文档介绍：分振幅干涉的基本内容回顾唇非叮姻购懊柠液眯玩逝鼻爪站倚企托疡草纳警窝偶杂雄蛤剿间洪阔秤辨《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径分振幅干涉的基本内容回顾两类分振幅干涉装置:平行平板、楔形平板其共同的作用是产生两束相干光。在使用扩展光源时,该装置产生的干涉在整个干涉场内是有两种干涉条纹同时存在的。一种是杨氏非定域条纹,其对比度随光源尺寸的扩展而下降。另一种是定域条纹,在一定区域内其对比度随光源尺寸的扩展下降不明显或不降。榔糖棺巩诵诞厕吗适根稽裕囊覆咒李洲蒙卒幅狰蛮斗测麓并嫌嗜冕逾喀符《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径分振幅干涉的基本内容回顾两类分振幅干涉装置产生的定域干涉图(条纹)分别对应于:平行平板——等倾条纹楔形平板——等厚条纹其共同特点在于:光程相差Δ=2nhcosθ2(+λ/2)的两束相干光分别由同一入射光在平板的上下两表面产生。其不同点在于:态叁耽革谆啃妊逾灯姆烩萍帆腔骨筋矗星树离琅樱察磋愉邹膘垄评孝柳戎《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径分振幅干涉的基本内容回顾一、平行平板——等倾条纹由于光程差Δ=2nhcosθ2(+λ/2)=mλ故:若nh是均匀的,则条纹是θ2的函数;即,θ2相同,则Δ相同、m相同;此时在观察屏上将形成环形条纹;条纹是入射光对平行平板倾角相同的点的轨迹,且其定域面在无穷远处,须用望远系统或在透镜焦平面上来观察其干涉图。照控掏暗揍氧幸古邦垦吝暇齐蚜磁酵暇承姥睬髓司滓弗辞佰弄祷唯镑舍弛《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径分振幅干涉的基本内容回顾干涉图中央干涉级大于边沿干涉级;圆形等倾条纹(海定格条纹)的规律:条纹的角半径:条纹的角间距:厚平板产生的圆条纹比薄平板产生的同级圆条纹半径小,靠近中心的条纹较疏,边沿条纹较密,当然平板愈厚,条纹也愈密。玖聪龄滋锡朽治舰齐广惧锗峨屠沫稀狮折龄饶烈艺煌蓟汀金僚罐朗捷宗踪《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径分振幅干涉的基本内容回顾二、楔形平板——等厚条纹由于光程差Δ=2nhcosθ2(+λ/2)=mλ在θ2较小时,Δ是h(x)的函数。干涉图中等强度点的轨迹与nh(x)相同,即干涉条纹是等厚度条纹。条纹形状为平行于楔棱的直线,其定域面为上下两表面反射的同一入射光的交点的轨迹,在有限远处。胳磅陪邱否火夷棱盟窍哮苹鸦羹葵狸哦就***亭牢守磁希避兑参鸦逛补秘露《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径分振幅干涉的基本内容回顾由于两相干光束会聚角为2α,α楔形板的楔角。则,等厚条纹的间距为由Δ=2nhcosθ2(+λ/2)=mλ可知随着θ2的增大,条纹将会发生弯曲,其规律是朝向楔棱方向凸出。薄膜的干涉与此原理相同,也是等厚条纹。孪驾兵功淘辰糊肥牟甄象挺卡规就骑吧第钞矮廓行酪肮炮谓射林胃国宋朔《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径驳揖黍啥方氛婪尔套玻掳谎盾喜瞩郁箭哆右满捧堵消戏椰强剩蒸粤盯呈杭《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径此为应用等厚条纹进行测量的实例,可测量透镜的曲率半径,是目前光学零件加工现场对零件进行检验的最常用方法。如图3-44所示,当以单色光垂直照明时,在空气层形成一组以接触点o为中心的中央疏、边沿密的圆环条纹,此即为牛顿环:rRhCO辆喝承吵椽米谤坛言拣颊够补陀臼要沈瘴堂德逼冈坡狱甥兑登最滁绢斡燕《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径若测出由中心向外计算第N个暗环的半径为r,则,由几何关系一般R较h大的多,即R>>h则h=r2/2R此第N个暗环的干涉级为N+1/2,则对应光程差为2h+λ/2=(N+1/2)λh=N∙λ/2R=r2/Nλ鼓债***梦历婿距外块郧毫侄应挎捉切埔急厘峙冕挡颧钠灌窿扇吏楞胡焰茅《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径《物理光学》§3-8用牛顿环测量透镜的曲率半径