文档介绍：1§ 天线辐射 2 要得到较大的辐射功率, 必须使天线长度至少达到与波长同数量级。??? l 2)/(?l以上两节研究了小区域内高频电流所产生的辐射源区域线度辐射功率数量级最常用的天线是半波天线,这种天线的长度约为半波长。本节计算半波天线的辐射 3 ,不能用逐级展开式,而必须直接用非展开公式计算。''')()()( dV xn ikxJR exA ikR??????????????14 0??' '0)(4 )( dV r exJx ikr?????????4 由于天线上的电流是受到场作用的,因此这个问题的彻底解决要求把天线外面的场和天线上的电流作为相互作用的两个方面,用天线表面上的边值关系联系起来,作为边值问题来求解。用此式进行计算时,首先要知道天线上的电流密度近年来所用的许多特殊形状的天线都需要这样来求解,这类问题的理论分析往往是比较复杂的。但是,某些形状的天线可以用较简单的方法导出近似电流分布。下面我们分析细长直线天线上电流分布的形式 5 0 1 2??????tc ???和 tz zz??????????得 2 222 22 22221111tcztc tzc tc zzz z?????????????????????)( ?天线天线表面上电流 J沿z轴方向只有 z分量由洛伦兹条件沿z轴 A6 设天线为理想导体,在天线表面上,电场切向分量 E z =0, 因而在天线表面上 A z满足一维波动方程 0 1 2 222 2??????tcz zz??—表明沿天线表面上 A z(z)是一种波动形式 7 矢势 A与天线电流的关系是推迟势公式' ')()( dV r exJxΑ ikr????????4 0当x点在天线表面上时, A(x)是一维波动方程的解。把公式用到 x点在天线表面上的情况。如图, x点是天线表面一点, x’点是表面上另一点,两点距离为 r。函数 A(z) 的形式已知,而 J(x’)是未知函数。此式可以看作未知函数 J(z’)的积分方程, 我们要求这个积分方程满足端点条件 J =0 的解。则关于天线的边值问题就化为解积分方程的问题。原则上这个方程是可以解出 J(x’)。对这一问题我们不作一般讨论, 仅说明当天线截面很小时电流分布的近似形式。 8 如上图,若天线截面很小,则当 x的z坐标与 x’点的 z’坐标靠近时, r值就很小,因此对上式的积分贡献较大。此时, A(z)主要与 z’?z的电流 J(z’)有关,则 J(z’)的形式应该近似于 A(z) 的形式,即也是波动形式。因为在天线端点处 J(z’)应等于零, 则电流沿天线的分布应该近似为驻波形式,天线两端是电流驻波的波节。从上面的分析知,这种近似只有当天线截面很小时成立,天线越粗,驻波电流形式就越不准确。' ')()( dV r exJxΑ ikr????????4 09 设有中心馈电的直线状天线(见图。天线上的电流近似为驻波形式, 两端为波节。设天线总长度为 l, 电流分布为 4 cos )( 0???z kz IzI ???????????????02 )2 ( sin 2 0)2 ( sin )( 0 0z lz lkI lzz lkIzI 2. 半波天线 2/??l半波天线 10 kzdz Ir ex ikr z cos )( 0 44 04????????? l Id dV xJ ????'')(计算远场, 令, cos ?zRr??其中 R为原点到场点的距离。取 1/R最低次项时, 分母中的 r可代为 R。代入得在矢势公式中