、电子波[1] 等。只要这些波动在形成干涉花样时具有足够的相干性即可。光学全息术可望在立体电影、电视、展览、显微术、干涉度量学、投影光刻、军事侦察监视、水下探测、金属内部探测、保存珍贵的历史文物、艺术品、信息存储、遥感, 研究和记录物理状态变化极快的瞬时现象、瞬时过程( 如爆炸和燃烧) 等各个方面获得广泛应用。又称全息照相术。记录波动干扰的振幅和位相分布以及随后使之重现的技术。广泛地用作三维光学的成像,也可用于声波(见声全息)和射频波。" 全息" 是由希腊字"holos" 变来的, 意即完全的信息──不仅包括光的振幅信息还包括位相信息。发展简史 1947 年 D. 伽柏从事提高电子显微镜分辨本领的工作。受 . 布喇格在 X 射线金属学方面工作及 F. 泽尔尼克的关于引入相干背景来显示位相的工作的启发,伽柏提出了全息术的设想以提高电子显微镜的分辨本领。 1948 年他利用水银灯首次获得了全息图及其再现象,从而创立了全息术,为此他在 1971 年获得了诺贝尔物理学奖。 50 年代 . 罗杰斯等人的工作大大扩充了波阵面再现理论。但是由于" 孪生像" 问题和光源相干性的限制, 1955 年以后全息术进入低潮阶段。激光的出现,为全息术的发展开辟了广阔的前景, 1961 ~ 1962 年, . 利思等人对伽柏全息图进行了改进, 引入" 斜参考光束法" 一举解决了" 孪生像" 问题, 用氦氖激光器