文档介绍：数学物理方程第三版答案波动方程§1方程的导出。(或弹簧)受某种外界原因而产生纵向振动,以u(x,t)表示静止时在x点处的点在时刻t离开原来位置的偏移,假设振动过程发生的张力服从虎克定律,试证明满足方程其中为杆的密度,为杨氏模量。证:在杆上任取一段,其中两端于静止时的坐标分别为与。现在计算这段杆在时刻的相对伸长。在时刻这段杆两端的坐标分别为:其相对伸长等于令,取极限得在点的相对伸长为。由虎克定律,张力等于其中是在点的杨氏模量。设杆的横截面面积为则作用在杆段两端的力分别为于是得运动方程利用微分中值定理,消去,再令得若常量,则得=即得所证。,假设(1)端点固定,(2)端点自由,(3)端点固定在弹性支承上,试分别导出这三种情况下所对应的边界条件。解:(1)杆的两端被固定在两点则相应的边界条件为(2)若为自由端,则杆在的张力|等于零,因此相应的边界条件为|=0同理,若为自由端,则相应的边界条件为∣(3)若端固定在弹性支承上,而弹性支承固定于某点,且该点离开原来位置的偏移由函数给出,则在端支承的伸长为。由虎克定律有∣其中为支承的刚度系数。由此得边界条件∣其中特别地,若支承固定于一定点上,则得边界条件∣。同理,若端固定在弹性支承上,则得边界条件∣即∣:圆锥形枢轴的纵振动方程为其中为圆锥的高(如图1)证:如图,不妨设枢轴底面的半径为1,则点处截面的半径为:所以截面积。利用第1题,得若为常量,,在它本身重力作用下,此线处于铅垂平衡位置,试导出此线的微小横振动方程。解:如图2,设弦长为,弦的线密度为,则点处的张力为且的方向总是沿着弦在点处的切线方向。仍以表示弦上各点在时刻沿垂直于轴方向的位移,取弦段则弦段两端张力在轴方向的投影分别为其中表示方向与轴的夹角又于是得运动方程∣∣利用微分中值定理,消去,再令得。>0中都满足波动方程证:函数在锥>0内对变量有二阶连续偏导数。且同理所以即得所证。,若考虑摩阻的影响,并设摩阻力密度涵数(即单位质量所受的摩阻力)与杆件在该点的速度大小成正比(比例系数设为b),但方向相反,:利用第1题的推导,,单位质量所受摩阻力为,故上所受摩阻力为运动方程为:利用微分中值定理,消去,再令得若常数,则得若§2达朗贝尔公式、波的传抪证明方程的通解可以写成其中F,G为任意的单变量可微函数,并由此求解它的初值问题:解:令则又代入原方程,得即由波动方程通解表达式得所以为原方程的通解。由初始条件得所以由两式解出所以+即为初值问题的解散。,齐次波动方程初值问题的解仅由右传播波组成?解:波动方程的通解为u=F(x-at)+G(x+at)其中F,G由初始条件与决定。初值问题的解仅由右传播组成,必须且只须对于任何有G(x+at),G(x)C又G(x)=所以应满足(常数)或(x)+=,求解波动方程的特征问题(又称古尔沙问题)解:u(x,t)=F(x-at)+G(x+at)令x-at=0得=F(0)+G(2x)令x+at=0得=F(2x)+G(0)所以F(x)=-G(0).G(x)=-F(0).且F(0)+G(0)=所以u(x,t)=+-即为古尔沙问题的解。:如果初始条件在x轴的区间[x,x]上发生变化,那末对应的解在区间[,]的影响区域以外不发生变化;在x轴区间[]上所给的初始条件唯一地确定区间[]的决定区域中解的数值。证:(1)非齐次方程初值问题的解为u(x,t)=+当初始条件发生变化时,仅仅引起以上表达式的前两项发生变化,即仅仅影晌到相应齐次方程初值的解。当在[]上发生变化,若对任何t>0,有x+at<x或x-at>x,则区间[x-at,x+at]整个落在区间[]之外,由解的表达式知u(x,t)不发生变化,即对t>0,当x<x-at或x>x+at,也就是(x,t)落在区间[]的影响域之外,解u(x,t)不发生变化。(1)得证。(2).区间[]的决定区域为在其中任给(x,t),则故区间[x-at,x+at]完全落在区间[]中。因此[]上所给的初绐条件代入达朗贝尔公式唯一地确定出u(x,t)的数值。若电报方程 具体形如的解(称为阻碍尼波),问此时之间应成立什么关系? 解代入方程,得由于是任意函数,故的系数必需恒为零。即于是得所以代入以上方程组中最后一个方程,得又即最后得到 :满足方程及初始条件的解,由达朗贝尔公式给出: 。 由题意知仅在上给出,为利用达朗贝尔解,必须将开拓到上,为此利用边值条件,得