文档介绍：第八章线天线
微波技术与天线
《微
81对称振子天线
对称振子( dipole)天线是由两根粗细和长度都相同的导线构成,中间
为两个馈电端如图所示。这是一种得到广泛应用且结构简单的基本线
天线
对称振子
细振子天线可看成是开
路传输线逐渐张开而成
对称振子(也称偶极子, dipole):两根粗细和
长度都相同的导线,中间为馈电端口。
对称振子
对称振子是一种结构最简单、应用最广泛的基本
线天线,利用对称振子可以构成复杂的天线
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反射器对称
(wii天线
反射板上的二元对称振子阵
(FM发射天线)
对称振子天
对称振子的辐射
令振子沿轴放置,其上的电流分布为
I(2)=Im sin B(h-z
其中,B为相移常数。
在距中心点为:处取电流元段,则它对远区场的贡献
为
60兀
Bch
选取振子的中心与球坐标系的原点重合,上式中的r与从原点算
起的r稍有不同
在远区,由于r>,因此有
则细振子天线的辐射场为
E
I 60 e
sIn
h sIn B(h-)e 1. cose dz
Im 60T 2sin e sin B(h-2)cos(Bz. cos 0)dz
r
601
j-me-F()
式中
(8-1-4)
F(0)=cos(coso)-cos ph
SIn
(8-1-5)
F(O)H是对称振子的E面方向函数
四种不同电长度(相对于工作波长的长度)的对称振
子天线归一化E面方向图
2/=2
半波振子
2h/=
全波振
h/a=1
2h/a=
由于F(O不依赖于g,所以H面的方向图为圆。
当电长度趋近于3/2时,天线的最大辐射方向将偏离90°
而当电长度趋近于2时,在日=90°平面内就没有辐射了。
21/=1/2
2l/=3/2
22
根据式(6-3-7),对称振子的辐射功率为
rE
P2
ax
F(O sin o do do
240丌
60212
F(ol minded
240丌
化简后得P
SoIF(e) sin e de do
(8-1-6)
T
对称振子的辐射电阻为
30c2x
R
F(O sin e de do
(8-1-7)
R=60
r[ cos(Bh cos 0)-cos h
do
全波振
(2)
150半波振子
h/a
对称振子的辐射电阻与h的关系曲线