文档介绍:光栅光谱仪
制作者:
1
复****br/>一、夫琅和费多缝衍射(平面光栅):
振幅分布: Aθ=a0(sinα/α) (sinNβ/sinβ)
强度分布: Iθ=a02(sinα/α)2 (sinNβ/sinβ)2
其中: α=πasinθ/λ β=πdsinθ/λ
(sinα/α)2 : 单缝衍射因子
(sinNβ/sinβ)2 : 缝间干涉因子。
2
二、缝间干涉因子的特点:
1、主极强的位置:
sinθ=kλ/d 或 d sinθ=kλ
2、主极强的强度 :Iθ=N2I10
(I10:单缝零级强度 )
3、主极强的数目:∣ k ∣ ﹤d / λ
(∣ sinθ ∣ ≦ 1 ,若:λ≧d , k 只能取零,除零级外,无其它主极强。)
3
4、暗线(点)的位置:
β=(k+m/N)π,
或 sin θ = (k+m/N)λ/d
k=0、±1、±2、±3、……
m=1、2、3、……、N-1
每两个主极强之间有N-1条暗线,有N-2次极强。
5、主极强亮线的宽度:
△θ=λ/(N d cosθk )
4
三、单缝衍射因子作用:
1、单缝衍射因子并不改变主级强的位置和半角宽度,但会改变各主级强的强度。即单缝衍射因子的作用仅在于影响强度在各主极强间的分配。
2、缺级问题:
条件: sinNβ/sinβ具有极大, sinα/α为零,
即: sinθ=kλ/d , sinθ=k ' λ/a
k= k ' d/a k ' =1、2、3、 ……
5
新授: §2、光栅光谱仪
一、光栅的分光原理
1、光栅方程(公式):sin θ =k λ/ d
或: d sin θ =k λ ——主极强位置
不同波长的同级主极强位置出现在不同的方向,长波的衍射角大,短波的衍射角小,如果入射光里包含几种不同波长的光,则除0级外各主极强的位置都不同。(见图2-1)
6
7
2、用缝光源照明时,看到的衍射图样中,有几套不同颜色的亮线(谱线),它们各自对应一个波长。
各种波长的同级谱线集合起来构成光源的一套光谱,光栅具有分光作用。
3、光栅的光谱与棱镜的光谱有一个重要的区别:光栅的光谱一般有许多级,每一级是一套光谱,总的有几套光谱,而棱镜光谱只有一套。
8
二、光栅的色散本领和色分辨本领
1、光栅的性能标志主要有两个:色散本领和
色分辨本领。
2、色散本领:为了描述波长差δλ的两条谱线
其角间隔δθ或在幕上的距离Δl有多大.
角色散本领定义:Dθ=δθ/δλ
线色散本领定义:Dl= δl /δλ
设光栅后面聚集物镜焦距为f: δl=fδθ
Dl =ƒDθ
9
3、光栅的色散本领:
sinθk=kλ/d → cos θk δθk=kδλ/d
Dθ=δθ/δλ=k/d cos θk
Dl= δl /δλ=k ƒ / d cos θk
Dθ ∝ 1/d Dl ∝ f/d
为了增大角色散本领d要小,每mm内数
百条或上千条缝: d≈10-2 ~10-3mm。
对于1级光谱(k=1): Dθ ≈~
1ˊ/埃,为了增大线色散本领, ƒ常达数米,
Dl ≈~1mm/埃.
10